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VIII Workshop em Fısica Molecular e Espectroscopia

Mabu Royal & Premium HotelCuritiba - 23 a 26 de Novembro de 2010

Livro de Resumos

Editores:Sergio d’Almeida Sanchez

Frederico Vasconcellos PrudenteMarcio Henrique Franco Bettega

VIII Workshop em Fısica Molecular e Espectroscopia Curitiba, 23 a 26 de Novembro de 2010

Prefacio

O Workshop em Fısica Molecular e Espectroscopia (WFME) se tornou uma referencia para os pesquisadoresque atuam em Fısica Molecular/Quımica Quantica e Espectroscopia. Este ano o WFME chega a sua oitava edicao,com mais de 160 participantes inscritos abrangendo todas as regioes do Brasil. A vinda do WFME para Curitibafoi proposta no VI WFME, em Sao Jose dos Campos. Naquela epoca, ficou acertado que Curitiba seria sede em2011, mas acabou virando sede um ano antes.

Para o VIII WFME a organizacao procurou manter, na medida do possıvel, o mesmo formato da edicao anterior.Portanto, nesta edicao teremos 13 palestrantes convidados, que irao abordar varios temas teoricos e experimentaisde interesse dos participantes do WFME, 17 comunicacoes orais e 106 trabalhos que serao apresentados na forma depaineis. As palestras e comunicacoes orais estao concentradas ao longo da manha e da tarde e os paineis, divididosem duas sessoes, no final da tarde. O evento sera concentrado em tres dias, de 24 a 26/11, ficando o dia 23 dedicadoao registro dos participantes, entrega de material e abertura. O encerramento sera na tarde do dia 26/11, com atradicional “Sıntese”seguida da Assembleia de Encerramento.

Organizar um evento do porte do WFME nao e uma tarefa das mais faceis, e sem ajuda seria impossıvel. Cabeaqui entao o meu agradecimento aos membros do Comite Nacional, pela sua ajuda na escolha dos palestrantes,e por sua participacao como “Chair”das sessoes orais e de paineis. Agradeco tambem aos meus colegas membrosdo Comite Local pela inestimavel ajuda e, principalmente, pela enorme paciencia que tiveram em trabalhar juntocomigo. Agradeco tambem a ajuda dos Professores Edmar Moraes do Nascimento e Frederico Vasconcellos Prun-dente, da UFBA, pelo recebimento das inscricoes e dos resumos e pela manutencao da pagina. O VII WFME contoutambem com o apoio logıstico e fianceiro por parte do Professor Miguel Abbate, Chefe do Departamento de Fısicada UFPR, e da Professora Sılvia Helena Soares Schwab, Diretora do Setor de Ciencias Exatas da UFPR, a quemsou muito grato. Os blocos e as canetas vieram como cortesia da Quantum Tech. Finalmente agradeco as agenciasde fomento que efetivamente possibilitaram a realizacao deste evento: CAPES, CNPq e Fundacao Araucaria.

Desejo a todos os participantes do VIII WFME as boas vindas a Curitiba e que tornem esta edicao do WFMEbastante produtiva.

Marcio Henrique Franco BettegaCoordenador do VIII WFME

Curitiba, 23 de Novembro de 2010

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Apoio

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Organizacao

• Comite Nacional:

Prof. Dr. Freddy Fernandes Guimaraes (Universidade Federal de Goias)

Prof. Dr. Marcelo Silva Sthel (Universidade Estadual do Norte Fluminense)

Prof. Dr. Marcio Henrique Franco Bettega (Coordenador - Universidade Federal do Parana)

Prof. Dr. Marcio Teixeira do Nascimento Varella (Universidade Federal do ABC)

Prof. Dr. Marcos Cesar Santos Oria (Universidade Federal da Paraıba)

Prof. Dr. Ricardo Antonio de Simone Zanon (Universidade do Estado de Santa Catarina)

Prof. Dr. Wilson de Souza Melo (Universidade Federal de Juiz de Fora)

• Comite Local:

Prof. Dr. Evaldo Ribeiro (Universidade Federal do Parana)

MSC Keli Fabiana Seidel (Universidade Federal do Parana)

Prof. Dr. Marcos Gomes Eleuterio da Luz (Universidade Federal do Parana)

Prof. Dr. Marcus Werner Beims (Universidade Federal do Parana)

Prof. Dr. Milton Massumi Fujimoto (Universidade Federal do Parana)

Prof. Dr. Sergio d’Almeida Sanchez (Universidade Federal do Parana)

MSC Thiago Correa de Freitas (Universidade Federal do Parana)

webpage: http://www.wfme.ufba.br/viiiwfme/

A pagina do evento foi mantida pelos Professores Edmar Moraes do Nascimento e Frederico Vasconcellos Prudente,da UFBA, e pelo Professor Marcio Henrique Franco Bettega, da UFPR.

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Programacao

DIA 23/11/2010 – TERÇA-FEIRA

15:00 – 18:00 Credenciamento

18:00 – 19:00 Abertura Coquetel de Abertura

DIA 24/11/2010 – QUARTA-FEIRA

Coordenação: Prof. Marcos Gomes Euleutério da Luz (UFPR)

08:30 – 09:15 PC01 Estudo Teórico e Experimental de Interação Elétron-Molécula na Faixa de Energia Intermediária Lee Mu Tao – UFSCar

09:15 – 10:00 PC02 Colisões frias em uma dimensão André Luiz Oliveira – UDESC

10:00 – 10:30 Café Coordenação: Prof. Márcio Teixeira do Nascimento Varella (UFABC) 10:30 – 11:15 PC03 Low Energy Electron Collisions with Biomolecules.

Carl Winstead – CALTECH 11:15 – 12:00 PC04 Estudos Teóricos de Espectroscopia Eletrônica em Solução:

Efeitos de Polarização e Estabilidade Conformacional Diferencial de Moléculas de Interesse Biológico Kaline Rabelo Coutinho – USP

12:00 – 14:00 Almoço Coordenação: Prof. Wilson de Souza Melo (UFJF) 14:00 – 14:45 PC05 Observação da Interação Rydberg-Rydberg em Vapor de Rubídio

através de Processos Não-Lineares. Sandra Sampaio Vianna – UFPE

14:45 – 15:00 CO01 Dessorção iônica em gelo de água condensado a baixa temperatura. Marcelo Girardi Schappo – UFSC

15:00 – 15:15 CO02 Surprising effects revealed by ionic fragmentation after S 1s excitation Arnaldo Naves de Brito – UnB

15:15 – 15:30 CO03 Estudo Teórico-Experimental da Fotofragmentação da Formamida na Região de Valência. Manuela Souza Arruda – UFBA

15:30 – 16:00 Café Coordenação: Prof. Marcus Werner Beims (UFPR) 16:00 – 16:15 CO04 Estudo Teórico de Aglomerados Iônicos do Tipo CnHm±

Leonardo Baptista – UERJ 16:15 – 16:30 CO05 Zero Point Rovibrational Effects on the Dipole Moment of

Isotopologues Beyond Born-Oppenheimer Approximation. Antônio F. C. Arapiraca – UFMG/CEFET-MG

16:30 – 16:45 CO06 Estudo teórico da estrutura fotofísica do complexo [Ru(bpy)2(qui)NO][(PF6)3(qui)], empregando métodos DFT e TD-DFT. Fernanda de Souza Tiago – UFU

16:45 – 17:00 CO07 LDA-1/2, is it good for Quantum Chemistry? Luiz Guimarães Ferreira – USP

Coordenação: Prof. Sergio d’Almeida Sanchez (UFPR) 17:00 – 19:00 Painéis – QUA01-QUA54

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DIA 25/11/2010 – QUINTA-FEIRA

Coordenação: Prof. Marcos César Santos Oriá (UFPB)

08:30 – 09:15 PC06 Espectrometria de Massa com Extração Retardada. Eduardo Chaves Montenegro – UFRJ

09:15 – 10:00 PC07 LNLS: Passado, Presente, Futuro. Antônio José Roque da Silva – USP/LNLS

10:00 – 10:30 Café Coordenação: Prof. Marcelo Silva Stehl (UENF) 10:30 – 11:15 PC08 Anomalous Doppler Broadening of Hydrogen Lines Caused by

Exotermic Reactions. Jayr de Amorim Filho – CTBE

11:15 – 12:00 PC09 Seções de Choque de Espalhamento de Elétrons por Álcoois Combustíveis Maria Cristina Andreolli Lopes – UFJF

12:00 – 14:00 Almoço Coordenação: Prof. Ricardo Antonio de Simone Zanon (UDESC) 14:00 – 14:15 CO08 Efeitos de Termodegradação na α-Valina: um estudo de fase

gasosa por espectroscopia de fotoelétrons e espectroscopia de massa por tempo de voo. Áderson Miranda da Silva – UnB

14:15 – 14:30 CO09 Emprego de espectrometria de massa em região de pós-descarga de um microplamsa atmosférico para mistura Ar-O2 durante o tratamento do bagaço de cana-de-açucar. Jorge de Albuquerque de Souza-Corrêa – CTBE

14:30 – 14:45 CO10 Espectroscopia vibracional em cristais orgânicos submetidos a altas pressões: os exemplos da L-Glutamina e da L-Prolina. Paulo de Tarso Cavalcante Freire – UFC

14:45 – 15:00 CO11 Avanços na Espectroscopia Síncroton de Átomos Resfriados e Aprisionados a Laser. Reinaldo Luiz Cavasso Filho – UFABC

15:00 – 15:15 CO12 Estudo Teórico de Reações Bimoleculares Usando o Formalismo Variacional da Matriz R e o Método do Elemento Finito. Marcillo Nunes Guimarães – UFBA

15:15 – 15:30 CO13 The role of internal energy in OH + SO and HS + O2 bi-molecular collisions. Maikel Yussat Ballester Furones – UFJF

15:30 – 16:00 Café Coordenação: Prof. Márcio Henrique Franco Bettega (UFPR) 16:00 – 16:15 CO14 Positron Scattering by atoms in the molecular approach.

Denise Assafrão – UFES 16:15 – 16:30 CO15 Low Energy Electron Scattering from Argon – excitation of the

3p54s configuration from the ground state. Murtadha A. Khakoo – CALSTATE, FULLERTON

16:30 – 16:45 CO16 Uso da Função Exponencial Generalizada para Construir Superfícies de Energia potencial Reativas Ricardo Gargano – UnB

16:45 – 17:00 CO17 Cálculos de Propriedades Ópticas Não Lineares: De Moléculas Diatômicas a Nanotubos de Carbono. Georgia Maria Amaral Junqueira – UFJF

Coordenação: Prof. Freddy Fernandes Guimarães (UFG) 17:00 – 19:00 Painéis – QUI01-QUI52 Jantar de Confraternização

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DIA 26/11/2010 – SEXTA-FEIRA

Coordenação: Prof. Milton Massumi Fujimoto (UFPR)

08:30 – 09:15 PC10 Nonadiabatic corrections to vibrational levels through core-valence separation of motions in molecules. José Rachid Mohallem – UFMG

09:15 – 10:00 PC11 A Aniquilação de Pósitrons em Ambientes Moleculares. Sergio d’Almeida Sanchez - UFPR

10:00 – 10:30 Café Coordenação: Prof. Evaldo Ribeiro (UFPR) 10:30 – 11:15 PC12 O Método Multiconfiguracional Dependente dp Tempo de Hartree

Aplicado ao Problema de Tunelamento de Hidrogênio. Maurício Domingues Coutinho Neto – UFABC

11:15 – 12:00 PC13 Espectroscopia e espectroeletroquímica Raman e UV-Vis como ferramenta na caracterização de nanomateriais. Aldo José Gorgatti Zarbin – UFPR

12:00 – 14:00 Almoço Coordenação: Profa. Maria Cristina Andreolli Lopes (UFJF) 14:00 – 15:30 Síntese 15:30 – 16:30 Encerramento

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Indice

PC01:Estudos Teoricos e Experimentais da Interacao Eletron-Molecula na Faixa deEnergia Intermediaria. Lee Mu Tao. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1

PC02:Cold collisions in one dimension. Andre Luiz de Oliveira. . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1PC03:Low-Energy Electron Collisions with Biomolecules. C. Winstead, V. McKoy, J.

Blumer, C. Campbell, K. Keane, J. Muse, M. A. Khakoo, H. Silva, M. C. A. Lopes, M.H. F. Bettega, L. G. Ferreira, R. F. da Costa, M. T. do N. Varella, E. M. de Oliveira, andM. A. P. Lima. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2

PC04:Estudos Teoricos de Espectroscopia Eletronica em Solucao: Efeitos de Polarizacaoe Estabilidade Conformacional Diferencial de Moleculas de Interesse Biologico.Kaline Coutinho. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2

PC05:Observacao da interacao de longo alcance entre nıveis de Rydberg atraves deprocessos nao lineares. Sandra S. Vianna e Natalia R. de Melo. . . . . . . . . . . . . . . . 3

PC06:Medidas da distribuicao de energia de fragmentos moleculares por espectroscopiade tempo de voo com extracao retardada. Natalia Ferreira, L. Sigaud, V. L. B. de Jesus,W. Wolff, M. B. Shah, E. C. Montenegro. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3

PC07:LNLS: Passado, Presente e Futuro. A. J. R. da Silva. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4PC08:Anomalous Doppler Broadening of Hydrogen Lines Caused by Exotermic Reac-

tions. J. Amorim e J. Loureiro. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4PC09:Secoes de Choque para Espalhamento de Eletrons por Alcoois Combustıveis.

M. C. A. Lopes, D. G. M. da Silva, M. M. Goulart, R. F. Coelho, R.R. dos Santos, T. M.Ribeiro, R. Alessio, J. Muse, B. Adjari, L. Hong, B. Yates, M. A. Khakoo. . . . . . . . . . . . 5

PC10:Nonadiabatic corrections to vibrational levels through core-valence separation ofmotions in molecules. Jose R. Mohallem, Leonardo G. Diniz e Adriano da S. Dutra. . . . 5

PC11:A Aniquilacao de Positrons em Ambientes Moleculares. S. d’A. Sanchez, M. A. P.Lima e M. T. do N. Varella. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 6

PC12:O Metodo Multiconfiguracional Dependente do Tempo de Hartree Aplicado aoProblema de Tunelamento de Hidrogenio. Maurıcio D. Coutinho-Neto e Uwe Manthe. 6

PC13:Espectroscopia e espectroeletroquımica Raman e UV-Vis como ferramentas nacaracterizacao de nanomateriais. Aldo Jose Gorgatti Zarbin. . . . . . . . . . . . . . . . . 7

CO01:Dessorcao ionica em gelo de agua condensado a baixa temperatura. Marcelo GirardiSchappo, Alisson Hasse, Manoel Gustavo Petrucelli Homem, Lucio Sartori Farenzena, EnioFrota da Silveira. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8

CO02:Surprising effects revealed by ionic fragmentation after S 1s excitation. A. Navesde Brito, A. Mocellin, R. Cavasso-Filho, A. Lago, M. Suely P. Mundim . . . . . . . . . . . . 8

CO03:Estudo Teorico-Experimental da Fotofragmentacao da Formamida na Regiao daValencia. Manuela Souza Arruda, Frederico Vasconcellos Prudente, Ricardo dos Reis Tex-eira Marinho, Edmar Morais do Nascimento. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9

CO04:Estudo Teorico de Aglomerados Ionicos do Tipo CnHm±. Leonardo Baptista, FelipeFantuzzi, Alexandre Braga da Rocha, Enio Frota da Silveira. . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9

CO05:Zero-Point Rovibrational Effects on the Dipole Moment of Isotopologues Be-yond the Born-Oppenheimer Approximation. Antonio F. C. Arapiraca, Jose RachidMohallem. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10

CO06:Estudo teorico da estrutura e fotofısica do complexo [Ru(bpy)2(qui)NO](PF6)3(qui),empregando metodos DFT e TD-DFT. Tiago, F. S., Nikolaou, S., Machado, A. E. H. . 10

CO07:LDA-1/2, is it good for Quantum Chemistry?. Luiz G. Ferreira, Lara K. Teles, MarceloMarques . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11

CO08:Efeitos de termodegradacao na α-Valina:um estudo da fase gasosa por espectro-scopia de fotoeletrons e espectroscopia de massa por tempo de voo. A. Mirandada Silva, H. Farrokpour, A. Mocellin, M. S. P. Mundim, E. Orestes, S. Canuto, A. Naves deBrito. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11

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CO09:Emprego da espectrometria de massa em regiao de pos-descarga de um mi-croplasma atmosferico para misturas de Ar-O2 durante tratamento do bagaco decana-de-acucar. J. A. Souza-Correa, C. Oliveira, B. R. Oliveira, E. O. Gomez, J. Amorim. 12

CO10:Espectroscopia vibracional em Cristais Organicos Submetidos a Altas Pressoes:OsExemplos da L-Glutamina e da L-Prolina. P.T.C. Freire, R.O. Holanda, B.T.O. Aba-garo, C. Luz-Lima, J.A. Lima Jr., J. Mendes Filho, F.E.A. Melo0 . . . . . . . . . . . . . . . . 12

CO11:Avancos na Espectroscopia Sıncrotron de Atomos Resfriados e Aprisionados aLaser. Elio Thizay Magnavita Oliveira, Jose Rodolfo Chreim, Ricardo Marinho, ArnaldoNaves de Brito e Reinaldo Luiz Cavasso Filho. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 13

CO12:Estudo Teorico de Reacoes Bimoleculares Usando o Formalismo Variacional daMatriz R e o Metodo do Elemento Finito. Marcilio N. Guimaraes, Frederico V. Prudente. 13

CO13:The role of internal energy in OH+SO and HS+O2 bi-molecular collisions. M. Y.Ballester, J. D. Garrido. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 14

CO14:Positron scattering by atoms in the molecular approach. Adriano Dutra, DeniseAssafrao, H. R. J. Walters and J. R. Mohallem. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 14

CO15:Low energy electron scattering from argon - excitation of the 3p54s configurationfrom the ground state. Murtadha A. Khakoo, Oleg Zatsarinny and Klaus Bartschat. . . . 15

CO16:Uso da Funcao Exponencial Generalizada para Construir Superfıcies de EnergiaPotencial. Ricardo Gargano, Lucas R. Salviano, Cristiano S. Esteves, Heibbe C. B. deOliveira, Luciano Ribeiro e Kleber C. Mundim. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 15

CO17:Calculos de Propriedades Opticas Nao Lineares:De Moleculas Diatomicas a Nan-otubos de Carbono. G.M.A. Junqueira, A.M. Da Silva, D. Paschoal, L.A. De Souza, H.F.Dos Santos. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 16

QUA01:Fotoionizacao da camada de valencia do hidreto de alumınio. Edmar Moraesdo Nascimento. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17

QUA02:Estudo teorico-experimental da fotoionizacao de moleculas de interesse biologico.H. K. Tanaka, F. V. Prudente, M. S. Arruda, R. R. Marinho, E. M. do Nascimento. . . . . . 17

QUA03:Probing atoms near a surface by photoionization with evanescent fields WelitonS. Martins, Itamar Vidal, Marcos Oria, Martine Chevrollier. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 18

QUA04:Dinamicas de excitacao e ionizacao de eletrons de camada interna:Comparacaoentre os potenciais de interacao. M. S. Da Costa, F. F. Guimaraes. . . . . . . . . . . . . 18

QUA05:Estudo da Fragmentacao dos Conformeros do Acido Formico induzidas porExcitacoes eletronicas. R. S. Vieira, F. F. Guimaraes. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19

QUA06:Cross-section measurements of photoabsorption for trimethyl phosphate in thevacuum-ultraviolet energy range. M. G. P. Homem, P. Iza, L. S. Farenzena, A. Hasse,L. F. S. Rosa, R. L. Cavasso-Filho, M. T. Lee, I. Iga . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 20

QUA07:Role of adsorption effects on absolute cross sections calibration. I. Iga, M. G. P.Homem, R. T. Sugohara, I. P. Sanches and M. T. Lee . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 20

QUA08:Production of pair of atoms H (2s)+ H(2s) from electron dissociation of H2.L. O. Santos, Ginette Jalbert, A. B. Rocha, R. F. Nascimento, C. R. de Carvalho, Nelson V.de Castro Faria . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 21

QUA09:Medidas de Secao de Choque Diferencial Elastica por impacto de eletrons deenergias intermediarias (200-1000eV) com Tetrametilsilano (TMS). Renato TakeshiSugohara, Ione Iga, Lee Mu-Tao, Gabriel Luiz Cruz de Souza, Manoel Gustavo PetrucelliHomem . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 21

QUA10:Implantacao de um Espectrometro de Perda de Energia de Eletrons de BaixasEnergias para estudo de Moleculas. R. F. C. Neves, R. R. Santos, T. M. Ribeiro, M. C.A. Lopes. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 22

QUA11:Calculos de Potencial de Absorcao para obtencao de secao de choque total.Milton Massumi Fujimoto, Sergio E. Michelin . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 22

QUA12:Estudo Teorico da Secao de Choque Elastica do radical SiCN por impacto deeletrons. Alessandra de Souza Barbosa, Milton Massumi Fujimoto, Sergio E. Michelin, LeeMu-Tao. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 23

QUA13:Metodo das ondas distorcidas aplicado ao estudo da excitacao eletronica porimpacto de eletrons em moleculas de metano. Sergio E. Michelin, Marcos A. Scopel,L. S. S da Silva, D. P. Almeida, W. Tenfen, K. T. Mazon, F. Arretche, M. -T. Lee, L. E.Machado, M. M. Fujimoto. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 23

QUA14:Electron collisions with α-D-glucose and β-D-glucose monomers. Romarly F.da Costa, Marcio T. do N. Varella, Marcio H. F. Bettega, Marco A. P. Lima. . . . . . . . . . 24

QUA15:Low-energy electron scattering from furan. M. A. Khakoo, J. Muse, K. Ralphs,R. F. da Costa, M. H. F. Bettega and M. A. P. Lima . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 24

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QUA16:Espalhamento de eletrons de baixa energia por moleculas de fenol. Eliane M.de Oliveira, Marcio H. F. Bettega, Sergio d’A. Sanchez, Marco A. P. Lima e Marcio T. do N.Varella. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 25

QUA17:Low energy electron scattering from nitrogen - excitation of its low-lying va-lence states. Murtadha A. Khakoo, B. Ajdari, Paul V. Johnson, Charles P. Malone and I.Kanik. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 25

QUA18:Espalhamento de eletrons a baixas energias por moleculas de CF3Cl, CF3Br eCF3I. Abel Dionizio Azeredoe Marcio Henrique Franco Bettega. . . . . . . . . . . . . . . . . 26

QUA19:Espalhamento elastico de eletrons por moleculas de Si2H6 e Ge2H6. Pedrodos Santos Panero, Abel Dionizio Azeredo e Marcio Henrique Franco Bettega. . . . . . . . . . 26

QUA20:Espalhamento de eletrons a baixas energias por moleculas de C4H6. RenatoLaureano Sa, Abel Dionizio Azeredo e Marcio Henrique Franco Bettega. . . . . . . . . . . . . 26

QUA21:Espalhamento elastico de eletrons pelo nitrometano. Adriana do R. Lopes, Sergiod’A Sanchez, Marcio H. F. Bettega. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 26

QUA22:Espalhamento elastico de eletrons por isomeros de C2H2Cl2. Fabris Kossoski,Thiago Correa de Freitas, Marcio Henrique Franco Bettega. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 27

QUA23:Espalhamento de eletrons por moleculas de SiX4 (X=Cl, Br, I). M. H. F. Bettega. 27QUA24:Excitacao vibracional do monoxido de carbono por impacto de eletrons. S. d’A.

Sanchez, M. H. F. Bettega, M. T. do N. Varella. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 28QUA25:Espalhamento de eletrons pelo complexo HCOOH...H2O. T. C. Freitas, M. A. P.

Lima, K. Coutinho, S. Canuto, M. H. F. Bettega. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 28QUA26:Espalhamento de eletrons pelo dımero de acido formico. T. C. Freitas, M. T. do

N. Varella, S. d’A. Sanchez, M. H. F. Bettega . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 29QUA27:Electron capture in glycine and electron affinity in clusters. Josue S. dos Santos,

Romarly F. da Costa and Marcio T. do N. Varella . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 29QUA28:Estudo da Afinidade Eletronica de moleculas de CH3X (X = F, Cl, Br, I).

L. C. S. Amorim, S. d’A. Sanchez, M. H. F. Bettega. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 30QUA29:Excitacao eletronica por impacto de posotrons e eletrons em moleculas de CO

e N2. Sergio Eduardo Michelin, Adriane Schneider Falck, Adriana Marin, Wagner Tenfen,Joao Jose Piacentini, Lee Mu-Tao, Milton M. Fujimoto, Felipe Arretche, Marcos AraquemScopel, Humberto Luz Oliveir . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 30

QUA30:Estudo comparativo para excitacao eletronica de camadas internas por impactode positrons e eletrons em moleculas de CO2 e C2H2. Sergio Eduardo Michelin,Adriane Schneider Falck, Adriana Marin, Lee Mu-Tao, Milton M. Fujimoto, Felipe Arretche,Wagner Tenfen, Joao Jose Piacentini, Marcos Araquem Scopel, Humberto Luz Oliveira. . . . 31

QUA31:Estudo de processo de ionizacao da molecula de CO2 por impacto de protonpelo metodo CDW-EIS-SVIM. R.F. Nascimento, L.O. Santos, L.E. Machado e GinetteJalbert. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 31

QUA32:Primeiros resultados experimentais de uma fonte de positrons lentos. KatianneFernandes de Alcantara, Antonio Carlos Fontes dos Santos, Paolo Crivelli. . . . . . . . . . . . 32

QUA33:Calculo da energia de ligacao do positron com atomos atraves de um potencialsemi-empırico. Adriano Dutra, Denise Assafrao, J. R. H. Walters e J. R. Mohallem. . . . . 32

QUA34:Reflexao e Transmissao no Espalhamento de Positrons por Atomos de Hidrogenio.Jonatas Venancio Teixeira, Felipe Arretche. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 33

QUA35:OH stretch frequencies on small water clusters. Luana S. Pedroza, Antonio J. R.da Silva. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 33

QUA36:O Emprego do Monte Carlo Quantico com Funcoes Correlacionadas no Estudode Sistemas Quanticos Confinados. Thiago Nascimento Barbosa, Frederico VasconcellosPrudente . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 33

QUA37:Estudo de moleculas AB3 usando coordenadas hiperesfericas e constantes rota-cionais na aproximacao do rotor rıgido simetrico. Robenilson Ferreira dos Santos,Ana Carla P. Bitencourt, Mirco Ragni. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 34

QUA38:Constantes rotacionais e o espectro roto-torcional usando a aproximacao ”asym-metric top” para molecula HOOH. Beliato Santana Campos, Ana Carla P. Bitencourt,Mirco Ragni. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 34

QUA39:Curvas adiabaticas para o calculo do espectro ro-vibracional de moleculas tri-atomicas usando o algoritimo de hiperquantizacao. Ana Carla P. Bitencourt, MircoRagni, Frederico V. Prudente. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 35

QUA40:Curvas adiabaticas em funcao do stretching O-O para a molecula H2O2 descritaem vetores de Jacobi. Josenilton do Nascimento Sousa, Ana Carla P. Bitencourt, MircoRagni. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 35

ix


QUA41:Correcoes nao-adiabaticas aos nıveis vibracionais do ıon H+3 Leonardo G. Diniz,

Alexander Alijah, Jose Rachid Mohallem. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 36QUA42:First-Principles Investigation of the Low-Lying Triplet Electronic States of the

CaSi molecule. Vladir W. Ribas, Patrıcia R. P. Barreto . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 36QUA43:Coupled Pendula and Two Colliding Rydberg Atoms. H. Pollnow, M. W. Beims,

J. M. Rost. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 37QUA44:Estudo da Correlacao Eletronica em Sistemas Atomicos de Dois Eletrons Con-

finados por um Meio Material Neutro. Leandro Cerqueira Santos, Maria das Gracas RMartins, Jose David M Vianna. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 37

QUA45:Teoria G3-CEP para moleculas contendo atomos do 1o e 2o perıodo [H-Cl].Douglas Henrique Pereira, Rogerio Custodio, Nelson Henrique Morgon. . . . . . . . . . . . . 37

QUA46:Gaussian basis set of double zeta quality for atoms Rb through Xe:Applicationin non-relativistic and relativistic calculations of atomic and molecular properties.F. E. Jorge, C. L. Barros, P. J. P. de Oliveira, A. Canal Neto, M. Campos. . . . . . . . . . . 38

QUA47:O Ajuste de Curvas de Energia Potencial e do Momento de Dipolo de Transicaoda Molecula NaLi usando o Metodo Algebrico Marivaldo Mendonca de Jesus e FredericoV. Prudente. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 38

QUA48:Ab-inito correlated conformational analysis of dihaloethanes molecules. MauroLucio Franco, Helio Ferreira Dos Santos, Wagner Batista De Almeida. . . . . . . . . . . . . . 39

QUA49:Dinamica Born-Oppenheimer de estados excitados dos aminoacidos lisina ehistidina. Rafael Carvalho Couto, Freddy Fernandes Guimaraes. . . . . . . . . . . . . . . . . 40

QUA50:Thermodynamic, diffusion anomalies and dynamic transitions in a simples wa-terlike model. Carlos E. Fiore, Marcia M. Szortyka, Vera B. Henriques, Marcia C. Barbosa. 41

QUA51:Exciton dissociation at conjugated polymer/fullerene photovoltaic interfaces:A density functional theory molecular study. Cleber F. N. Marchiori, Marlus Koehler. 41

QUA52:Thermoluminencence spectroscopy using glasses. Z. M. Da Costa, L. C. Barbosa,M. I. Teixeira, L. V. Caldas, V. Ludwig, L. C. De Souza, P. E. R. Sangy, D. A. Leonıdio, T.A. Faraco, A. M. Aguiar, J. E. Souza Jr. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 42

QUA53:Estudo Teorico de Atomos Confinados por Diferentes Potenciais. Angelo M.Maniero, Frederico V. Prudente, L. S. F. Olavo. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 42

QUA54:O Ajuste Direto de Curvas de Energia Potencial para Moleculas Diatomicas Al-calinas via Algoritmo Genetico. Marcos Melo de Almeida, Frederico Vasconcellos Pru-dente, Carlos Eduardo Fellows, J. M. C. Marques, F. B. Pereira. . . . . . . . . . . . . . . . . 43

QUI01:Estudo dos Parametros Envolvidos em uma Armadilha Magneto-Optica paraAtomos Alcalinos-Terrosos:Uma Possıvel Aplicacao ao Caso Unidimensional. AndreLuiz de Oliveira, Ricardo Antonio de Simone Zanon, Anne Luise Kruger. . . . . . . . . . . . 44

QUI02:Fonte criogenica de atomos e moleculas a partir de uma matriz solida de Neonio.L. Scudeller, R. Lambo, R. Sacramento, P. Crivelli, C. Cesar. . . . . . . . . . . . . . . . . . . 44

QUI03:Laser stabilization in an atomic transition using an optically-generated dispersive-lineshape signal. Fabiano Queiroga da Silva, Weliton Soares Martins, Itamar Vidal, Mar-tine Chevrollier and Macos Oria. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 45

QUI04:Sputtering eletronico de agregados ionicos em gases condensados. L. S. Farenzena,A. Hasse, M. G. Schappo, M. G. P. Homem, K. Wien, E. F. da Silveira. . . . . . . . . . . . . 46

QUI05:Adaptacao de Uma Fonte Termoionica de Ions a Um Acelerador Linear de BaixaEnergia. R. O. Taligliatt, T. M. Rodrigues, G. G. Leonardo, F. Zappa, W. S. Melo. . . . . . 46

QUI06:Estudo da Temperatura do Gas em Descargas Eletricas Geradas em Velas Au-tomaticas a partir do Espectro de Emissao do Segundo Sistema Positivo do Ni-trogenio. C. Oliveira, J. A. Souza-Correa, J. L. Reis, A. Dal Pino Jr., J. Amorim. . . . . . . 47

QUI07:Espectroscopia de emissao do plasma de molibdenio gerado por ablacao a laser.E. M. A. Sternberg, N. A. S. Rodrigues, J. Amorim Filho. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 47

QUI08:Estudo Teorico e Experimental de Microplasmas Gerados em Microcatodo OcoAberto (MCOA). Gomes, M. P., C. Oliveira, J. A. Souza Correa, J. Amorim. . . . . . . . . 48

QUI09:Estudo de estrutura eletronica no desenho de novos farmacos relacionados adoenca de Alzheimer. Alessandra Sofia Kiametis, Ricardo Gargano, Joao Batista LopesMartins. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 48

QUI10:Mudancas de angulo diedral de fenilalanina do sıtio catalıtico de Acetilcol-inesterase de Torpedo californica ligada a inibidores. Jorge Alberto Manso Raimundoda Rocha. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 48

QUI11:Espectroscopia Vibracional da unha alterada mecanicamente. Marina Batistuti,Luciano Bachamann, Oswaldo Baffa, Angela Kinoshita. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 49

x


QUI12:Analise e Modelagem Espectroscopica do Decaimento de Elementos em Trata-mento de Afluentes. Farias, T.M.B., Curvelo, J.C., Passarini, K.C., Vanalle, R.M. . . . . . 49

QUI13:Estudo do Fator de Protecao Solas (FPS) atraves da Tecnica de Espectrofo-tometria. Farias, T.M.B., Gennari, R.F. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 50

QUI14:Estudo da Impedancia Eletrica na Variedade de Quartzo Leitoso. Farias, T.M.B.,Gennari, R.F., Watanabe, S. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 50

QUI15:Espectroscopia em nanopartıculas de Si em matriz de SiO2 Cesar Chiesorin Baganha,Evaldo Ribeiro, Edilson Silveira, Maria Jose Santos Pompeu Brasil, Fernando Iikawa, UilsonSchwanz Sias, Eduardo Ceretta Moreira. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 51

QUI16:Propriedades opticas de nanoestruturas organizadas tridimensionalmente. BrunoHenrique Bononi Santos, Evaldo Ribeiro, Monica Alonso Cotta, Fernando Iikawa, Maria JoseSantos Pompeu Brasil, Andres Cantarero. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 51

QUI17:Estrutura eletronica de pontos quanticos auto-organizados de InAsP. Igor Koniecz-niak, Graciely Elias dos Santos, Evaldo Ribeiro, Gilberto Medeiros-Ribeiro. . . . . . . . . . . 52

QUI18:Estudo de processos dissipativos pelo metodo da Funcao de Onda de MonteCarlo Diego Anderson Hoff, Robson da Silva, Luis Guilherme de Carvalho Rego. . . . . . . . 52

QUI19:Semiempirical INDO/S Study of the Low Energy States of a Graphene SheetModel. Joaquim Delphino Da Motta Neto, Renan Borsoi Campos. . . . . . . . . . . . . . . 53

QUI20:On the ionization potential of iron mononitride. Joaquim Delphino Da Motta Neto,Marcos Herrerias de Oliveira, Harley Paiva Martins Filho. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 53

QUI21:Low lying states of nickel mononitride. Harley Paiva Martins Filho, Marcos Herreriasde Oliveira, Joaquim Delphino Da Motta Neto. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 54

QUI22:Spectroscopic constants of the low lying states of manganese mononitride. MarcosHerrerias de Oliveira, Harley Paiva Martins Filho, Joaquim Delphino Da Motta Neto. . . . . 55

QUI23:Dinamica de dissociacao do 2-Imidazolidinona estudada pelas tecnicas PEPICOe TOF-MS, na regiao do VUV Raios-X moles. Alexsandre F. Lago, Leandro C. R.dos Santos, Juan Z. Davalos, Arminda Tirado. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 56

QUI24:Investigacao dos vidros aluminato de calcio dopados com Ti utilizando a espec-troscopia de XANES. Milena Filadelpho Coutinho, Juraci Aparecido Sampaio e AcacioAparecido Andrade. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 56

QUI25:Aplicacao de metodos estatısticos usando resposta experimental espectroscopica.Daniele Toniolo Dias. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 57

QUI26:Use of Induced Fluorescence in Environmental Monitoring of Plants. B. E. Ramos,A. L. de Oliveira, J. F. Fragalli, R. A. De S. Zanon, e A. Kunze. . . . . . . . . . . . . . . . . 57

QUI27:O Formalismo de Redfield Aplicado a Interface Corante/Semicondutor. RaphaelMatozo Tromer, Jose Arruda de Oliveira Freire. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 58

QUI28:Producao de Filmes de Compostos Organicos Utilizando a Tecnica de wet Pow-der Spraying. Tiago Rodrigues Silveira, Ricardo Marinho, Frederico V. Prudente, EdmarM. Nascimento. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 58

QUI29:Estudo do desempenho da funcao de base pStuttgart e os funcionais CAM-B3LYP e PBE0 no calculo de energias de excitacao e polarizabilidades dinamicas.Andre H. A. Malavazi, Camile F. D. Kunz, Gabriel M. Silva, Pedro A. M. Vazquez. . . . . . 58

QUI30:Assesment of pSBKJC basis set performance for the computation of dynamic po-larizabilitties and Raman activities of halogen diatomic molecules. Alamgir Khan,Guilherme Oliveira, Pedro A. M. Vazquez. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 59

QUI31:Estudo do desempenho do funcional PBE0 no calculo de energias de excitacaoe polarizabilidades dinamicas. Andre H. A. Malavazi, Camile F. D. Kunz, Gabriel M.Silva, Pedro A. M. Vazquez. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 60

QUI32:Electronic States in Essential Oils: First-Principle Calculations and VibrationalSpectroscopy. A. P. A. Moraes, L. E. da Silva, R. R. F. Bento, J. L. B. Faria. . . . . . . . . 61

QUI33:Determinacao estrutural e analise espectroscopica vibracional do complexo bis-dietilditiocarbamato de cobre (II) [Cu(ddcb)2]. Joanna M. Ramos, Otavio Versiane,Grisset F. Ondar, Claudio Tellez Soto. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 61

QUI34:Efeitos da anarmonicidade sobre as intensidades do espectro. Luciano Nassif Vidale Roy Edward Bruns. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 61

QUI35:Polar and Non-Polar Phonon Modes of ZnO Films and Self-Assembled Crys-talline Micro/Nanostructures Investigated by Raman Spectroscopy. Thiago Gomes,Edilson Silveira. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 62

QUI36:Experimental and Theoretical UV-Vis Spectrum of Emodin. Antonio R. da Cunha,Evandro L. Duarte, M. Teresa Lamy and Kaline Coutinho. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 62

xi


QUI37:Efeitos de polarizacao e flexibilidade no espectro UV-Vis de merocianina hidra-tada. Thaciana Malaspina, Eudes Eterno Fileti, Erick Leite Bastos. . . . . . . . . . . . . . . 63

QUI38:Spectroscopic study using EPR and TL technique of natural andalusite crystal.Nilo F. Cano, Shigueo Watanabe. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 63

QUI39:Theoretical investigation of electronic and optical properties of andalusite withindensity functional theory. Nilo F. Cano, Shigueo Watanabe. . . . . . . . . . . . . . . . . 63

QUI40:Structured Nanotubes for the quantum computation. Recoupling of angularmomentum in presence of external Field. Mirco Ragni, Frederico V. Prudente, AnaCarla Peixoto Bitencourt, Sergio Andre Fontes Azevedo. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 64

QUI41:Avaliacao das Emissoes de N2O e CO2, nos Solos Cultivados com Cana-de-Acucar da Regiao Norte Fluminense, atraves de Tecnicas Fototermicas. F. M. Couto,M. P. P. Castro, M. S. Sthel, M. G. da Silva, M. V. Rocha, C. F. M. Veiga e H. Vargas. . . . 64

QUI42:Utilizacao da Espectroscopia Fotoacustica a Laser de Cascata Quantica para De-teccao de Metano Emitido na Exaustao de Veıculos Movidos a GNV. Flavia Pinheiro,Mila Rocha, Marcelo Sthel, Marcelo Gomes da Silva, Andras Miklos, Helion Vargas . . . . . . 65

QUI43:Deteccao de gases poluentes provenientes da exaustao de motores diesel em ca-minhoes usando espectroscopia fotoacustica e analise eletroquımicos. G. A. Mothe,L. R. Brasil, M. S. Sthel, M. P. P de Castro, H. Vargas. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 65

QUI45:Deteccao de Amonia (NH3) e Hexafluoreto de Enxofre (SF6) utilizando a Es-pectroscopia Fotoacustica a LASER de CO2. G. R. Lima, M. S. Sthel, M. V. Rocha,D. U. S. Schramm, M. G. da Silva, H. Vargas. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 66

QUI45:Estudo, desenvolvimento e aplicacao de um sistema nao linear para a deteccaode tracos de gases. Leonardo Mota, Guilherme Rodrigues Lima, Slatko Dubovski, LuisaBrito Paiva, Milton Baptista Filho, Juliana Rocha Tavares, Judit Angster, Marcelo SilvaSthel, Helion Vargas, Andras Miklos, Marcelo Gomes da Silva. . . . . . . . . . . . . . . . . . 66

QUI46:Espectroscopia fotoacustica aplicada a deteccao de amonia utilizada na reducaocatalıtica de oxido nıtrico. Luisa Paiva, Milton Baptista-Filho, Israel Esquef, AndrasMiklos, Marcelo Gomes da Silva. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 67

QUI47:Avaliacao das Emissoes Gasosas Provenientes da Exaustao de Motocicletas Uti-lizando Espectroscopia Fotoacustica e Tecnicas Eletroquımicas na cidade de Cam-pos dos Goytacazes - RJ. Luiz Fernando Milleri Sangiorgio, Mila Vieira, Guilherme Lima,Marcelo Sthel, Layse Campos, Maria Priscila Pecanha de Castro, Helion Vargas. . . . . . . . 67

QUI48:Deteccao de gases precursores do ozonio gerados na combustao do etanol usandoespectroscopia fotoacustica e sensores eletroquımicos. L. R Brasil, J.R. Tavares, M.S. Sthel, M. G da Silva, G. Rodrigues Lima, L. S. Campos, H Vargas. . . . . . . . . . . . . . 68

QUI49:Introducao de um lock-in baseado no conceito de instrumento virtual para ampli-ficacao seletiva de sinal fotoacustico em sistema de deteccao de tracos de gases.Baptista-Filho, Milton, Esquef, Israel, Da Silva, Marcelo Gomes, Miklos, Andras, Vargas,Helion. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 68

QUI50:Utilizacao da espectroscopia Fotoacustica a Laser de Cascata Quantica paraDeteccao de Oxido Nıtrico. Mila Rocha, Luisa Paiva, Leonardo Mota, Diogo dos Santos,Marcelo Sthel, Andras Miklos, Marcelo Gomes da Silva. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 69

QUI51:Desenvolvimento e Caracterizacao de Bico Injetor de Micro-Jato utilizado emEspectroscopia de Amostras Lıquidas. Silva, I. A., Miranda, A., Mundim, M. S. P., deBrito, A. N., Mocellin, A. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 69

QUI52:Espectroscopia de Fotoeletron de Limiar do Radical Metila e de seus Isotopomeros,CH3, CH2D, CHD2 e CD3 com a Radiacao VUV Sıncrotron. Barbara K. Cunhade Miranda, Christian Alcaraz, Mohamed Elhanine, Bastian Noller, Patrick Hemberger, IngoFischer, Gustavo A. Garcia, Heloise Soldi-Lose, Berenger Gans, Luiz A. Vieira Mendes, Sev-erine Boye-Peronne, Stephane Douin, Jan Zabka, Peter Botschwina. . . . . . . . . . . . . . . 70

xii


Palestras Convidadas

PC01

Estudos Teoricos e Experimentais da Interacao Eletron-Molecula na Faixa de EnergiaIntermediaria

Lee Mu Tao

Departamento de Quımica, Universidade Federal de Sao Carlos

Nesta palestra, serao apresentados os recentes progressos de nosso grupo sobre estudos teoricos e experimentais deespalhamento de eletrons por moleculas na faixa de energia intermediaria.

Na parte experimental, obtivemos avancos nas determinacoes de secoes de choque absolutas de colisao elasticade eletrons com vapores de compostos organicos, que sao em geral lıquidos em condicoes de pressao e temperaturaambiente. Em particular, a influencia da adsorcao de vapores sobre a determinacao de fluxos relativos de gases einvestigada. A determinacao precisa de fluxos relativos e de fundamental importancia para a calibracao de secoesde choque em valores absolutos utilizando a tecnica de fluxos relativos [1]. Nossos estudos mostram que para algunslıquidos, a negligengia da adsorcao pode levar a erros significativos nas secoes de choque experimentais.

Na parte teorica, os progressos se referem a incorporacao do efeito de absorcao nos calculos de secoes de choquede colisao de eletrons com moleculas. Esses efeitos sao importantes na faixa de energia intermediaria de eletrons poisa abertura de canais inelasticos tais como excitacao e ionizacao leva a reducao de fluxo eletronico no espalhamentoelastico. O tratamento ab initio deste problema e muito complexo e portanto a solucao e a utilizacao de potenciaismodelo. Entre estes, a terceira versao do quasi-free scattering model (QFSM3) derivado por Staszewska e col. [2] eo mais utilizado. Em geral, o QFSM3 fornece bons resultados de secoes de choque para colisoes elasticas, mas elesubestima as secoes de choque inelastica e total ( elastica + inelastica). Um melhoramento desse modelo via umfator de escala [3] foi introduzido por nosso grupo e foi aplicado com sucesso para varios alvos [4,5].

Agradecemos ao apoio de CNPq, CAPES, e FAPESP.

[1] S. K. Srivastava, A. Chutjian, and S. Trajmar, J. Chem. Phys. 63, 2659 (1975).[2] G. Staszewska, D. W. Schwenke, and D. G. Truhlar, Phys. Rev. A 29, 3078 (1984).[3] M.-T. Lee, I. Iga, L. E. Machado, L. M. Brescansin, E. A. y Castro, I. P. Sanches, and G. L. C. de Souza, J.Electron Spectrosc. Rel. Phenom. 155, 14 (2007).[4] E. A. y Castro, G. L. C. de Souza, I. Iga, L. E. Machado, L. M. Brescansin, and M.-T. Lee, J. Electron Spectrosc.Rel. Phenom. 159, 30 (2007).[5] G. L. C. de Souza, M.-T. Lee, I. P. Sanches, P. Rawat, I. Iga, A. S. dos Santos, L. E. Machado, R. T. Sugohara,L. M. Brescansin, M. G. P. Homen, and R. R. Lucchese, Phys. Rev. A, 82, 012709 (2010).

PC02

Cold collisions in one dimension

Andre Luiz de Oliveira

Universidade do Estado de Santa Catarina

Motivated by recent interest in low dimensional arrays of atoms, I will present recently experimental investigationsin which cold collisional processes are affected by the geometry of the considered atomic sample. More specifically,I will present the case of photoassociative ionization (PAI) both in a one-dimensional and a three-dimensionalsystem. First, by creating a ring shaped trap (atomotron) the investigation of two-color PAI dependence withintensity and polarization of a probing laser. Second, the intensity dependence of the PAI rate was also measuredin a magneto-optical trap presenting equivalent temperature and density conditions. Indeed, the results show thatin the ring trap, the value of the PAI rate constant is much lower and does not saturate, unlike in the case of the3D-MOT. Control of cold atomic collisions inside almost 1D system constitutes a whole new and very interestingfield of investigation.

1


PC03

Low-Energy Electron Collisions with Biomolecules

C. Winstead(1), V. McKoy(1), J. Blumer(2), C. Campbell(2), K. Keane(2), J. Muse(2), M. A. Khakoo(2), H.Silva(3), M. C. A. Lopes(3), M. H. F. Bettega(4), L. G. Ferreira(5), R. F. da Costa(6), M. T. do N. Varella(6),

E. M. de Oliveira(7), and M. A. P. Lima(7,8)

(1)A. A. Noyes Laboratory of Chemical Physics, California Institute of Technology, Pasadena, California 91125,USA

(2)Department of Physics, California State University, Fullerton, California 92831, USA(3)Departamento de Fısica, ICE, Universidade Federal de Juiz de Fora, Juiz de Fora-MG, CEP 36036-330, Brazil

(4)Departamento de Fısica, Universidade Federal do Parana, Caixa Postal 19044, 81531-990, Curitiba, Parana,Brazil

(5)Instituto de Fısica, Universidade de Sao Paulo, Caixa Postal 66318 05315-970 - Sao Paulo, SP, Brazil(6)Centro de Ciencias Naturais e Humanas, Universidade Federal do ABC, Rua Santa Adelia, 166, 09210-170,

Santo Andre, Sao Paulo, Brazil(7)Laboratorio Nacional de Ciencia e Tecnologia do Bioetanol - CTBE, Caixa Postal 6170, 13083-970, Campinas,

SP, Brazil(8)Instituto de Fısica Gleb Wataghin, Universidade Estadual de Campinas, Caixa Postal 6165, 13083-970,

Campinas, Sao Paulo, Brazil

When high-energy radiation enters living tissue, ionization of water along the primary radiation track generateslarge numbers of secondary electrons. Energetic electrons can of course damage biological molecules by ionizingthem or by exciting them to dissociative or reactive states. However, a surprising discovery of recent years isthat even quite slow electrons, with kinetic energies below 5 eV, can damage biomolecules such as DNA andproteins. Experimental evidence indicates that temporary anionic states (resonances) play an important role insuch damage. Therefore, to understand, and perhaps ultimately control, electron-driven damage to biomolecules,we must understand the nature of the resonances formed in the electron-molecule collision process. In this talk, Iwill describe recent calculations using the Schwinger multichannel method that have been directed at elucidatinglow-energy electron collision processes involving a number of biomolecules, including constituents of DNA, relatedmodel compounds, and water itself. I will also describe studies of electron interactions with alcohols (methanol,ethanol, and isomers of propanol and butanol) that are important as current or potential biofuels.

PC04

Estudos Teoricos de Espectroscopia Eletronica em Solucao: Efeitos de Polarizacao e EstabilidadeConformacional Diferencial de Moleculas de Interesse Biologico

Kaline Coutinho

Instituto de Fısica da USP

Efeitos de solventes sao de fundamental importancia em muitos aspectos diferentes da fısica, quımica, biologia eciencias dos materiais. A evolucao dos metodos de quımica quantica, originalmente concebida para o estudo demoleculas isoladas, foi estendida para o estudo das propriedades dos atomos e moleculas que interagem com oambiente. Isto levou aos metodos contınuos que tratam o solvente por meio de constantes macroscopicas medias,como as constantes dieletricas. Existe muito sucesso em diferentes aplicacoes desses metodos contınuos, porem faltaa consideracao de detalhes microscopicos, como as interacoes espcıficas, e representacao estatıstica necessaria desistemas moleculares em equilıbrio termodinamico. A extensao natural tem sido a de utilizar metodos de mecanicamolecular (MM) para gerar estruturas so luto-solvente, com metodos de mecanica quantica (QM) para obter osefeitos do solvente nas propriedades do soluto. Essa e a essencia dos chamados metodos QM/MM, onde parte dosistema e tratada por MM, enquanto o restante e tratado por QM. Temos estado envolvidos no desenvolvimentode um procedimento sequencial (S-QM/MM) [1], onde as simulacoes MM sao usadas para obter a estrutura dasolucao para posteriores calculos QM. Nesta apresentacao, relatarei sobre a evolucao da metodologia [2,3] e algumasaplicacoes em espectro eletronico e polarizacao [4], os ındices de reatividade [5] e as diferencas de energia livre [6]para algumas moleculas organicas em diferentes ambientes de solvente.[1] K.Coutinho, S.Canuto, M.C.Zerner, J. Chem. Phys., 112 (2000) 9874.[2] H.C.Georg, K.Coutinho, S.Canuto, Chem. Phys. Lett., 429 (2006) 119.[3] K.Coutinho, H.C.Georg, T.L.Fonseca, V.Ludwig, S.Canuto, Chem. Phys. Lett., 437 (2007) 148.[4] T.Fonseca, H.C.Georg, K.Coutinho, S.Canuto, J.Phys.Chem.A, 113 (2009) 5112.[5] P.Jaramillo, P.Perez, P.Fuentealba, S.Canuto, K.Coutinho, J.Phys.Chem.B, 113 (2009) 4314.

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[6] H.Pasalic, A.J.A.Aquino, D.Tunega, G.Haberhauer, M.H.Gerzabek, H.C.Georg, T.F.Moraes, K.Coutinho, S.Canuto,H.Lischka, J. Comp. Chem. 31 (2010) 2046.Financiamento: FAPESP, CNPq, CAPES, Rede NbioNet e INCT de Fuidos Complexos.

PC05

Observacao da interacao de longo alcance entre nıveis de Rydberg atraves de processos nao lineares

Sandra S. Vianna e Natalia R. de Melo

Departamento de Fisica Universidade Federal de Pernambuco 50670-901, Recife, PE, BRASIL

A alta polarizabilidade dos atomos de Rydberg faz deles sistemas ideais para o estudo das interacoes de longoalcance. Nos ultimos anos, com o grande avanco das tecnicas de resfriamento e amardilhamento por lasers, novasinvestigacoes da forte interacao entre atomos de Rydberg tem sido desenvolvidas e, novas moleculas propostas [1].Muitos dos recentes estudos utilizam sistemas ultra-frios onde os atomos de Rydberg sao detectados indiretamentevia os ıons produzidos por um campo de ionizacao. Neste trabalho apresentamos evidencias experimentais dainteracao de longo alcance, Rydberg-Rydberg, para altas densidades de vapor de rubıdio, utilizando tecnicas naolineares como a geracao de segundo harmonico (SH) e a mistura de quatro ondas (MQO). Nos dois processos, osinal observado envolve a ressonancia por dois fotons entre o estado fundamental, 5S, e estados excitados comnumero quantico principal, n, variando de 11 a 20. A indicacao da interacao de longo alcance aparece como umaassimetria nas linhas espectrais, caracterizada por uma asa na regiao de baixas energias com relacao ao centrodas ressonancias. No processo de geracao de segundo harmonico, o sinal e observado para estados com momentoangular orbital S, P e D. Neste processo, um estudo detalhado envolvendo os estados 13D e 15D, mostra um bomacordo qualitativo entre o alargamento observado e os potenciais, previstos teoricamente, para pares de atomosinteragentes [2]. Resultados recentes indicam um comportamento distinto para o dubleto de estrutura fina presentenas ressonancias tipo nP. Enquanto as linhas P3/2 apresentam um alargamento espectral assimetrico, como oobservado para as linhas D, os estados P1/2, tem uma largura de linha limitada pelo laser de excitacao [3]. Ja noprocesso de mistura de quatro ondas, embora o sinal gerado seja muito maior, a presenca de um segundo laser, noinfravermelho, alarga as linhas ressonantes e tende a mascarar o efeito da interacao de longo alcance. O sinal geradocoerentemente, nos dois processos, e investigado para diferentes intensidades do feixe de excitacao e para diferentesdensidades atomicas. A utilizacao de altas densidades de vapor de Rb e de processos nao lineares coerentes, comouma tecnica nao destrutiva, pode contribuir para novas direcoes no estudo das interacoes entre atomos de Rydberg.Estas interacoes levam a efeitos interessantes como a superradiancia e efeitos de ”dipole blockade”, os quais temaplicacoes no campo da informacao quantica [4].[1] C. H. Greene, A. S. Dickinson, and H. R. Sadeghpour, Phys. Rev. Lett. 88, 133004 (2002).[2] N. R. de Melo and S. S. Vianna, Phys. Rev. A. 77, 023418 (2008).[3] N. R. de Melo, Dissertacao de Mestrado, DF-UFPE (2009).[4] D. Jaksch, et al., Phys. Rev. Lett. 85, 2208 (2000); M. D. Lukin, et al., Phys. Rev. Lett. 87, 037901 (2001).

PC06

Medidas da distribuicao de energia de fragmentos moleculares por espectroscopia de tempo de voocom extracao retardada

Natalia Ferreira(1), L. Sigaud(1), V. L. B. de Jesus(2), W. Wolff(1), M. B. Shah(3), E. C. Montenegro(1)

(1)Instituto de Fısica, Universidade Federal do Rio de Janeiro, P.O. 68528, 21941-972 Rio de Janeiro, RJ, Brasil(2)Instituto Federal de Educacao, Ciencia e Tecnologia, R. Lucio Tavares 1045, 26530-060 Nilopolis, RJ, Brasil

(3)The Queen’s University Belfast, University Road Belfast, BT7 1NN, Northern Ireland, UK

Este trabalho apresenta medidas diretas da distribuicao de energia cinetica de moleculas e fragmentos molecularesutilizando uma nova tecnica que denominamos espectroscopia por tempo de voo com extracao retardada, que permiteum estudo mais detalhado da dinamica de colisoes quando comparado com a espectroscopia de tempo de vootradicional. Por se tratar de um metodo geral, e possıvel aplica-lo para diferentes tipos de partıculas incidentes,sejam elas eletrons, ıons ou fotons; e para diversos gases moleculares, como alvo. A metodologia proposta temmaior sensibilidade para fragmentos de baixa energia desde termicos, supra termicos, ate alguns eV, em contrastecom metodos usuais que sao essencialmente sensıveis a fragmentos com energias mais altas.

Esta tecnica e baseada em um espectrometro de massa por tempo de voo, onde a interacao ocorre no interior deuma celula gasosa com o gas de interesse em equilıbrio termico com o ambiente. O pulso de eletrons e intercalado

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com um pulso de extracao, que pode ser acionado imediatamente apos a passagem do feixe de eletrons ou com umatraso temporal variavel. A funcao distribuicao em energia dos ıons detectados e obtida em funcao do tempo deretardo pela sua relacao com a difusao dos ıons que deixam regiao de interacao durante o tempo de retardo.

Resultados preliminares, utilizando a molecula N2, mostram que a metodologia reproduz com fidelidade adistribuicao de energia termica (Maxwell -Boltzmann) para a molecula mae simplesmente ionizada, N+

2 . Ja adistribuicao de energia medida para o fragmento N+ tem um comportamento bem distinto, pois sao formados oua partir da ionizacao simples, dando origem a fragmentos de energia mais baixa (decimos de eV), ou apos a dupla-ionizacao, que pode ser seguida da explosao Coulombiana, formando fragmentos com energia mais alta (alguns eV).Estes dois canais de dissociacao correspondem a duas distribuicoes de energia diferentes. O canal estavel de duplaionizacao N++

2 tem mesma razao carga/massa que o N+ e nao pode ser separado pela espectroscopia de tempode voo tradicional. Na metodologia proposta, esta separacao pode ser feita porque sua distribuicao de energia(termica) e, consequentemente, seu tempo de difusao, sao substancialmente diferentes daqueles correspondentesaos fragmentos de N+.

PC07

LNLS: Passado, Presente e Futuro.

A. J. R. da Silva

Instituto de Fısica da USP e Laboratorio Nacional de Luz Sıncrotron.

O Brasil deu uma importante contribuicao para o desenvolvimento da ciencia, especialmente na regiao da AmericaLatina, quando, no final dos anos 80 e durante os anos 90, desenvolveu a tecnologia e construiu a primeira fonte deluz sıncrotron do hemisferio sul - ainda hoje a unica na America Latina. A comunidade cientıfica teve a disposicaoeste avancado instrumento para pesquisas a partir de julho de 1997. Desde entao, ja sao mais de 12 anos deoperacao rotineira para mais de 1500 pesquisadores em 2009. A partir de 2009 foram estabelecidos os laboratoriosnacionais LNBio e CTBE, alem do LNLS, com autonomia e com seus proprios Diretores. Dentro deste contexto,o LNLS e hoje composto pela fonte de luz sıncrotron propriamente dita e pelo LNNano. Todos esses laboratoriosnacionais estao dentro do Centro Nacional de Pesquisa em Energia e Materiais - CNPEM. Em 2008 o MCT, atravesdo LNLS, iniciou o projeto de uma nova fonte de luz sıncrotron brasileira. Este sera o maior e mais complexoequipamento cientıfico projetado e construıdo na America Latina. O projeto da nova fonte de luz sıncrotron temo objetivo de colocar a disposicao da comunidade cientıfica e tecnologica um equipamento que compete com asmelhores fontes que estao sendo projetadas atualmente na America do Norte, Europa e Asia. Alem da nova fontepermitir um salto qualitativo em pesquisa avancada, seu projeto, ate o momento, ja inclui inovacoes que permitiraomenor consumo de energia e maior confiabilidade de operacao. Sera apresentada a nova estrutura organizacionaldo LNLS e demais Laboratorios Nacionais (LNBio e CTBE), alem de uma prospeccao de futuro e trabalhos a seremdesenvolvidos, incluindo o desenvolvimento do projeto da Nova Fonte de Luz Sıncrotron (Sirius).

PC08

Anomalous Doppler Broadening of Hydrogen Lines Caused by Exotermic Reactions

J. Amorim(1) and J. Loureiro(2)

(1)Laboratorio Nacional de Ciencia e Tecnologia do Bietanol - CTBE, Caixa Postal 6170, CEP 13083-970Campinas - SP, Brazil

(2)Instituto de Plasmas e Fus ao Nuclear-Laboratorio Associado, Instituto Superior Tecnico, UniversidadeTecnica de Lisboa, 1049-001 Lisboa, Portugal

Large controversy is nowadays associated with possible explanations of the anomalous Doppler broadening ofhydrogen Balmer lines observed in low-pressure plasma discharges. The interest was triggered by the observationof extraordinary wide wings on the spectrum of atomic hydrogen emitted lines. For full clearness of this point wepresent in this work a theoretical study in which the three-dimensional and one-dimensional velocity distributionsof product species created by an exothermic reaction H+2+ H2 → H+3+ H, with internal energy defect E, aredetermined using energy conservation requirement. It is shown that deviations relatively to Maxwell-Boltzmanndistribution are significant as E increases and hence the profiles of H emitting atoms created in the sequence of thisreaction are not Gaussian. The determination of the species temperature from the full-width at half- maximum ofhydrogen Balmer lines, as well as the fit of these lines by multimodel Gaussian functions are questioned.

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PC09

Secoes de Choque para Espalhamento de Eletrons por Alcoois Combustıveis.

M. C. A. Lopes(1), D. G. M. da Silva(1), M. M. Goulart(1), R. F. Coelho(1), R. R. dos Santos(1), T. M. Ribeiro(1),

R. Alessio(1), J. Muse(2), B. Adjari(2), L. Hong(2), B. Yates(2), M. A. Khakoo(2)

(1)Departamento de Fısica - Universidade Federal de Juiz de Fora - Brasil(2)Physics Department - California State University Fullerton/USA

A fim de utilizar eficientemente o bioetanol como combustıvel, aumentar a economia de combustıvel e reduzira emissao de poluentes, estamos desenvolvendo diversos trabalhos em colaboracao com pesquisadores brasileirosteoricos e experimentais brasileiros do CTBE, UNICAMP, UFPR, UFABC, e USP e americanos do Caltech e CSUF.Estes trabalhos estao sendo desenvolvidos em diferentes frentes, todas buscando a compreensao e otimizacao dosprocessos que ocorrem na fase de ignicao e suas consequencias na pos-descarga temporal para motores a combustaointerna, visando encontrar os parametros adequados a serem aplicados em carros que funcionem com misturaspobres ar e combustıvel. Os motores de combustao interna cuja ignicao se da por uma descarga tipo “spark”,tem sua combustao governada pelos mecanismos que ocorrem na descarga eletrica inicial. Para uma mistura ar-combustıvel inflamar em uma camara de combustao do motor e necessario que uma faısca ocorra entre os eletrodosda v ela e que a centelha forneca a maior quantidade possıvel de energia, a fim de que toda a mistura seja queimadacompletamente de modo a obter-se o maximo de potencia do motor. Neste contexto, visando elucidar e compreenderos diferentes mecanismos cineticos, como por exemplo, a cinetica ionica, fısica e quımica dos estados excitados, e aproducao adicional de atomos e radicais durante a ignicao estamos desenvolvendo no Laboratorio de EspectroscopiaAtomica e Molecular da UFJF diversos trabalhos envolvendo a implantacao de experimentos e aquisicao de dadosde colisao de eletrons de baixas energias com alcoois, incluindo Secoes de Choque Totais, captura eletronica eSecoes de Choque Diferenciais.

PC10

Nonadiabatic corrections to vibrational levels through core-valence separation of motions inmolecules

Jose R. Mohallem, Leonardo G. Diniz and Adriano da S. Dutra

Departamento de Fısica, ICEx, Universidade Federal de Minas Gerais

Recent theoretical works with H+2 and H2 have explored the idea that part of the electron cloud moves along with

the nuclei in vibrations and rotations. The motivation comes from the observation that atomic masses, instead ofnuclear masses, fit better the ro-vibrational spectroscopic data of light molecules. In the present work we perform,for the first time, a general quasi-exact adiabatic separation of the movements of atomic cores and valence electronswithin the Born framework, generating a set of coupled nonadiabatic equations for the movement of the cores. Thephysical hypothesis behind this separation is that the core electrons do not satisfy the adiabatic condition of beingfaster than the nuclei as long as vibrations are concerned. The diagonal-Born-Oppenheimer-correction becomesin practice the reduced mass atomic corrections, except in the vicinity of critical points of the potential energysurface, where it can be evaluated just with the valence electronic wavefunction. Nonadiabatic effects are shownto depend on the valence wavefunctions as well and can be evaluated by the empirical replacement of the nuclearreduced mass in the adiabatic nuclear equation by a reduced mass lying between the nuclear and the atomic ones.

Supported by CNPq and Fapemig

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PC11

A Aniquilacao de Positrons em Ambientes Moleculares

S. d’A. Sanchez(1), M. A. P. Lima(2,3) e M. T. do N. Varella(4)

(1)Departamento de Fısica, Universidade Federal do Parana, Caixa Postal 19044, 81531-990, Curitiba, Parana,Brasil

(2)Instituto de Fısica Gleb Wataghin, UNICAMP, 13083-970, Campinas, Sao Paulo, Brasil(3)Laboratorio Nacional de Ciencia e Tecnologia do Bioetanol, CTBE, Caixa Postal 6170, 13083-970 Campinas,

Sao Paulo, Brasil(4)Centro de Ciencias Naturais e Humanas, UFABC, 09210-170, Santo Andre, Sao Paulo, Brasil

A aniquilacao de positrons de baixa energia em gases moleculares tem atraıdo consideravel interesse [C. M. Surko,G. F. Gribakin, e S. J. Buckman, J. Phys. B 38, R57 (2005)] no ultimos anos. Diversos modelos foram propostospara explicar a contribuicao do acoplamento do positron com os nucleos, sendo o mais recente proposto por Gribakine Lee [G. F. Gribakin e C. M. R. Lee, Phys. Rev. Lett. 97, 193201 (2006)] e recentemente tratado num artigo derevisao [G. F. Gribakin, J. A. Young e C. M. Surko, Rev. of Mod. Phys., aceito para publicacao], foi o primeiroa descrever com sucesso a dependencia em energia do parametro de aniquilacao Zeff para pequenas moleculas.Recentemente, nos propusemos uma teoria baseada no Formalismo de Projecao de Feschbach (FPF) para descrevero fenomeno da aniquilacao mediado por um estado virtual, ligado ou ressonante [S. d’A. Sanchez, M. A. P. Limae M. T. do N. Varella, Phys. Rev. A 80, 052710 (2009)]. Como o FPF e baseado numa teoria formal, ele permiteuma hierarquia consistente de aproximacoes e incorpora naturalmente diversos aspectos do acoplamento vibronico,como efeito isotopo, combinacao de vibracoes e a redistribuicao da energia vibracional entre os modos normais damolecula. Neste trabalho, apresentarei a teoria de forma geral e como ela se relaciona diretamente com o modelode Gribakin e Lee, alem das estimativas mais recentes da teoria em comparacao com os dados experimentais paraas moleculas de C2H4 e C2H2.

PC12

O Metodo Multiconfiguracional Dependente do Tempo de Hartree Aplicado ao Problema deTunelamento de Hidrogenio.

Maurıcio D. Coutinho-Neto(1) e Uwe Manthe(2)

(1)Universidade Federal do ABC, Rua Santa Adelia, 166. Bairro Bangu. 09210-170, Santo Andre - SP - Brasil(2)Theoretische Chemie, Fakultat fur Chemie, Universitat Bielefeld, Universitatsstr. 25, 33615 Bielefeld, Germany

Devido a sua forte ligacao de hidrogenio intramolecular o malonaldeıdo e uma molecula frequentemente utilizadacomo modelo realista tanto em estudos teoricos como experimentais. A topologia de sua ligacao de hidrogenio,tıpica de β-dicetonas, e caracterıstica de uma classe importante de compostos que possui SHB e LBHB (do inglesShort Hydrogen Bond e Low Barrier Hydrogen Bond). Estes compostos possuem uma pequena barreira associadaa transferencia do hidrogenio, com barreiras da ordem da energia do ponto zero. Estimativas ab-initio baseadas emcalculos CCSD estimam a barreira em 4.3 kcal/mol enquanto que calculos mais simples baseados no metodo MP2estimam a barreira em 3.6 kcal/mol. A baixa barreira para a transferencia do proton acarreta em um desdobramentopor tunelamento (DPT) do estado fundamental de 21.4 cm−1 . Este valor experimental e normalmente usadocomo guia em calculos de dinamica quantica para avaliar a qualidade da descricao do estado fundamental nucleardo sistema. O objetivo do presente estudo e calcular o valor do DPT no malonaldeıdo usando um metodo dedinamica quantica exato, o MCTDH do ingles Multiconfiguration Time Dependent Hartree, incluindo todos osgraus de liberdade do sistema (calculo com 21 dimensoes tratadas com dinamica quantica). Resultados para oDPT utilizando o metodo MCTDH obtem o valor do DPT de 25 cm-1 em excelente concordancia com o resultadoexperimental. A analise comparativa sobre resultados usando um numero reduzido de dimensoes na simulacaoindicam que a dimensionalidade do processo de tunelamento no malolaldeıdo e maior do que em geral se assumena literatura. O calculo de dinamica quantica foi conduzido em uma superfıcie de potencial eletronico baseadana interpolacao de Sheppard sobre pontos calculados com o metodo MP2. Resultados para o DPT em estadosvibracionais excitados serao brevemente discutidos.

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PC13

Espectroscopia e espectroeletroquımica Raman e UV-Vis como ferramentas na caracterizacao denanomateriais

Aldo Jose Gorgatti Zarbin

Grupo de Quımica de Materiais (GQM) - Departamento de Quımica - Universidade Federal do Parana (UFPR),CP 19081, CEP 81531-990, Curitiba-PR.

As diferentes informacoes obtidas pela utilizacao de espectroscopia Raman e Raman Ressonante associadas aespectroscopia de absorcao no UV-Vis, na caracterizacao de diferentes nanomateriais, serao discutidas nesta apre-sentacao. Atraves das tecnicas espectroscopicas supracitadas, coletadas tanto em modo convencional quanto sobacao de um potencial eletroquımico (espectroeletroquımica), e possıvel a compreensao de caracterısticas estruturaisimportantes em materiais complexos, como nanocompositos envolvendo nanotubos de carbono, polımeros semicon-dutores e materiais inorganicos tipo azul da Prussia. Serao apresentados resultados recentes obtidos em nossogrupo de pesquisa, onde as diferentes interacoes entre fases nestes materiais complexos puderam ser identificadase associadas as propriedades intrınsecas destes nanomateriais.

Agradecimentos: CNPq, CAPES, Fundacao Araucaria, Rede Nacional de Pesquisa em Nanotubos de Carbono,INCT em Nanomateriais de Carbono.

e-mail: [email protected]

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Comunicacoes Orais

CO01

Dessorcao ionica em gelo de agua condensado a baixa temperatura

Marcelo Girardi Schappo(1), Alisson Hasse(1), Manoel Gustavo Petrucelli Homem(1), Lucio Sartori Farenzena(1),

Enio Frota da Silveira (2)

(1)Universidade Federal de Santa Catarina - UFSC - Dep. Fısica(2)Pontifıcia Universidade Catolica do Rio de Janeiro - PUC/RIO - Dep. Fısica

Quando radiacao incide sobre uma superfıcie de gelo de agua, alguns fenomenos fısicos podem ocorrer: es-palhamento, aquecimento, desencadeamento de reacoes quımicas, excitacoes de estados vibracionais, transicoeseletronicas, dessorcao, etc. A dessorcao, fenomeno que e foco do nosso estudo, pode ser entendida como o contrariode absorcao, correspondendo ao desprendimento de partıculas a partir da superfıcie do gelo. Essas partıculas po-dem ser atomos isolados, moleculas, ıons, e ainda, o objeto principal dos nossos estudos, os agregados moleculares(“molecular clusters”). Nosso aparato experimental conta com um espectrometro de massa por tempo-de-voo, ondea fonte de excitacao sao projeteis pesados e energeticos ( 100u @ 70MeV) gerados pelo decaimento de uma fonte de252Cf ou feixes de ıons do acelerador Van de Graaf - PUC-Rio (N @ 1,5MeV). Nosso sistema permite a formacaode gelo com temperaturas superiores a 9K. Sendo assim, analisamos fragmentos e aglomerados ionicos que sofreramdessorcao apos o impacto dos projeteis, tendo um espectro de distribuicao das massas dos materiais ejetados. Comomotivacao para os estudos, encontramos esse mesmo processo fısico acontecendo durante milhoes de anos pelo uni-verso. As temperaturas baixas encontradas em satelites naturais de planetas como Jupiter e Saturno, bem comoas temperaturas de planetas distantes e cometas permitem que gases residuais presentes nesses mesmos ambientespossam condensar e formar gelo. Esse gelo esta em contato com as diversas radiacoes presentes no cosmos, como osventos estelares e raios cosmicos. Neste trabalho sera apresentado um estudo sistematico do material dessorvido emfuncao da carga do projetil incidente e da espessura da amostra de gelo. No estudo da dependencia em funcao dacarga do projetil, utilizamos ıons de He, C e N do acelerador Van de Graaff com diferentes estados de carga e comtemperatura constante (80K). No estudo da dependencia da dessorcao com a espessura foram analisadas camadasde gelo com espessuras variando de poucos nanometros ate alguns micrometros e para diferentes temperaturasentre 9K e 120K.

CO02

Surprising effects revealed by ionic fragmentation after S 1s excitation

A. Naves de Brito(1), A. Mocellin(1), R. Cavasso-Filho(2), A. F. Lago(2), M. Suely P. Mundim(1)

(1)Brasilia University, Institute of Physics, CEP 70919-970 Brasılia DF(2)Universidade Federal do ABC, CEP 09210-170, Santo Andre SP

We present the measured electron-multi-ion coincidence spectra after photo-excitation of the SO2 molecule aroundthe S1s edge. A procedure for complete determination of all set of ions formed is described. The new measurementsreported here relay on a new system capable to detect ions connected to the same ionization event arriving downto 1 nanosecond apart. The dissociation channels and its behavior with the photon energy of these molecules arepresented in comparison with the Total Ion Yield (TIY). We observed a higher charge multiplicity in the sulfuratom, which is the excitation atom for SO2 molecule. Auger cascade after the 1s core hole creation leading to2p double hole states need to be taken in to account to explain these observations. The time scale of the nuclearmotion and decay is discussed in order to explain the intra-atomic cascade Auger leading to the observed selectivecharge distribution. Recombination forming an O2 ion was found for SO2.

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CO03

Estudo Teorico-Experimental da Fotofragmentacao da Formamida na Regiao da Valencia

Manuela Souza Arruda(1), Frederico Vasconcellos Prudente(1), Ricardo dos Reis Texeira Marinho(2),Edmar Morais do Nascimento(1)

(1)Instituto de Fısica, Universidade Federal da Bahia(2)Instituto de Ciencias Ambientais e Desenvolvimento Sustentavel, Universidade Federal da Bahia

O estudo de moleculas pre-bioticas simples e de fundamental importancia para entender a formacao de moleculasorganicas complexas, como os aminoacidos, as proteınas e as nucleobases presentes no DNA e no RNA. Umahipotese para o surgimento das nucleobases e que elas teriam sido sintetizadas a partir de compostos organicosmais simples contidos em meteorito e asteroides que caıram na Terra. Diversos experimentos demonstraram que epossıvel produzir moleculas pre-bioticas complexas a partir de moleculas mais simples em ambientes que simulamo meio inter estelar. Ja foi observado, por exemplo, que quando aquecida e submetida a radiacao ultravioleta,a formamida, H2NCHO, produz as nucleobases purinas. Assim neste trabalho realizamos um estudo teorico eexperimental dos processos de fotoionizacao e fotofragmentacao da formamida, possıvel percussora das nucleobasespurinas. Experimentalmente, coletamos dados da producao total e parcial dos ıons da formamida em fase gasosa,em funcao da energia dos fotons, na regiao do ultravioleta de vacuo, entre 11 e 20 eV . Estes dados foram obtidoscom o auxılio de um espectrometro de massa por tempo voo, montado no Laboratorio Nacional de Luz Sıncroton, eutilizando a tecnica de coincidencia entre eletrons e ıons, PEPICO. Para um melhor entendimento dos caminhos defragmentacao desta molecula fazemos uma analise teorica da fotofragmentacao da formamida, utilizando a Teoria doFuncional da Densidade e a Teoria do Funcional da Densidade Dependente do Tempo. Com o auxılio do tratamentoteorico, determinamos, por exemplo, quais os atomos e/ou moleculas sao arrancados durante a fotofragmentacao.

CO04

Estudo Teorico de Aglomerados Ionicos do Tipo CnHm±

Leonardo Baptista(1), Felipe Fantuzzi(2), Alexandre Braga da Rocha(2), Enio Frota da Silveira(3)

(1)Universidade Estadual do Rio de Janeiro, Faculdade de Tecnologia, Departamento de Quımica e Ambiental,Rodovia Presidente Dutra Km 298, Resende, RJ, Brasil

(2)Universidade Federal do Rio de Janeiro, Instituto de Quımica, Departamento de Fısico-Quımica, AvenidaAthos da Silveira Ramos, 149 Bloco A, 4◦ andar CEP 21941-909 Cidade Universitaria, Rio de Janeiro, RJ, Brasil(3)Pontifıcia Universidade Catolica do Rio de Janeiro, Departamento de Fısica, 22451-900, Rio de Janeiro, RJ,

Brasil

Ha decadas que aglomerados de carbono foram identificados em ambientes astrofısicos. Estes aglomerados saocomumente encontrados em estrelas de carbono, cometas e nuvens moleculares. Adicionalmente, estes aglomeradossao observados em chamas de hidrocarbonetos, outros sistemas que levam a formacao de fuligem e sao consideradosintermediarios na preparacao de diamantes finos e filmes de carbeto de silıcio via deposicao de vapores. Uma dastecnicas mais comuns para a producao de aglomerados ionicos e a Espectrometria de Massa por Dessorcao dePlasma utilizando Fragmentos de Fissao de Californio 252 (Plasma Desorption Mass Spectrometry, 252Cf-PDMS).Devido a alta velocidade (proxima a velocidade de Bohr) com que os fragmentos de fissao penetram na amostra, elesinteragem fortemente com os eletrons do material e sao freados. Pode-se obter aglomerados do tipo CnH+

m e CnH−mcaso seja utilizado hidrocarbonetos em fase solida como alvos ou moleculas organicas adsorvidas em sua superfıcie.Algumas caracterısticas interessantes podem ser observadas para estes tipos de aglomerados: a) A estabilidadedas estruturas varia de acordo com a carga e o numero de atomos de carbono do aglomerado; b) No caso deaglomerados anionicos, as estruturas com numero par de atomos de carbono sao mais estaveis e apresentam em suamaioria 0, 1 ou 2 atomos de hidrogenio; c) No caso de aglomerados cationicos, as estruturas com numero ımpar decarbonos sao mais estaveis e se apresentam saturadas de atomos de hidrogenios. Visto que pouco se sabe sobre aspropriedades estruturais e eletronicas destes aglomerados, foi realizado um levantamento das possıveis estruturasdos aglomerados do tipo CnH−m (1 ≤ n ≤ 6) e CnH+

x (1 ≤ n ≤ 4). A partir da energia eletronica corrigida pelaenergia de ponto zero as estruturas obtidas foram classificadas segundo o grafico de desvio (D-plot). Em seguidaforam determinadas as energias de ligacao (δEb) para os aglomerados pertencentes a mesma serie. Os resultadosobtidos foram comparados aos espectros 252Cf-PDMS e mostraram um bom acordo entre os dados experimentaise teoricos.

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CO05

Zero-Point Rovibrational Effects on the Dipole Moment of Isotopologues Beyond theBorn-Oppenheimer Approximation

Antonio F. C. Arapiraca(1,2), Jose Rachid Mohallem(1)

(1)Universidade Federal de Minas Gerais(2)Centro Federal de Educacao Tecnologica de Minas Gerais

Replacement of atomic hydrogen (H) by deuterium (D) in molecules, generating the so-called hydrogen isotopo-logues, is important in many fields of molecular sciences. For example, the observation of deuterated moleculesin cold dense molecular clouds has received much attention in astrophysics due to, among other reasons, theirabundance relative to common hydrogen molecules being different from that predicted by the big-bang theory [1].Theoretically, the isotopic effect in molecules is commonly treated using the Born-Oppenheimer (BO) approxima-tion, in which the same potential energy surface (PES) is considered for all isotopic species. The isotopic effect isintroduced through reduced mass effects in the study of the motion of nuclei subject to the common PES. Althoughthe dominant isotopic effects are accounted for, much physics is hidden in this way. In fact, the possible isotopicasymmetry of the electronic distribution, qualitatively explained by the smaller Bohr radius of D as compared toH, is not accounted for in clamped-nuclei BO-based calculations, unless a computationally unreliable solution ofcoupled non-adiabatic equations is used. A most important feature of isotopic symmetry breaking in otherwisehomopolar molecules is the appearance of a small dipole moment, allowing pure rotation and vibration-rotationspectra, observed for the first time in the laboratory for the HD molecule [2]. In order to perform dipole momentscalculations with experimental accuracy we combined an adiabatic variational approach developed by Mohallemet al. [3][4] to account for finite nuclear mass effects(FNMC) in molecules with a general variation-perturbationapproach, developed by Astrand et al. [5] to account zero-point rovibrational corrections (ZPVC) in the propertiesevaluations to polyatomic molecular systems. We applied the ZPVC/FNMC methodology to the evaluation of thedipole moment of the HD molecule and to study the variation of the dipole moment in the isotopic substitutionsof the propane molecule.[1] Roueff E. and Gerin M. 2003 Space Sci. Rev. 106 61[2] Nelson B. and Tabisz G. C. 1982 Phys. Rev. Lett. 48 1393[3] Mohallem J. R. 2004 J. Mol. Struct. (Theochem) 709 11[4] Goncalves C. P. and Mohallem J. R. 2004 J. Comput. Chem. 25 1736[5] Astrand P.-O. and Ruud K. and Sundholm D. 2000 Theor. Chem. Acc., 103 365

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Estudo teorico da estrutura e fotofısica do complexo [Ru(bpy)2(qui)NO](PF6)3(qui), empregandometodos DFT e TD-DFT

Tiago, F. S.(1), Nikolaou, S.(2), Machado, A. E. H.(1,3)

(1)Laboratorio de Fotoquımica, Instituto de Quımica, Universidade Federal de Uberlandia, Uberlandia, MG, Brasil(2)Departamento de Fısica e Quimica da Faculdade de Ciencias Farmaceuticas de Ribeirao Preto,

Universidade de Sao Paulo, Ribeirao Preto, SP, Brasil(3)Campus Avancado de Catalao, Departamento de Quımica, Universidade Federal de Goias, Catalao, GO, Brasil

Na presente comunicacao, sao apresentadas evidencias da ocorrencia e da forma do empilhamento π que ocorreentre as duas quinazolinas no complexo cis− [Ru (NO) (bpy)2 (qui)] (PF6)3 (qui), concordantes com a proposicaoexperimental. O espectro eletronico simulado por TD-DFT na faixa espectral entre 262 e 715 nm corrobora coma veracidade dessas informacoes. Embora se observem desvios espectrais entre os dados experimentais e teoricos,esses desvios nao sao tao significativos. Alem disso, a descricao geral obtida para o espectro eletronico concordaem grande grau com o espectro experimental. A transicao calculada que corresponde ao maximo de absorcaoexperimental observado a 440 nm esta deslocada 54 nm para maior energia, enquanto que a banda observadaexperimentalmente em 288 nm no espectro obtido em meio aquoso corresponde a um maximo em 297 nm. Essesdeslocamentos espectrais podem estar relacionados a caracterısticas intrınsecas ao funcional, mas e muito provavelque limitacoes no modelo de contınuo dieletrico empregado para descrever a solvatacao da molecula (IEFPCM)em agua tenham uma grande contribuicao sobre esses desvios. Evidencias experimentais apontam para a bandacom maximo a 440 nm em meio aquoso, como sendo a responsavel pela fotolabilizacao do ligante NO na regiaodo visıvel. A hipotese levantada no trabalho experimental e a de que esta banda tem origem na associacao dasduas moleculas de ligante quinazolina por interacao por empilhamento π. Evidencias experimentais ainda apontampara uma relacao direta entre a polaridade do meio e o comprimento de onda onde ocorre essa absorcao. Todos

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os calculos foram feitos empregando o pacote computacional Gaussian09, aplicando o funcional DFT hıbrido M06em todos os calculos. As otimizacoes de geometria e calculos de frequencia para a molecula solvatada em agua(IEFPCM) foram efetuados sem restricoes de simetria, usando funcoes de base lanl2dz com pseudopotencial parao rutenio e 6-31++g(2d,2p) para os demais atomos. As transicoes eletronicas responsaveis pela transferencia decarga entre metal e os ligantes, e pela estabilidade do estaqueamento π foram analisadas levando-se em consideracaoos orbitais moleculares envolvidos nas mesmas. Na simulacao do espectro eletronico, feita empregando TD-DFT,foram considerados os primeiros 90 estados excitados singleto. Nesse estudo ficou evidenciada a superioridade dofuncional hıbrido M06 sobre o bastante difundido B3LYP tanto na descricao de interacoes fracas entre moleculas,como na descricao do espectro de absorcao. Na continuidade deste trabalho, pretende-se reunir evidencias queexpliquem o mecanismo pelo qual ocorre o processo de fotolabilizacao do ligante NO, o que podera permitir meiosque possibilitem o deslocamento da banda responsavel por esse processo para a regiao da janela fototerapeutica,considerando-se o potencial de aplicacao dessa classe de compostos. CNPq e FAPEMIG.

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LDA-1/2, is it good for Quantum Chemistry?

Luiz G. Ferreira(1), Lara K. Teles(2), Marcelo Marques(2)

(1)Instituto de Fısica, Universidade de Sao Paulo(2)Instituto Tecnologico de Aaeronautica

The LDA-1/2 is a method to calculate excited states and excitation energies in extended systems as solids. Itsorigin goes back to the early seventies, and based on important physicists as J. C. Slater, and not so importantas J. Janak, J. R. Leite and myself. The original idea was to calculate atoms with 1/2 electron removed from aone-electron Kohn-Sham (KS) state. The eigenvalue then was proven to equal the ionization potential, an exactresult within the Local Density Approximation (LDA). As far as I know, that procedure still gives the best IPsavailable in the market, for the elements after the second line of the periodic table. When one goes beyond atoms,for extended systems, and that is the LDA-1/2 procedure, the method has to be modified: 1 - One shows that thedifference between the ground state (KS) eigenvalue and the -1/2 electron eigenvalue is simply the self-energy of theelectron charge density. 2 - This self-energy is written as a Quantum Mechanical average of a ”self-energy”potential.In an extended system like a crystal, the Coulomb tail of this potential has to be trimmed because you cannot addCoulomb tails infinitely. 3 - The way to trim the potential is not arbitrary but, in the calculation of band gaps, oneprooves that the trim should make the gap extreme. 4 - Thus there are no adjusted parameters in the method (asthe now famous LDA+U, and ”exact-exchange”) and yet we are obtaining probably the best set of band gaps inthe literature. In the present talk we intend to show our successes and ask from the audience if the method mightbe used in Quantum Chemistry.

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Efeitos de termodegradacao na α-Valina: um estudo da fase gasosa por espectroscopia defotoeletrons e espectroscopia de massa por tempo de voo

A. Miranda da Silva(1), H. Farrokpour(2), A. Mocellin(1), M. S. P. Mundim(1), E. Orestes(3), S. Canuto(3),A. Naves de Brito(1)

(1)Instituto de Fısica, Universidade de Brasılia, Caixa Postal 04455, 70919-970 Brasılia - DF - Brasil(2)Laboratorio Nacional de Luz Sıncrotron, Caixa Postal 6192, 13084-971, Campinas - SP - Brasil

(3)Instituto de Fısica, Universidade de Sao Paulo, Caixa Postal 66318, 05315-970, Sao Paulo - SP - Brasil

A Valina, C5H11NO2, e um aminoacido fundamental que, por nao interagir favoravelmente com a agua, interagede forma mais efetiva junto a leucina, alanina, isoleucina e atomos nao polares, formando uma estrutura naqual a molecula de DNA esta assentada [1]. Nos estudos da fase gasosa de aminoacidos e necessario aqueceras amostras solidas para obter o vapor, no entanto, durante este processo de aquecimento, a molecula estudadapode ser degredada. Com isso, dados incoerentes podem ser coletados, comprometendo a analise dos resultadosexperimentais.

Neste trabalho, apresentamos um estudo cuidadoso do processo de degradacao da Valina usando um es-pectrometro de massa do tipo quadrupolo. Foi possıvel definir a temperatura maxima que a Valina solida podeser aquecida sem se degradar, metodo que pode ser estendido para outros aminoacidos. A partir da tecnica de

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PEPICO-TOF, construımos as curvas de producao parcial de ıons (PIY) para a Valina e obtivemos oito potenciaisde aparecimento (AE) para fragmentos com AE superior a 11,20 eV.

Com o analisador de eletrons Scienta R4000, que trabalha em altas pressoes na camara de medidas, obtivemosum espectro de fotoeletrons para a Valina tendo como fonte ionizante uma lampada de He I (hν = 21,22 eV). Oespectro obtido difere do unico publicado na literatura por Klasinc [2]. A Valina teve sua geometria otimizadacom a base MP2/aug-cc-pVDZ e os potenciais de ionizacao dos seus orbitais mais externos foram obtidos viaOuter Valence Green Functions - OVGF em 2a e 3a ordem, pelo Grupo de Simulacao e Modelagem Molecular daUniversidade de Sao Paulo - USP/SP.[1] T. E. Creighton, Proteins:structures and molecular properties, 2nd. Edition. W. H. Freeman and Company -New York, 1993.[2] L. Klasinc, J. Elec. Spec. Relat. Phenom. 1976, 8, 161-164.

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Emprego da espectrometria de massa em regiao de pos-descarga de um microplasma atmosfericopara misturas de Ar-O2 durante tratamento do bagaco de cana-de-acucar

J. A. Souza-Correa, C. Oliveira, B. R. Oliveira, E. O. Gomez, J. Amorim

Laboratorio Nacional de Ciencia e Tecnologia do Bioetanol (CTBE)

Utilizando-se um gerador rf em 144MHz com 50W de potencia foi gerado um microplasma atmosferico em umamistura de argonio (4,99 SLM) e oxigenio molecular (0,01 SML) a fim de tratar o bagaco da cana-de-acucar emamostras com diferentes granulacoes (0,50mm, 0,25mm e 0,04mm). Estes tres padroes de material lignocelulosico,com massas de aproximadamente 5g cada um, foram colocados separadamente em um reator (diametro de 10cm).O fluxo de especies quımicas proveniente da regiao de pos-descarga do microplasma foi direcionado para o interiordesse reator para promover processos quımicos de degradacao da biomassa. Com o objetivo de monitorarmosas especies quımicas neutras participantes do tratamento, realizamos medicoes de espectros de massa na entradae saıda do reator a partir de um espectrometro de massa HPR60 (medicao ate 500 u.m.a.). O tratamento decada padrao durou 6h. A cada hora foram feitas amostragens do fluxo da pos-descarga apos o reator. Antes doreator apenas uma afericao foi realizada. Estudos dos espectros de massa, referentes as diferentes amostras, visamcomparar as concentracoes de cada especie detectada para inferir o comportamento deste parametro em funcao dotempo de tratamento a fim de se verificar o grau de interacao das especies quımicas com o material da cana.

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Espectroscopia virabcional em cristais organicos submetidos a altas pressoes: os exemplos daL-glutamina e da L-prolina

P. T. C. Freire, R. O. Holanda, B. T. O. Abagaro, C. Luz-Lima, J. A. Lima Jr., J. Mendes Filho, F. E. A. Melo

Departamento de Fısica, Universidade Federal do Ceara

Apresenta-se um estudo por espectroscopia Raman das propriedades vibracionais de alguns cristais organicossubmetidos a condicoes de altas pressoes hidrostaticas. O primeiro deles e um cristal de L-glutamina, um aminoacidocondicionalmente essencial que participa da regulacao do balanco acido - base e na formacao de diversas substanciasno corpo humano, alem de estar envolvido na sıntese de diversas proteınas. A L-glutamina, quando no estado solido,cristaliza-se numa estrutura ortorrombica, com grupo espacial P212121 com quatro moleculas por celula unitaria.Um estudo recente realizado atraves de difracao de raios-X mostrou que a estrutura e aparentemente estavel atecerca de 4,9 GPa. Entretanto, o presente estudo aponta para um diferente resultado. Realizando-se medidas atecerca de 5,8 GPa numa celula a extremos de diamantes observou-se que aparentemente o cristal sofre uma transicaode fase neste intervalo de pressao. O estudo consistiu em acompanhar o comportamento com a pressao de diversasbandas ativas no Raman associadas a vibracoes do NH+

3 , ao NH2, deformacoes do CONH2, vibracoes fora do planodo CCN, rocking do NH3, alem de diversas vibracoes do tipo estiramento e tambem vibracoes associadas aos modosda rede. O desaparecimento de alguns picos e o aparecimento de uma banda em aproximadamente 75 cm−1 foiinterpretado como um forte indıcio que de fato o material sofre uma mudanca estrutural. O outro exemplo tambeme de um cristal de aminoacido, a L-prolina. Neste material, que tambem se cristaliza no mesmo grupo espacialda L-glutamina e com quatro moleculas por celula unitaria, foram feitas investigacoes com o cristal submetido adois diferentes lıquidos compressores: o nujol e o argonio. Os resultados sao semelhantes e pode-se resumı-los daseguinte forma. Entre 1,8 e 2,1 GPa, aparentemente, o cristal sofre uma transicao de fase estrutural, conforme

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pode-se inferir do comportamento de diversas bandas Raman neste intervalo de pressao. Uma discussao adicional efornecida, lembrando-se que outros cristais de aminoacido tambem parecem sofrer mudancas estruturais em tornode 2,0 GPa, como se esta fosse uma pressao crıtica para algumas estruturas unidas por ligacoes de hidrogenio.

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Avancos na Espectroscopia Sıncrotron de Atomos Resfriados e Aprisionados a Laser

Elio Thizay Magnavita Oliveira(1), Jose Rodolfo Chreim(1), Ricardo Marinho(2), Arnaldo Naves de Brito(3),Reinaldo Luiz Cavasso Filho(1)

(1)Universidade Federal do ABC(2)Universidade Federal da Bahia

(3)Universidade de Brasılia

Ha alguns anos atras, foi demonstrada a potencialidade do uso de atomos aprisionados e resfriados a laser emexperimentos de fotoionizacao com radiacao Sıncrotron. O uso da tecnica de resfriamento laser permite que atemperatura inicial da amostra seja muito mais baixa do que a temperatura ambiente, chegando a cerca de centenasde micro-Kelvin. Com as amostras resfriadas, a distribuicao dos foto-eletrons pode ser precisamente determinadapela medida do momento de recuo dos ıons usando um espectrometro de tempo de voo (TOF) de alta resolucao. Noprimeiro experimento, realizado no Laboratorio Nacional de Luz Sıncrotron (LNLS), usando atomos de Cesio (Cs)foram observadas fortes variacoes do parametro de assimetria β relacionado com efeitos relativısticos e acoplamentode intercanais. Neste trabalho, relatamos novos experimentos com amostras de Cs resfriadas a laser realizadas no“Anel de Armazenamento de Eletrons para Radiacao Sıncrotron de Berlin”(BESSY). Gracas ao alto fluxo de fotonsdisponıvem no laboratorio BESSY, foi possıvel investigar a distribuicao angular dos ıons mesmo em regioes muitodistantes de ressonancias. Ainda, observamos que algumas ressonancias presentes nos espectros dos atomos friosnao aparecem nos espectros de atomos quentes. A explicacao para o aparecimento dessas ressonancias e que, naarmadilha magneto-optica (MOT), os lasers induzem transicoes eletronicas para manter os atomos aprisionados.Dependendo da intensidade e frequencia do feixe laser de aprisionamento e do de rebombeio, o atomo fica partedo tempo no estado fundamental e parte do tempo no estado excitado. Pode-se entender isso de uma outra formatambem, quando um de foton incide na nuvem de atomos frios, este encontrara uma parte de atomos no estadofundamental e outra parte de atomos no estado excitado. Dessa forma, abre-se a possibilidade de estudarmoso processo de fotoionizacao nao somente para os atomos no estado fundamental, mas tambem p ara atomos noestado excitado. A distribuicao angular dos fotoeletrons para uma determinada energia do foton e extraıda doespectro de tempo de voo experimental atraves de uma simulacao numerica que leva em conta as particularidadesdo espectrometro, da nuvem de atomos frios, dos nıveis de energia atomico e ionico, bem como das caracterısticasda radiacao ionizante ultravioleta no vacuo.

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Estudo Teorico de Reacoes Bimoleculares Usando o Formalismo Variacional da Matriz R e oMetodo do Elemento Finito

Marcilio N. Guimaraes(1,2), Frederico V. Prudente(1)

(1)Instituto de Fısica, Universidade Federal da Bahia(2)Centro de Formacao de Professores, Universidade Federal do Reconcavo da Bahia

O estudo de processos de espalhamento na fase gasosa tem interessado pesquisador por muitas decadas. Nossoobjetivo e apresentar um procedimento numerico eficiente para o estudo teorico das reacoes bimoleculares. Ele ebaseado no formalismo variacional da matriz R e na versao-p do metodo do elemento finito (p-MEF) para expandira funcao de onda em um conjunto finito de funcoes de base, e apresenta a vantagem de permitir o desenvolvimentode um algoritmo para inverter matrizes que reduz significativamente o tempo computacional no calculo da matrizR. Aplicamos nossa metodologia para estudar o processo H +H2 e avaliamos a sua eficiencia comparando nossosresultados com diversos outros previamente publicados na literatura.

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The role of internal energy in OH+SO and HS+O2 bi-molecular collisions

M. Y. Ballester(1), J. D. Garrido(2,3)

(1)Departamento de Fısica, ICE, Universidade Federal de Juiz de Fora, MG, Brasil(2)Instituto de Fısica, Universidade de Sao Paulo, Sao Paulo, SP, Brasil

(3)Universidad Politecnica Metropolitana de Hidalgo, Col. Morelos, Pachuca de Soto, C.P. 42040, Hidalgo,Mexico

The OH + SO and HS + O2 are molecular collisions of interest in combustion and environmental issues [1,2]. Suchprocesses were studied [3-5] by means of quasi-classical trajectory method [6] and a global potential energy surfacefor the HSO2 molecular system [7]. Taking different vibrational or rotational energies for the reactants produceschanges in reactivity and products formation [3-5]. Models to describe the reactive cross sections as function ofvibrational/rotational energy are then proposed.[1] G. W. vanLoon and S. J. Duffy, Environmental Chemistry: A Global Perspective (Oxford University Press,2005), 2nd edn.[2] M. U. Alzueta, R. Bilbao, and P. Glarborg, Combust. Flame 127, 2234 (2001).[3] M. Y. Ballester, Y. O. Guerrero, and J. D. Garrido, Int. J. Quantum Chem. 108, 1705 (2008).[4] J. de Dios Garrido, M. A. C. Nascimento, and M. Y. Ballester, Int. J. Quantum Chem. 110, 549 (2010).[5] M. Y. Ballester, Y. Orozco-Gonzalez, J. de Dios Garrido, and H. F. dos Santos, J. Chem. Phys. 132, 044310(2010).[6] W. L. Hase, MERCURY: a general Monte-Carlo classical trajectory computer program, QCPE#453. Anupdated version of this code is VENUS96: W. L. Hase, R. J. Duchovic, X. Hu, A. Komornik, K. F. Lim, D.-H. Lu,G. H. Peslherbe, K. N. Swamy, S. R. van de Linde, A. J. C. Varandas, H. Wang, R. J. Wolf, QCPE Bull 1996, 16,43.[7] M. Y. Ballester and A. J. C. Varandas, Phys. Chem. Chem. Phys. 7, 2305 (2005).

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Positron scattering by atoms in the molecular approach

Adriano Dutra(1), Denise Assafrao(2), H. R. J. Walters(3) and J. R. Mohallem(1)

(1)Universidade Federal de Minas Gerais(2)Universidade Federal do Espırito Santo

(3)Queen’s University of Belfast

Positron scattering from atoms and molecules has been subject of intensive experimental and theoretical researchin recent years and different computational methods have been employed to study positron scattering from atomswith fully correlated wave functions. Unfortunately, they are expensive and restricted to small systems. The searchfor new methodologies in which information about the scattering dynamics can be obtained through a positrontarget interaction potential becomes extremely attractive. The total cross section will be evaluated by the usualtechniques for scattering by a potential without the complications about the number of particles. In this context,we calculate the total cross section for positron scattering by noble gases and alkaline-earth atoms using a potentialobtained in a molecular adiabatic approach[1,2]. In this approach the positron is treated as a light nucleus sothat all the electronic properties on the positron, available in standard molecular calculations can be evaluated.The SEP are corrected by the scale V (R) = V (λR) to correct the potential in the repulsive part. Resorting to aR-matrix approach[3] and the electronic ground state potential energy curves we calculated the cross sections forelastic positron scattering by Ne, Ar, Be, Mg and Ca obtaining very stimulating results.[1] J. R. Mohallem et al., J. Phys. B 37 (2004) 1045.[2] D. Assafrao et al., , NIMB 266 (2008) 491.[3] C. P. Campbell et al., NINB 143 (1998) 41.

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Low energy electron scattering from argon - excitation of the 3p54s configuration from the groundstate.

Murtadha A. Khakoo(1), Oleg Zatsarinny(2), and Klaus Bartschat(2)

(1)California State University, Fullerton, California, USA(2)Drake University, Des Moines, Iowa, USA

New near-threshold measurements of differential cross-sections for the electron excitation of the 3p6 → 3p54sconfiguration will be reported. The present work was instigated by recent time-of-flight measurements of thesecross-sections of the Australian National University [1]. The measurements will be compared to a most recentlow energy theoretical model available i.e. the B-Spline R-matrix method, which takes into account relativisticspin-orbit interactions, and a discussion of this will be made.Funded by the National Science Foundation, USA[1] S. Mondal, J. Lower, S. J. Buckman, R. P. McEachran, G. Garcia, O. Zatsarinny and K. Bartschat, PhysMath-Central Physics B 2:3 (2009).

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Uso da Funcao Exponencial Generalizada para Construir Superfıcies de Energia Potencial Reativas

Ricardo Gargano(1), Lucas R. Salviano(1), Cristiano S. Esteves(2), Heibbe C. B. de Oliveira(3), Luciano

Ribeiro(3), Kleber C. Mundim(3)

(1)Instituto de Fısica, Universidade de Brasılia, CP04455, Brasılia, DF, CEP 70919-970, Brasil(2)Faculdade de Ciencias Integradas do Pontal, Universidade Federal de Uberlandia, 38302-000, Ituiutaba, MG,

Brasil(3)Instituto de Quımica, Universidade de Brasılia, CP4478, 70919-970 Brasılia, DF, Brasil

Recentemente, propusemos uma famılia de funcoes analıticas para ajustar curvas de energia potencial (CEP) desistemas diatomicos[1]. Estas funcoes, as quais sao baseadas nas q-exponenciais[2], foram usadas para generalizaras formas analıticas de Rydberg (Ryd) e polinomios em coordenadas Bond Order (BO) muito utilizadas paraajustar CEP de sistemas diatomicos. Estas novas formas analıticas foram denominadas q-Bond Order (qBO) andq-Rydberg (qRyd), respectivamente, e as mesmas foram testadas com sucesso para ajustar as energias eletronicasab initio dos diatomos H+

2 and Li2. Os resultados obtidos mostraram que as novas formas qRyd e qBO sao maisflexıveis que as formas usuais analıticas Ryd e BO. Neste trabalho, apresentamos uma extensao do uso da formaanalıtica qBO para ajustar superfıcies de energia potencial (SEP) de sistemas colisionais reativos. A qualidadedesta nova proposta foi testada ajustando as energias eletronicas ab initio, no estado fundamental, da reacao doatomo de Sodio com fluoreto de hidrogenio (Na + HF ). A taxa de reacao, calculadas via teoria das estruturasde transicao, e probabilidades quanticas reativas foram determinadas considerando esta nova SEP. Os resultadosobtidos concordam muito bem com os resultados encontrados com outras SEPs disponıveis na literatura[3].[1]C.S. Esteves, H.C.B. de Oliveira, L. Ribeiro, R. Gargano, K.C. Mundim, Chem. Phys. Lett. 427 (2006) 10.[2]C. Tsallis, Quimica Nova 17 (1994) 468.[3]Lucas R. Salviano, Cristiano S. Esteves, Heibbe C. B. de Oliveira, Luciano Ribeiro, Kleber C. Mundim, RicardoGargano, Physica A 389 (2010) 3604-3612.

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Calculos de Propriedades Opticas Nao Lineares: De Moleculas Diatomicas a Nanotubos deCarbono

G. M. A. Junqueira(1,2), A. M. Da Silva(2), D. Paschoal(2), L. A. De Souza(2), H. F. Dos Santos(2)

(1)Departamento de Ciencias Naturais, Colegio de Aplicacao Joao XXIII, Universidade Federal de Juiz de Fora,Juiz de Fora, MG, 36015-260, Brasil

(2)Nucleo de Estudos em Quımica Computacional, Departamento de Quımica, Universidade Federal de Juiz deFora, Juiz de Fora, MG, 36036-330, Brasil

Nosso grupo juntamente com colaboradores vem estudando propriedades moleculares de interesse em optica naolinear nos ultimos anos [1]-[6]. O presente trabalho tem por principal proposta discutir e apresentar resultadoschave de calculos de polarizabilidades de moleculas com diferente complexidade: Especies diatomicas e triatomicas;Oxocarbonos e seus derivados; Sistemas envolvendo nanotubos de carbono. A ideia geral e estabelecer e aplicarmetodologias computacionais a sistemas com interesse em optica nao linear com o objetivo de obter parametrosestruturais e eletronicos que sejam determinantes na potencializacao de tais propriedades.[1] D. E. C. Ferreira, H. F. Dos Santos, W. B. De Almeida, and G. M. A. Junqueira, J. Braz. Chem. Soc. 18,1379 (2007).[2] G. M. A. Junqueira and A. J. C. Varandas, J. Phys. Chem. A 112, 10413 (2008).[3] A. M. Da Silva Jr., A. C. M. Carvalho, G. M. A. Junqueira, and H. F. Dos Santos, Quim. Nov. 32, 315 (2009).[4] A. M. Da Silva Jr., G. M. A. Junqueira, C. P. A. Anconi, and H. F. Dos Santos, J. Phys. Chem. C 113, 10079(2009).[5] D. Paschoal, M. F. D. Costa, G. M. A. Junqueira, and H. F. Dos Santos, J. Mol. Struct. (THEOCHEM) 913,200 (2009).[6] G. M. A. Junqueira, A. M. Da Silva Jr., M. S. Faria, and H. F. Dos Santos, Int. J. Quantum Chem. 110, 489(2010).

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Paineis – Quarta-Feira

QUA01

Fotoionizacao da camada de valencia do hidreto de alumınio

Edmar Moraes do Nascimento

Instituto de Fısica - UFBA

O hidreto de alumınio e o mais conhecido dos alanos, ele e um hidreto binario covalente e aparece na formamolecular como um gas instavel ou na forma de um solido polimerico. Nos ultimos tempos ele tem ganhado grandeimportancia tecnologica em virtude de sua aplicacao em celulas de producao de energia como um reservatoriode hidrogenio. Neste trabalho apresentamos um estudo teorico sobre a fotoionizacao dos orbitais mais externosda camada de valencia da molecula AlH3, utilizando o metodo de fracoes continuadas (MCF) na determinacaoda matriz de reatancia e das funcoes de onda do continuo. O metodo resolve a equacao de Lippmann-Schwingerem um procedimento iterativo no qual o potencial de interacao e projetado em um conjunto finito de funcoescalculadas em cada passo iterativo. A matriz de reatancia (K) obtida neste processo e representada na forma deuma fracao continuada. Os valores convergidos da matriz K e das funcoes de onda do continuo sao entao utilizadospara calcular os coeficientes dinamicos de fotoionizacao nas formas comprimento (L) e velocidade (V). Os calculossao realizados no nıvel estatico-troca exato e dentro da aproximacao de caroco congelado, para energias do fotonincidente que vao do limiar de excitacao ate 70eV. As contribuicoes para o potencial estatico sao avaliadas usandoum a expansao de centro unico truncada em lmax = 20 e todos os elementos de matriz no MCF sao calculados comlmax = 5.

QUA02

Estudo teorico-experimental da fotoionizacao de moleculas de interesse biologico

H. K. Tanaka, F. V. Prudente, M. S. Arruda, R. R. Marinho, E. M. do Nascimento

Instituto de Fısica da Universidade da Bahia

Moleculas contendo atomos de carbono, nitrogenio e hidrogenio tem sido de grande interesse por parte de teoricose experimentais devido sua importancia na astrofısica. Em nossos estudos sao consideradas hipoteses nas quaismoleculas simples dariam origem a moleculas mais complexas por meio de reacoes fotoquımicas induzidas porradiacao interestelar. Apresentaremos neste trabalho um estudo teorico-experimental da fotoionizacao da camadade valencia de algumas moleculas de interesse biologico. Na vertente teorica as secoes de choque e os parametros deassimetria sao determinados a partir de calculos de primeiros princıpios, utilizando o metodo de fracoes continuadaspara a determinacao da matriz de reatancia e das funcoes de onda do contınuo, neste caso serao apresentadosresultados para a fotoionizacao da camada de valencia do formaldeido (CH2O). No lado experimental as secoesde choque de fotoionizacao serao obtidas com a utilizacao de uma camara de dupla ionizac ao, irradiando-seas amostras com radiacao VUV. Inicialmente as medidas estao sendo realizadas para a molecula de formamida(CH3NO), utilizando a instalacao da linha D0-5A TGM disponıvel no Laboratorio Nacional de Luz Sıncrotron.Este trabalho faz parte de um projeto mais amplo de estudos de moleculas de interesse biologico, motivado pelahipotese de que partindo destas moleculas simples, processos fısico-quımicos podem ter dado origem a moleculasmais complexas responsaveis pela geracao da vida. A formamida, por exemplo, tem sido alvo de interesse entreos pesquisadores como um possıvel material a partir do qual podem ser criadas bases do RNA. Neste caso temsido objeto de estudo, a producao da guanina a partir da formamida aquecida enquanto irradiada por radiacaoultravioleta.

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QUA03

Probing atoms near a surface by photoionization with evanescent fields

Weliton S. Martins, Itamar Vidal, Marcos Oria, and Martine Chevrollier∗

Lab. de Fısica Atomica e Lasers, Departamento de Fısica, Universidade Federal da Paraıba, Cx. Postal 5086,Joao Pessoa, PB 58051-900, Brazil

Adsorption of atoms on surfaces has been an important area of research for decades but has recently aroused arenewed interest with the advent of techniques and technologies allowing the manipulation of atoms in the proximityof dielectric or metallic substrates. The understanding, characterization and control of processes of adsorption ofatoms on surfaces represent therefore a mandatory step toward an increasing number of applications. Controlof adsorption mechanisms at a quantum level, however, has still not been much studied. Quantum adsorptionstates have been indirectly probed in very sophisticated experiments, where light atoms are diffracted in welldefined planes of clean dielectric-crystalline surfaces. In these experiments, atom-surface quantum states are onlyidentified through numerically fitting curves, calculated to explain complex angular scattering patterns. For energyand moment matching conditions, the atoms very close to the surface may be guided into the adsorption potentialwell.We have proposed a photoassociative technique to prepare quantum adsorption states with lasers. The ideais to use high resolution laser light to transfer free atoms into the surface physisorption well, i.e., to trap neutralatoms into the well formed by the long range attractive van der Waals potential and the short range electron-electron repulsion interaction. Once in a bound state of the excited electronic level, the atoms may decay to afree or to a bound state of the fundamental level through either spontaneous or stimulated emission. We presenthere an experimental set up to prepare excited atoms near a surface and probe them with an ion detector. Weuse evanescent waves to excite and ionize alkali atoms at distances from the surface of the order of the opticalwavelength, therefore in a range typical of the van der Waals interaction. The excitation laser takes a free groundstate atom to a bound excited state, from where it is ionized by a second laser, accelerated by an electric potentialand detected by a channeltron device. The excitation laser is scanned through a spectral range corresponding to alarge number of possible quantum vibration states in the upper electronic level. Looking for the signature of theseexcited vibrational states, we make systematic studies as a function of parameters such as the lasers intensity andthe atomic density. The current experiments are done with cesium atoms excited in the D2 transition using a 852nm stabilized diode laser, in the presence of an Argon ion ionization laser at 488 nm.∗Corresponding author: [email protected]

QUA04

Dinamicas de excitacao e ionizacao de eletrons de camada interna: Comparacao entre os potenciaisde interacao

M. S. Da Costa, F. F. Guimaraes

Laboratorio de Quımica Teorica e Computacional, Instituto de Quımica, Universidade Federal de Goias,Campus Samambaia (Campus II), SN, CEP 74001-970, Goiania, Goias, Brasil

O estudo das dinamicas de excitacao e ionizacao tem ganhado destaque nos ultimos anos devido a sua aplicabilidadeno meio cientıfico. Elas podem ser provocadas por pulsos de lasers na regiao do raio x, tendo muitas aplicacoes,como orientacao de reacoes quımicas [1], determinacao de estados de transicao [2] e controle de foto-dissociacoes [3].A proposta do presente trabalho consiste no estudo e na comparacao das dinamicas de excitacao e ionizacao CK dasespecies cis-, iso-, e trans-dicloroetileno. As simulacoes foram realizadas utilizando o programa BODy [4] (Born-Oppenheimer Dynamics), que calcula o movimento dos nucleos atraves da mecanica classica e os campos de forca pormeio de calculos de estrutura eletronica [5]. Nestes calculos foram consideradas transicoes do tipo Franck-Condon[6], com a excitacao e ionizacao CK modelada atraves da aproximacao Z+1 [7]. Inicialmente, as geometrias dostres isomeros foram otimizadas dos por meio de calculos de estrutura eletronica utilizando o pacote computacionalGAMESS [8]. Os potenciais de interacao entre os atomos foram feitos considerando diferentes nıveis de calculo: doissemi-empıricos atraves dos metodos AM1 e PM3, e DFT B3LYP/4-31G. Os resultados mostram que as dinamicasde ionizacao CK realizadas pelos tres nıveis de calculo sao semelhantes. Ja os resultados referentes a excitacaoCK apresentam divergencia significativa entre o modelo semi-empırico e o DFT. As simulacoes computacionais deionizacao e excitacao utilizando potenciais semi-empıricos nao revelam quebra de ligacoes quımicas. Ja quando saoconsiderados potenciais de interacao DFT na dinamica de excitacao observa-se a quebra da ligacao C*-Cl para asespecies cis e trans. Apos a quebra da ligacao C*-Cl existe a formacao de um composto que nao tem isomero, ouseja, as especies formadas pela excitacao CK do dicloroetileno sao as mesmas. Com base nestes resultados podemosconcluir que as forcas de ligacoes nos potenciais semi-empıricos sao mais fortes que aquelas modeladas atraves decalculos DFT. As simulacoes numericas da dinamica tambem preveem que a ionizacao CK nao e capaz de provocar

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nenhuma quebra de ligacao, em contrapartida a excitacao CK leva a quebra da ligacao C*-Cl e a formacao de novoscompostos.[1] F. F. GUIMARAES ; F. Gelmukhanov ; A. Cesar ; H.gren . Quantum wave packet revivals in IR+X-raypump-probe spectroscopy. Chemical Physics Letters, n. 4-6, p. 398-403, 2005.[2] S. Pedersen, L. Banares, and a H. Zewail, J. Chem. Phys. 97, 8801 (1992)[3] M. D. Poulsen, E.Skovsen, H. J. Stapefeldt, Photodissociation of laser aligned iodobenzene: towards selectivephotoexcitation, J. Chem. Phys. 117 (2002) 2097-2102[4] F. F. Guimaraes, L. C. Martins, e A. Cesar, Programa BODy (Born-Oppenheimer Dynamics), UniversidadeFederal de Goias - Brasil, 2009.[5] V. C. Felicissımo F. F. Guimaraes, F. Gel’mukhanov, Physical Review. A, v. 72, n. 2, p. 023414, 2005[6] Levine, Ira N., Quantum Chemistry, Prentice Hall, 5a. edicao, 1999[7] O. Plashkevych, T. Privalov, H. Agren, V. Carravetta, K. Ruud. J. Chem. Phys. 260 (2000) 11-28[8] M.W. Schmidt, K.K. Baldridge, J.A. Boatz, S.T. Elbert, M.S. Gordon, J.H. Jensen, S. Koseki, N. Matsunaga,K.A. Nguyen, S. Su, T.L. Windus, M. Dupuis, J.A. Montgomery, J. Comput. Chem. 14 (1993) 1347.

QUA05

Estudo da Fragmentacao dos Conformeros do Acido Formico induzidas por Excitacoes Eletronicas

R. S. Vieira, F. F. Guimaraes

Laboratorio de Quımica Teorica e Computacional, Instituto de Quımica, Universidade Federal de Goias,Campus Samambaia (Campus II), SN, CEP 74001-970, Goiania, Goias, Brasil

Fotons de alta energia, como os gerados pela radiacao sıncroton, ao interagir com uma molecula podem faze-laatingir um estado excitado ionizavel ou mesmo sofrer uma ionizacao direta, ocorrendo em alguns casos a frag-mentacao da estrutura molecular[1]. Devido suas caracterısticas, esta luz tem sido usada no estudo dos processosde fragmentacao de moleculas como o acido formico[2]. Este acido apresenta a estrutura mais simples entre osacidos carboxılicos e seu estudo contribui para compreensao dos fenomenos de fotofragmentacao e fotoionizacaode acidos mais complexos. Foram realizados neste estudo calculos de excitacao/ ionizacao dos eletrons do acidoformico a fim de verificar a fragmentacao atraves da excitacao de eletrons da molecula. Os nossos calculos utilizamos programas BODy[3] para simular a dinamica molecular e o programa Gamess[4] para os calculos de otimizacaode geometria e obtencao das funcoes de onda eletronicas. Os resultados obtidos nas dinamicas de foto-excitacaosao baseados na aproximacao Born-Oppenheimer e transicoes do tipo Franck-Condor. Os potencias de interacaointeratomicos utilizados nas simulacoes sao baseados em calculos de estrutura eletronica do tipo DFT B3LYP/TZV. Foram realizados estudos para os conformeros cis e trans, onde foi verificada o comportamento da dinamicarelativo aos orbitais excitados e sua dependencia em relacao a estrutura inicial. Alem dos resultados para as especiescis e trans tambem modelamos a dinamica de foto-excitacao para o dımero de acido formico. O intuito dos nossosestudos e verificar o comportamento do acido formico em cada estado eletronico excitado e a relacao de troca deprotons que ocorre para a estrutura do dımero[5].[1] M. S. P. Mundim. Espectroscopia de Multicoincidencia Aplicada ao Estudo da Fotofragmentacao de MoleculasPoliatomicas,Tese de Doutorado, Universidade de Brasılia.(2007).[2] M. S. Arruda, Estudo Teorico-Experimental da Fotofragmentacao do Acido Formico na Regiao da Valencia,Dissertacao de Mestrado, Universidade Federal da Bahia,(2009)[3] F. F. Guimaraes, L. C. Martins, e A. Cesar, Programa BODy (Born-Oppenheimer Dynamics), UniversidadeFederal de Goias, Brasil, 2009.[4] M. W. Schmidt, K. K. Baldridge, J. A. Boatz, S. T. Elbert, M. S. Gordon, J. H. Jensen, S. Koseki, N. Matsunaga,K. A. Nguyen, S. Su, T. L. Windus, M. Dupuis, J .A. Montgomery, J. Comput. Chem. 14 (1993) 1347.[5] O. Birer; M. Havenith, High-Resolution Infrared Spectroscopy of the Formic Acid Dimer, Annu. Rev. Phys.Chem. 2009. 60:263-75

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QUA06

Cross-section measurements of photoabsorption for trimethyl phosphate in the vacuum-ultravioletenergy range

L. F. S. Rosa(1), M. G. P. Homem(1), P. Iza(2), L. S. Farenzena(1), A. Hasse(1), R. L. Cavasso-Filho(3), M. T.Lee(4), I. Iga(4)

(1)Departamento de Fısica, UFSC, 88040-970 Florianopolis, SC, Brazil(2)Instituto de Ciencias Fısicas, Escuela Superior Politecnica del Litoral, Guayaquil, Ecuador

(3)Centro de Ciencias Naturais e Humanas, UFABC, 09090-400 Santo Andre, SP, Brazil(4)Departamento de Quımica, UFSCar, 13565-905 Sao Carlos, SP, Brazil

In this work, we report an experimental cross-section determination for photoabsorption of trimethyl phosphate(TMP) molecules in the gas phase using vacuum-ultraviolet radiation. More specifically, absolute photoabsorptioncross sections and photoionization quantum yields are measured and reported in the (11.11-21.45) eV energyrange. Details of our experimental setup and procedure can be found in our previous work [1]. Essentially, themeasurements were performed using a double-ion-chamber technique [2] and monochromated radiation from theTGM beamline [3] at Brazilian Synchrotron Light Laboratory (LNLS). The results are analyzed in comparison withPES measurements and ab initio SCF molecular orbital calculation. The results and discussion will be presentedduring the workshop.This work was supported by the LNLS under proposal D05A-TGM 10071. The authors acknowledge the help fromstaff of the LNLS and the financial supports from the Brazilian agencies CNPq and FAPESP.[1] M. G. P. Homem, P. Iza, L. S. Farenzena, R. L. Cavasso-Filho, M. T. Lee and I. Iga, J. Phys. B: At. Mol. Opt.Phys. 42 235204 (2009).[2] J. A. R. Samson and Lifeng Yin, J. Opt. Soc. Am B 6, 2326 (1989).[3] R. L. Cavasso-Filho, M. G. P. Homem, P. T. Fonseca and A. Naves de Brito, Rev. Sci. Instrum. 78, 115104(2007).

QUA07

Role of adsorption effects on absolute cross sections calibration

I. Iga(1), M. G. P. Homem(2), R. T. Sugohara(3), I. P. Sanches(1) and M. T. Lee(1)

(1)Departamento de Quımica, UFSCar, Sao Carlos, SP, Brazil(2)Departamento de Fısica, UFSC, Florianopolis, SC, Brazil(3)Departamento de Fısica, UFSCar, Sao Carlos, SP, Brazil

From applied and fundamental points of view, interests on electron interaction with many chemical compounds areincreasing. Several of them are in the condensed phase (liquid or solid state) at ambient conditions. Nevertheless,electron collision cross sections (CS) with such molecules can be measured from electron collisions with vapourbeam of those samples. For the absolute calibration of CS, the relative-flow technique (RFT) is widely used [1].In general, vapours are more sensitive to effects such as condensation and adsorption on surfaces. These effectsmay affect flow-rate determinations of vapours and, consequently CS derived through RFT. To better understandthe role played by the adsorption-desorption mechanism of molecules on surfaces in flow-rate determinations, thiswork reports a systematic study of such mechanism for a representative group of gases and vapours. In contrast tothe previous investigations [2,3], our study shows that the adsorption of vapour on surfaces may affect significantlythe flow-rate determination. Particularly for water at 25◦C, we found that the neglect of adsorption can lead toan overestimation on CS up to 35%. The results and discussion will be presented during the workshop.The authors acknowledge the financial supports from the Brazilian agencies CNPq and FAPESP.[1] S. K. Srivastava et al., J. Chem. Phys. 63 2659 (1975).[2] M. A. Khakoo et al., Phys. Rev.A 77 042705 (2008).[3] H. Silva et al., Phys. Rev. Lett. 101, 033201 (2008).

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QUA08

Production of pair of atoms H (2s)+ H(2s) from electron dissociation of H2

L. O. Santos(1), Ginette Jalbert(1), A. B. Rocha(2), R. F. Nascimento(3), C. R. de Carvalho(1),Nelson V. de Castro Faria(1)

(1)IF da Universidade Federal do Rio de Janeiro(2)IQ da Universidade Federal do Rio de Janeiro

(3)CEFET/RJ

Our project ”Twin Atoms: experiments and theory”consists in analyzing the conditions to maintain the spincoherence between two atomic fragments resulting from the same molecular state, an EPR pair, exploring theborder between molecular physics and quantum information. For that, dissociation cross sections of H2 for eVelectron impact producing H(2s)+H(2s) were needed. In this presentation we report preliminary calculationsleading to the cross sections of electrons-impact dissociative excitations for producing H(2s)+H(2s) though theX1Σ+

u (v = 0) → B′1Σ+u . Extensive calculations of the doubly excited states called Q1 and Q2 were done by I.

Sanchez and F. Martin within the framework of the Born-Oppenheimer approximation [1]. The problem they wereinterested in was the representation of the electronic continuum for a fixed position of the nuclei. These doublyexcited states manifest themselves as resonances in the continuum spectrum of H2 and the method to calculateresonance parameters was based on the Feshbach formalism [2]. In order to calculate dissociation cross sectionsof H2, we will use MCSCF method to obtain the target electronic wave functions, which takes into account bothcorrelation and relaxation effects. These preliminary calculations will be presented and compared with the onesalready obtained by I. Sanchez and F. Martin.This work is supported by FAPERJ, INCT-IQ and the scientic cooperation agreement CAPES/COFECUB betweenFrance and Brazil.[1] I. Sanchez and F. Martin, J. Chem. Phys. 106, 7720 (1997); J. Chem. Phys. 110, 6702 (1999).[2] H. Feshbach, Ann. Phys. (N.Y.) 19, 287 (1962).

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Medidas de Secao de Choque Diferencial Elastica por Impacto de Eletrons de EnergiasIntermediarias (200-1000eV) com Tetrametilsilano (TMS)

Renato Takeshi Sugohara(1), Ione Iga(2), Lee Mu-Tao(2), Gabriel Luiz Cruz de Souza(3),

Manoel Gustavo Petrucelli Homem(4)

(1)Universidade Federal de Sao Carlos - Departamento de Fısica(2)Universidade Federal de Sao Carlos - Departamento de Quımica

(3)Universidade Federal do Amazonas - Instituto de Ciencias Exatas e Tecnologia(4)Universidade Federal de Santa Catarina - Departamento de Fısica

O estudo das secoes de choque por impacto de eletrons e um tema de interesse atual, devido sua relevancia em varioscampos de aplicacao como, por exemplo, em modelagens de plasma. Dentro deste contexto, o Tetrametilsilano(TMS), alem de outros compostos organometalicos, e comumente empregado na producao de filmes finos atravesda tecnica de deposicao de vapor quımico assistida por plasma[1][2]. O conhecimento preciso das secoes de choquese torna entao de importancia relevante uma vez que podera servir como dados de entrada para o modelamentodos mecanismos das especies formadas na interacao eletron-molecula. Na literatura encontra-se dados de secao dechoque de ionizacao[3][4] e nao ha dados de Secao de Choque Diferencial Elastico (SCDE) por impacto de eletrons.Neste sentido, foi realizado este trabalho com o intuito de obter dados de SCDE por impacto de eletrons comenergias intermediarias, sendo de 200, 300, 400, 500 e 1000 eV. Os dados medidos foram convertidos em valoresabsolutos utilizando a Tecnica do Fluxo Relativo (TFR). Para a utilizacao desta tecnica fez-se tambem um estudoda adsorcao dos vapores de TMS, nas paredes do equipamento de medida, determinante na obtencao do fluxogasoso necessario para aplicacao da TFR. Os dados experimentais foram comparados com o Modelo dos AtomosIndependentes (MAI). Demais discussoes, conclusoes e resultados serao apresentados no congresso.[1] W. Zhang, M. Lelogeais and M. Ducarroir, Japan J. Appl. Phys. 31 ( 1992) 4053.[2] M. Lelogeais and M. Ducarroir, Thin Solid Films 197 ( 1991 ) 257.[3] R. Basner, R. Foest, M. Schmidt, F. Sigeneger, P. Kurunczi, K. Becker, H. Deutsch, Int. J. Mass Spectrom.Ion Processes, 153 (1996) 65 78.[4] S. McGinnis, K. Riehl, P. D. Haaland, Chem. Phys. Lett 232 ( 1995 ) 99-102.

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QUA10

Implantacao de um Espectrometro de Perda de Energia de Eletrons de Baixas Energias paraEstudo de Moleculas

R. F. C. Neves, R. R. Santos, T. M. Ribeiro, M. C. A. Lopes

Departamento de Fısica - Universidade Federal de Juiz de Fora

A espectroscopia por de perda de energia de eletrons vem sendo empregada de forma ostensiva para a caracterizacaode atomos e moleculas, todavia a quantidade de dados gerados tanto no ambito de qualidade e relevancia, ate estemomento, nao pode ser comparada com o que se tem produzido com outras tecnicas, tais como o espalhamentode fotons. Com o intuito de contribuir na investigacao de moleculas com a tecnica de espalhamento de eletronsestamos implantando no laboratorio de Espectroscopia Molecular da UFJF um Espectrometro de Perda de Energiade Eletrons na regiao de baixas energias (<1 eV) para obtencao de valores absolutos de secoes de choque diferenciaiselasticas e inelasticas de amostras gasosas. O equipamento que aplica a tecnica de feixes cruzados, e constituıdopor um canhao de eletrons monocromatizados que cobre continuamente a regiao de energia de 1 a 200 eV, umfeixe gasoso efusivo produzido por uma agulha movel, um analisador de energias de eletrons do tipo cilındrico 127o

e um detector do tipo Channeltron, sendo todos instalados no interior de uma camara de alto vacuo revestidapor cinco camadas de mu-metal, para reduzir os campos magneticos residuais na regiao de colisao. O sistema debombeamento consiste de uma bomba turbomolecular com capacidade de bombeamento de 2000 l/s e uma bombamecanica por levitacao magnetica de 30m3/h proporcionando pressoes residuais de 10−7 torr. Neste espectrometroe aplicado a nova tecnica de fluxo relativo proposta recentemente pelo grupo de Khakoo da California StateUniversity Fullerton, que permite a determinacao dos valores das SC independente do conhecimento previo dodiametro da molecula estudada. Como o objetivo e a analise do espalhamento de eletrons em ampla faixa angular,estamos implementando um sistema de movimentacao angular do analisador.Apoio Financeiro: CNPq, CAPES, FAPEMIG, FINEP

QUA11

Calculos de potencial de absorcao para obtencao de secao de choque total

Milton Massumi Fujimoto(1), Sergio E. Michelin(2)

(1)Departamento de Fısica, UFPR, Curitiba-PR , Brasil(2)Departamento de Fısica, UFSC, Florianopolis-SC, Brasil

A secao de choque total (SCT) e a soma das secoes de choque dos processos elasticos mais inelasticos, estarelacionada com uma propriedade conhecida, a constante de velocidade. Esta por sua vez, possui um papelimportante na descricao dos mecanismos de processos reacionais. Do ponto de vista teorico, calcular esta grandezaatraves de metodos ab initio rigorosos ainda e impraticavel, devido a dificuldade em computar a secao de choquecorrespondente a todos os processos inelasticos. E possıvel calcular a SCT por meio da utilizacao de um potencialde absorcao modelo que simule o efeito de todos os canais inelasticos. Como uma primeira abordagem, utilizamos aversao 3 do potencial proposto por Stazewska e cols.[1], o qual apresentou resultados satisfatorios para muitos alvoslineares. No entanto, existem outros potenciais modelos disponıveis na literatura que suprem algumas deficienciasdeste potencial para determinadas faixas de energias incidentes, os quais serao testados posteriormente. Uma vezque se tratam de potenciais modelos, os dados experimentais disponıveis na literatura poderao nos orientar paraa escolha do potencial de absorcao mais adequado e que gerara SCTs confiaveis. O objetivo do presente trabalhofoi implementar um potencial de absorcao num pacote computacional para moleculas sem restricao de simetria.Para avaliar a implementacao dos resultados obtidos para o potencial de absorcao calculados com o programacomputacional sem restricao de simetria, comparamos com os resultados obtidos atraves de um programa restrito amoleculas lineares, obviamente os resultados comparados referem-se para uma molecula linear. Uma das discussoesque iremos apresentar refere-se ao uso da expansao em ondas parciais e a convergencia dos mesmos no calculo dopotencial de absorcao. Os resultados comparativos serao apresentados durante o workshop.[1] Staszewska, G , Schwenke, D W e Truhlar, D G, Phys. Rev. A, 29, 3078, 1984

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QUA12

Estudo Teorico da Secao de Choque Elastica do Radical SiCN por Impacto de Eletrons

Alessandra de Souza Barbosa(1), Milton Massumi Fujimoto(1), Sergio E. Michelin(2), Lee Mu-Tao(3)

(1)Departamento de Fısica, UFPR, Curitiba-PR , Brasil(2)Departamento de Fısica, UFSC, Florianopolis-SC, Brasil

(3)Departamento de Quımica, UFSCar, Sao Carlos-SP, Brasil

Moleculas ou radicais contendo silıcio, sao de grande interesse na astrofısica [1,2]. O radical SiCN foi detectadono envelope da estrela de Carbono denominada IRC+10216, pela observacao de tres dubletos do seu espectrorotacional. A molecula de SiCN e um radical livre com 1 eletron desemparelhado. No estado fundamental ageometria desta molecula e linear e a sua configuracao e X2Π [3,4]. Devido a grande dificuldade experimental dese gerar um feixe de moleculas isoladas desses radicais para interagir com eletrons, o estudo teorico fornece e umexcelente suporte para o preenchimento da lacuna de dados espectroscopicos na literatura. Neste trabalho, o nossoobjetivo e estudar teoricamente a colisao elastica entre eletrons e moleculas de SiCN. A dinamica da interacaoeletron-molecula foi representada por um potencial de interacao que inclui os efeitos direto-troca-polarizacao-absorcao e o metodo variacional iterativo de Schwinger (MVIS) foi utilizado para o calculo da amplitude deespalhamento e calculo das secoes de choque diferencial, integral e de transferencia de momento. Os resultadosde secao de choque obtidos pelo MVIS sao confiaveis nas faixas de energia de impacto baixas e intermediarias,quando comparados com dados experimentais disponıveis na literatura. No caso do SiCN nao existem outros dadosdisponıveis, por isso vamos buscar uma comparacao com moleculas de estrutura semelhante que possua dadosdisponıveis na literatura. O fato da molecula de SiCN possuir um dipolo permanente faz com que seja necessarioa complementacao da expansao em ondas parciais para l’s maiores, gerando um comportamento divergente paraangulos pequenos na secao de choque diferencial e Podemos verificar tambem que o efeito de polarizacao e maispronunciado na secao de choque para energias de impacto menores que 20eV. Apresentaremos os resultados ediscussoes para as secoes de choque na faixa de energia de impacto entre 1 e 500eV.[1] Castro, M. A. e Canuto, S. Phys. Rev. A 1993, 48, 826.[2] Bernath, P. F.; Rogers, S. A. O’Brien, L. C. e Brazier, C. R. Phys. Rev. Lett. 1988, 60, 197.[3] M. Guelin, S. Muller, J. Cernicharo, M. C. McCarthy, and P. Thaddeus. Astron. & Astrophys. 2004, 426,L49.[4] J.R. Flores. Chem. Phys. 2005, 310, 303. J.R. Flores

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Metodo das ondas distorcidas aplicado ao estudo da excitacao eletronica por impacto de eletronsem moleculas de metano

Sergio E. Michelin(1), Marcos A. Scopel(1), L. S. S. da Silva(1), D. P. Almeida(1), W. Tenfen(1), K. T. Mazon(1),

F. Arretche(2), M.-T. Lee(3), L. E. Machado(3), M. M. Fujimoto(4)

(1)Universidade Federal de Santa Catarina(2)Universidade do Estado de Santa Catarina

(3)Univerisade Federal de Sao Carlos(4)Universidade Federal do Parana

O metodo variacional de Schwinger iterativo, combinado com o metodo das ondas distorcidas, foi utilizado paraestudar a excitacao por impacto de eletrons entre estados singleto-tripleto (1t2 → 3sa1) e singleto-singleto (1t2 →1sa1) em moleculas de CH4. Mais especificamente, calculamos as secoes de choque diferenciais (SCD’s) e integrais(SCI’s) para a transicao (1t2 → 1, 3sa1) em uma faixa de energias de 10− 50 eV para o eletron incidente. Nossosresultados mostram um bom acordo com os dados experimentais de Vuskovic and Trajmar[L. Vuskovic and S.Trajmar, J. Chem. Phys. 78, 4947 (1983)] para as transicoes 1T2 e 3T2 em 20 e 30 eV. A comparacao de nossasSCD’s e SCI’s com o calculo multicanal de Winstead et. al. [C. Winstead, Q. Sun, V. McKoy, J.L.S. Lino andM.A.P. Lima, J. Chem. Phys. 98 2132 (1993)] mostrou algumas diferencas que serao discutidas durante o encontro.

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QUA14

Electron collisions with α-D-glucose and β-D-glucose monomers

Romarly F. da Costa(1), Marcio T. do N. Varella(1), Marcio H. F. Bettega(2), Marco A. P. Lima(3,4)

(1)Centro de Ciencias Naturais e Humanas, Universidade Federal do ABC, 09210-170 Santo Andre, Sao Paulo,Brazil

(2)Departamento de Fısica, Universidade Federal do Parana, Caixa Postal 19044, 81531-990 Curitiba, Parana,Brazil

(3)Laboratorio Nacional de Ciencia e Tecnologia do Bioetanol (CTBE), Centro Nacional de Pesquisa em Energiae Materiais (CNPEM), 13083-970 Campinas, Sao Paulo, Brazil

(4)Instituto de Fısica Gleb Wataghin, Universidade Estadual de Campinas, 13083-970 Campinas, Sao Paulo,Brazil

The development of new alternative routes for production of second generation ethanol from sugarcane biomassposes a challenge to the scientific community. Current research in this field addresses the use of a plasma-basedpretreatment of the lignocellulosic raw material. With the aim to provide a theoretical background for this exper-imental technique we investigate the role of low-energy electrons from the plasma in the rupture of the matrix ofcellulosic chains. In this paper we report calculated cross sections for elastic scattering of low-energy electrons bythe α- and β-D-glucose monomers. The calculations employed the Schwinger multichannel method with pseudopo-tentials and were carried out at the static-exchange and static-exchange plus polarization levels of approximation.Resonant structures appearing at different energies for α- and β-glucose at the low-energy regime of impact ener-gies can be understood as a fingerprint of an ”isomeric effect”and suggest that distinct fragmentation mechanismsproceeding via σ? shape resonances may become operative depending on the glucose anomer under consideration.

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Low-energy electron scattering from furan

M. A. Khakoo(1), J. Muse(1), K. Ralphs(1), R. F. da Costa(2), M. H. F. Bettega(3) and M. A. P. Lima(4,5)

(1)Department of Physics, California State University, Fullerton, CA 92834, USA(2)Centro de Ciencias Naturais e Humanas, Universidade Federal do ABC, 09210-170 Santo Andre, Sao Paulo,

Brazil(3)Departamento de Fısica, Universidade Federal do Parana, Caixa Postal 19044, 81531-990 Curitiba, Parana,

Brazil(4)Laboratorio Nacional de Ciencia e Tecnologia do Bioetanol (CTBE), Centro Nacional de Pesquisa em Energia

e Materiais (CNPEM), 13083-970 Campinas, Sao Paulo, Brazil(5)Instituto de Fısica Gleb Wataghin, Universidade Estadual de Campinas, 13083-970 Campinas, Sao Paulo,

Brazil

In this work we report elastic and electronically inelastic cross sections for low-energy electron collisions with furanmolecules. The scattering amplitudes are obtained using the Schwinger multichannel method implemented withpseudopotentials for energies ranging from 0 to 30 eV. Elastic calculations are performed at the static-exchange andstatic-exchange plus polarization levels of approximation. Cross sections for the electronic transition from groundstate to the 1 3B2 excited state of furan are obtained within a nine-channel close-coupling model. The importance ofcompetition among the energetically accessible channels is analyzed by comparing the results obtained at differentlevels of multichannel close-coupling and the influence of the polarization of the target on the elastic and electronicexcitation processes is also investigated through the comparison of calculations performed with and without in-clusion of this effect. Results for integral and momentum transfer elastic cross sections revealed the presence oftwo shape resonances at around 1.95 eV and 3.56 eV which are ascribed to the B1 and A2 symmetries of the C2v

point group, respectively. These results are in very good agreement with available experimental measurements forvertical attachment energies [J. Phys. Chem. A 108, 5721 (2004)].

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QUA16

Espalhamento de eletrons de baixa energia por moleculas de fenol

Eliane M. de Oliveira(1), Marcio H. F. Bettega(2), Sergio d’A. Sanchez(2), Marco A. P. Lima(1,3),Marcio T. do N. Varella(4)

(1)Laboratorio Nacional de Ciencia e Tecnologia do Bioetanol (CTBE), Caixa Postal 6170, 13083-970 Campinas,Sao Paulo, Brasil

(2)Departamento de Fısica, Universidade Federal do Parana, Caixa Postal 19044, 81531-990 Curitiba, Parana,Brasil

(3)Instituto de Fısica Gleb Wataghin, Universidade Estadual de Campinas, 13083-859 Campinas, Sao Paulo,Brasil

(4)Centro de Ciencias Naturais e Humanas, Universidade Federal do ABC, 09210-170, Santo Andre, Sao Paulo,Brasil

A substituicao de combustıveis fosseis por fontes renovaveis e uma questao importante no mundo atual, tendoespecial relevancia socio-economica no Brasil. Nesse contexto, a producao de bioetanol a partir de material ligno-celulosico (palha e bagaco de cana) tem papel estrategico, em vista do seu potencial como substituto da gasolinaem veıculos automotores, e como meio de combater o aumento indesejavel das areas ocupadas por canaviais e dequeimadas. Dentre as alternativas tecnologicas consideradas para o pre-tratamento da biomassa, indispensavela fermentacao dos acucares da celulose, esta a utilizacao de plasmas atmosfericos. O fundamento fısico-quımicodo tratamento por plasmas e a producao de especies reativas a partir de colisoes eletronicas. E bem conhecidoque a formacao de ressonancias e um mecanismo eficiente para transferencia de energia dos eletrons aos grausde liberdade nucleares, sendo fundamental para induzir processos dissociativos. Eletrons de baixa energia podeminduzir a quebra de fitas simples e duplas no DNA. O mecanismo que desencadeia um processo deste tipo estaassociado aos eletrons livres gerados por radiacao ionizante. Esses eletrons perdem energia por colisoes sucessivasate serem capturados temporariamente em alguma subunidade do DNA, tais como bases ou acucares. O ıontemporario assim formado possui superfıcie de energia potencial complexa (tempo de vida finito), dissociativa ouacoplada a uma ressonancia dissociativa, o que pode levar a ruptura do DNA. A evidencia experimental de que acaptura eletronica dissociativa ocorre em subunidades do DNA, sendo, portanto, independente da sua estrutura,motivou a comunidade cientifica da area a investigar colisoes de eletrons de baixa energia por componentes do DNA.No problema envolvendo biomassa, as cadeias de celulose ocorrem ligadas a hemicelulose, um copolımero amorfo,soluvel e facilmente hidrolizavel, e lignina, um copolımero aromatico, que confere a insolubilidade caracterıstica dasfibras de palha e bagaco de cana. Sendo assim, visando oferecer suporte teorico ao pre-tratamento da biomassa decana de acucar, nosso interesse e estudar a interacao entre eletrons de baixa energia e subunidades constituintes daligno-celulose, dentre elas a molecula de fenol (C6H6O). Neste trabalho serao apresentados os primeiros resultadosobtidos para o espalhamento de eletrons de baixa energia por moleculas de fenol. Este trabalho tem o apoio doprograma de pesquisa CNPq/NSF e do programa de Bioenergia da FAPESP (BIOEN).[1] Ver, por exemplo, R. C. de Cerqueira Leite, M. R. L. V. Leal, L. A. B. Cortez, W. M. Griffin, and M. I. G.Scandiffio, Energy 34, 655 (2009).[2] C. Oliveira, J. A. Souza Correa, M. P. Gomes, B. N. Sismanoglu, J. Amorim, Appl. Phys. Lett. 93, 041503(2008).[3] Ver, por exemplo, B. Boudaıffa, P. Cloutier, D. Hunting, M. A. Huels, L. Sanche, Science 287, 1658 (2000); P.Mozejko, L. Sanche, Rad. Phys. Chem. 73, 77 (2005).

QUA17

Low energy electron scattering from nitrogen - excitation of its low-lying valence states

Murtadha A. Khakoo(1), B. Ajdari(1), Paul V. Johnson(2), Charles P. Malone(2), and I. Kanik(2)

(1)California State University, Fullerton, California, USA(2)Jet Propulsion Laboratory-Caltech, Pasadena, California, USA

A summary of progress on work undertaken in electron excitation of the low-lying states of N2 will be presented.The present talk is instigated by new measurements of this system at Sophia University in collaboration with theFlinders University in Australia as well as theoretical progress in modeling electron excitation of N2 as well to drawattention to recent work on the excitation of the a′ ′ 1Σ+

g state.Funded by the National Science Foundation, USA[1] Hidetoshi Kato, Daisuke Suzuki, Mizuha Ohkawa, Masamitsu Hoshino, and Hiroshi Tanaka and LaurenceCampbell and Michael J. Brunger, Phys. Rev. A 81, 042717 (2010).[2] Romarly F. da Costa and Marco A. P. Lima, Phys. Rev. A 75, 022705 (2007).[3] Motomichi Tashiro and Keiji Morokuma, Phys. Rev. A 75, 012720 (2007)

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QUA18

Espalhamento de eletrons a baixas energias por moleculas de CF3Cl, CF3Br e CF3I

Abel Dionizio Azeredo(1) e Marcio H. F. Bettega(2)

(1)Universidade Federal de Roraima (UFRR)(2)Universidade Federal do Parana (UFPR)

Neste trabalho, calculamos as secoes de choque diferencial e integral para o espalhamento elastico de eletrons abaixas energias, entre 5 e 30 eV, por moleculas de CF3Cl, CF3Br e CF3I, obtidas utilizando o Metodo Multicanal deSchwinger com Pseudopotenciais [M. H. F. Bettega, L. G. Ferreira, M. A. P. Lima, Phys. Rev. A 47, 1111 (1993)].Efetuamos o calculo estatico-troca e comparamos os resultados obtidos com os dados teoricos e experimentaisdisponıveis na literatura.

QUA19

Espalhamento elastico de eletrons por moleculas de Si2H6 e Ge2H6

Pedro dos Santos Panero(1), Abel Dionizio Azeredo(1), Marcio Henrique Franco Bettega(2)


Calculamos as secoes de choque diferencial e integral, utilizando o Metodo Multicanal de Schwinger com Pseu-dopotenciais [M. H. F. Bettega, L. G. Ferreira, M. A. P. Lima, Phys. Rev. A 47, 1111 (1993)], para o processode espalhamento elastico de eletrons a baixas energias por moleculas de Si2 H6 e Ge2H6. Efetuamos o calculoestatico-troca e comparamos os resultados obtidos com os dados teoricos e experimentais disponıveis na literatura.

QUA20

Espalhamento de eletrons a baixas energias por moleculas de C4H6

Renato Laureano Sa(1), Abel Dionizio Azeredo(1), Marcio Henrique Franco Bettega(2)


Neste trabalho, calculamos as secoes de choque diferencial e integral para o espalhamento elastico de eletrons abaixas energias, entre 5 e 30 eV, por moleculas de C4H6, obtidas utilizando o Metodo Multicanal de Schwinger comPseudopotenciais [M. H. F. Bettega, L. G. Ferreira, M. A. P. Lima, Phys. Rev. A 47, 1111 (1993)]. Efetuamoso calculo estatico-troca e comparamos os resultados obtidos com os dados teoricos e experimentais disponıveis naliteratura.

QUA21

Espalhamento elastico de eletrons pelo nitrometano

Adriana do R. Lopes, Sergio d’A Sanchez, Marcio H. F. Bettega

Departamento de Fısica, Universidade Federal do Parana

Nesse trabalho apresentaremos secoes de choque integral, diferencial e de transferencia de momento para o espal-hamento elastico de eletrons por nitrometano (CH3NO2), para energias ate 20 eV. Os calculos foram realizadosutilizando o metodo multicanal de Schwinger com pseudopotencial [1], na aproximacao estatico-troca (ET), no qualdistorcoes da nuvem eletronica devido a presenca do eletron sao desprezadas. A molecula de nitrometano tem sidomuito utilizada na industria como explosivo ou propelente e age como carcinogenico sendo, portanto, de relevanciabiologica. A molecula possui um momento de dipolo supercrıtico de 3,46 D, possuindo um estado ligado por dipolo[2]. Experimentos recentes mostram que a existencia desse estado, alem de ressonancias de forma ou Feschbach

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eletronicas, sao responsaveis pela producao de diversos ıons no espalhamento de eletrons por esse alvo, atraves dadissociacao por eletron aprisionado (DEA - dissociative electron attachment) [3]. Nossos resultados preliminares naaproximacao ET mostram duas ressonancias de forma. A primeira, tipo π∗, esta localizada em 2.2 eV, e pode estarassociada ao pico de dissociacao do NO− em 0.6 eV. A segunda, foi observada em 7 eV e pode estar relacionadasa diversos fragmentos encontrados em energias ligeiramente inferiores a essa. Calculos mais elaborados, incluindofenomenos de polarizacao, estao em andamento para melhor descrever as ressonancias e permitir estudos futurosde dissociacao molecular.[1] K. Takatsuka, V. McKoy, Phys. Rev. A 24, 2473 (1981); M. A. P. Lima, L. M. Brescansin, A. J. R. da Silva,C. Winstead, V. McKoy, Phys. Rev. A 41, 327 (1990); M. H. F. Bettega , L. G. Ferreira e M. A. P. Lima, Phys.Rev. A 47, 1111 (1993).[2] E. Alizadeh, F. F. Silva, F. Zappa, A. Mauracher, M. Probst, S. Denifl, A. Bacher, T. D. Mark, P. L. Vieira, P.Scheier, Int. J. Mass Spectrom. 271, 15 (2008).[3] S. L. Lunt, D. Field, J. P. Ziesel, N. C. Jones e R. J. Gulley, Int. J. Mass Spectrom. 205, 197 (2001).

Agradecemos o apoio das agencias CNPq, Finep e tambem o Prof. Carlos de Carvalho pelo suporte computacionalno DFis-UFPR.

QUA22

Espalhamento elastico de eletrons por isomeros de C2H2Cl2

Fabris Kossoski, Thiago Correa de Freitas, Marcio H. F. Bettega


Apresentamos secoes de choque integral, de transferencia de momentum e diferenciais para espalhamento elasticode eletrons de baixa energia pelos tres isomeros de C2H2Cl2, a saber, 1,1-dicloroeteno, cis-1,2-dicloroeteno e trans-1,2-dicloroeteno. A otimizacao da geometria do estado fundamental foi realizada usando teoria de perturbacao desegunda ordem de Møeller-Plesset (MP2), com uso da base TZV++(2d,1p), enquanto o alvo molecular foi descritona aproximacao Hartree-Fock. Para calcular as secoes de choque elasticas empregamos o metodo multicanal deSchwinger, implementado com pseudopotencias de Bachelet, Hamann e Schluter, nas aproximacoes estatico-trocae estatico-troca mais polarizacao. Os orbitais moleculares virtuais obtidos na descricao do alvo foram usados pararepresentar os orbitais de espalhamento. Comparamos entao as secoes de choque entre os isomeros, investigandoa presenca do efeito isomero. Esse efeito e mais pronunciado no regime d e baixas energias, onde verificamosdiferencas na forma e magnitude das secoes de choque. Verificamos ainda a existencia de algumas ressonanciasde forma nas tres estruturas, relacionadas com a ocupacao temporaria do orbital π∗ pelo eletron incidente, econsequente formacao de um ıon metaestavel. O efeito de longo alcance do momento de dipolo da molecula foilevado em consideracao atraves do procedimento de Born-closure, que se torna relevante para baixos angulos deespalhamento. Os autores agradecem apoio do CNPq, Finep, CENAPAD-SP e o apoio computacional do Prof.Carlos Carvalho do DFis-UFPR.

QUA23

Espalhamento de eletrons por moleculas de SiX4 (X=Cl, Br, I)

Marcio H. F. Bettega


Investigamos o espalhamento elastico de eletrons de baixas energias por moleculas de SiX4 (X=Cl, Br, I). Utilizamospara o calculo das secoes de choque o metodo de Schwinger multicanal com a implementacao de pseudopotenciaisde norma conservada gerados por Bachelet, Hamann e Schluter. A descricao correta das secoes de choque deespalhamento requer a inclusao dos efeitos de polarizacao do alvo de forma apropriada. Em nosso metodo, os efeitosde polarizacao sao incluıdos de forma ab initio, atraves de excitacoes (simples) virtuais do alvo. Para representaros orbitais de partıcula e de buraco utilizamos os orbitais virtuais modificados (MVOs), que para calculos com amolecula de CF4 mostraram-se mais eficientes do que os orbitais virtuais melhorados (IVOs). Comparamos nossosresultados com outros resultados disponıveis na literatura. Agradecemos o apoio das agencias CNPq, Finep etambem o Prof. Carlos de Carvalho pelo suporte computacional no DFis-UFPR.

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QUA24

Excitacao vibracional do monoxido de carbono por impacto de eletrons

S. d’A. Sanchez(1), M. H. F. Bettega(1), M. T. do N. Varella(2)

(1)Departamento de Fısica, Universidade Federal do Parana, Caixa Postal 19044, 81531-990, Curitiba, Parana,Brazil

(2)Centro de Ciencias Naturais e Humanas, UFABC, 09210-170, Santo Andre, Sao Paulo, Brazil

Secoes de choque de excitacao vibracional (SCEVs) por impacto de eletrons sao de extrema importancia para asimulacao de atmosferas planetarias [L. Campbell e M. Brunger, Geophys. Res. Lett. 36, L03101 (2009)]. Entreas moleculas relevantes para esse estudo, podemos citar o monoxido de Carbono. Apesar de ser um alvo simples eamplamente estudado em processos de espalhamento, as secoes de choque vibracionais obtidas experimentalmentediscordam em ate 25% entre si [M. Allan, Phys. Rev.A 81, 042706 (2010)]. Alem disso, ha apenas uma contateorica [L. A. Morgan, J. Phys. B.: At. Mol. Opt. Phys. 24, 4649 (1991)] presente na literatura para a excitacaovibracional ate ν = 3, mediada por uma ressonancia observada em torno de 2.0 eV. Este trabalho visa calcularas SCEVs do CO por impacto de eletrons ate ν = 11, onde ha dados experimentais disponıveis para comparacao[M. Allan, Phys. Rev.A 81, 042706 (2010)]. Para obter as SCEVs, precisamos primeiramente obter a curva deenergia potencial da ressonancia atraves de sucessivas contas de espalhamento para diversas geometrias do alvo.Em seguida, pode-se atraves do Formalismo de Projecao de Feshbach [H. Feshbach, Ann. Phys. (NY) 5, 357 (1958);19, 287 (1962)] calcular diretamente as SCEVs. Neste primeiro momento, mostraremos os resultados obtidos com oMetodo Multicanal de Schwinger com pseudopotenciais [M. H. F. Bettega, L. G. Ferreira, and M. A. P. Lima, Phys.Rev. A 47, 1111 (1993)] para as contas de espalhamento de eletrons por CO e a caracterizacao da ressonanciapara, assim como feito em [E. M. Oliveira, M. A. P. Lima, S. d’A. Sanchez, M. T. do N. Varella, Phys. Rev.A 81, 012712 (2010)], obter as secoes de choque vibracionais do monoxido de carbono por impacto de eletrons.Agradecemos o apoio das agencias CNPq, Finep e tambem o Prof. Carlos de Carvalho pelo suporte computacionalno DFis-UFPR.

QUA25

Espalhamento de eletrons pelo complexo HCOOH...H2O

T. C. Freitas(1,2), M. A. P. Lima(3,4), K. Coutinho(5), S. Canuto(5), M. H. F. Bettega(2)

(1)Tecnologia em Construcao de Instrumentos Musicais-Luteria, Universidade Federal do Parana(2)Departamento de Fısica da Universidade Federal do Parana

(3)Instituto de Fısica Gleb Wataghin, Universidade Estadual de Campinas(4)Laboratorio Nacional de Ciencia e Tecnologia do Bioetanol-CTBE

(5)Instituto de Fısica da Universidade de Sao Paulo

O trabalho de Boudaıffa et al. [1], o qual relata que eletrons secundarios de baixa energia causam quebras simplese duplas na cadeia de DNA, tem motivado varios estudos experimentais e teoricos sobre colisoes de eletrons commoleculas de interesse biologico. Esta quebra deve-se a formacao e decaimento de um anion, o qual e conhecido comoressonancia (de forma, de caroco excitado, de Feshbach). Colisoes de eletrons com moleculas podem caracterizarestas ressonancias atraves das secoes de choque. Sendo o DNA um sistema muito grande, os estudos de colisoesde eletrons tem sido realizados em sistemas menores, como blocos que formam o DNA, acidos, alcoois e agua.Geralmente os calculos e experimentos trabalham com estes sistemas em fase gasosa. Como a agua esta presente aoredor do DNA, e de interesse analisar um sistema composto de uma molecula de acido formico (a qual apresenta umaressonancia de forma π∗ em torno de 1,9 eV) e uma molecula de agua. Neste evento serao apresentadas secoes dechoque para o espalhamento de eletrons pelo complexo HCOOH...H2O. Para calcular as secoes de choque e usadoo metodo de Schwinger multicanal [2,3] com pseudopotenciais [4]. Os calculos sao realizados nas aproximacoesestatico-troca (SE) e estatico-troca com polarizacao (SEP). O complexo HCOOH...H2O apresenta varias estruturasgeometricas estaveis ligadas via ligacao de hidrogenio, as quais foram obtidas via simulacao de Monte Carlo classica[5]. Calculos preliminares na aproximacao SE mostram a ressonancia π∗ ao redor de 3 eV, sendo que para o acidoformico esta se encontra ao redor de 3,5 eV [6]. Os autores agradecem o apoio do CNPq, CAPES, FAPESP,FINEP, Fundacao Araucaria e CENAPAD-SP. TCF e MHFB agradecem o suporte computacional do Prof. Carlosde Carvalho no DFis-UFPR.[1] B. Boudaıffa, P. Cloutier, D. Hunting, M. A. Huels, L. Sanche. Science 287, 1658 (2000).[2] K. Takatsuka, V. McKoy. Phys. Rev. A 24, 2473 (1981).[3] K. Takatsuka, V. McKoy. Phys. Rev. A 30, 1734 (1984).[4] M. H. F. Bettega, L. G. Ferreira, M. A. P. Lima. Phys. Rev. A 47, 1111 (1993).[5] K. Coutinho, S. Canuto. J. Chem. Phys. 113, 9132 (2000).[6] M. H. F. Bettega. Phys. Rev. A 74, 054701 (2006).

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QUA26

Espalhamento de eletrons pelo dımero de acido formico

T. C. Freitas(1,2), M. T. do N. Varella(3), S. d’A. Sanchez(2), M. H. F. Bettega(2)

(1)Tecnologia em Construcao de Instrumentos Musicais-Luteria, Universidade Federal do Parana(2)Departamento de Fısica, Universidade Federal do Parana

(3)Centro de Ciencias Naturais e Humanas, Universidade Federal do ABC

Diversos estudos experimentais e teoricos sobre colisoes de eletrons com moleculas biologicas foram motivados pelotrabalho de Boudaıffa et al. [1]. Neste trabalho foi mostrado que eletrons secundarios de baixa energia podemcausar quebras simples e duplas na cadeia de DNA, sendo que a eventual ruptura da cadeia esta associada acaptura de eletrons do contınuo por partes da cadeia de DNA, originando uma ressonancia π∗. Essa ressonanciapode iniciar um processo de dissociacao pelo eletron aprisionado (Dissociative Electron Attachment-DEA), processoque ira causar a quebra de ligacoes. Embora o DNA seja um sistema difıcil de ser tratado computacionalmente,pequenas partes como acidos organicos, alcoois e agua podem ser estudadas com relativa facilidade. O acido formico(HCOOH) e o mais simples dos acidos organicos, sendo de interesse em varios processos biologicos. O dımero ecomposto por duas dessas moleculas, ligadas por duas ligacoes de hidrogenio, a qual e uma ligacao atomica fraca,porem importante na cadeia de DNA. Neste evento serao apresentadas secoes de choque para o espalhamentoelastico de eletrons de baixa energia pelo dımero de acido formico. Nos empregamos o metodo de Schwingermulticanal [2,3] com pseudopotenciais [4], nas aproximacoes estatico-troca e estatico-troca com polarizacao paraenergias de 0,1 eV a 10 eV. O acido formico possui uma ressonancia π∗ ao redor de 1,9 eV pertencente a simetriaA′′. Em estudos anteriores foram encontradas duas ressonancias π∗ para o dımero, localizadas experimentalmente[5] ao redor de 1,40 eV, e pertencente a simetria Au e outra ao redor de 1,96 eV e pertencentes a simetria Bg,um estudo teorico [6] aponta a posicao das respectivas ressonancias como sendo ao redor de 2,87 eV e 3,68 eV.Nossos calculos mostram uma ressonancia na simetria Au ao redor de 1,2 eV e outra ressonancia na simetria Bu

ao redor de 3,1 eV. Os autores agradecem o apoio do CNPq, CAPES, FAPESP, FINEP, Fundacao Araucaria eCENAPAD-SP. TCF e MHFB agradecem o suporte computacional do Prof. Carlos de Carvalho no DFis-UFPR.[1] B. Boudaıffa, P. Cloutier, D. Hunting, M. A. Huels, L. Sanche. Science 287 1658 (2000).[2] K. Takatsuka, V. McKoy. Phys. Rev. A 24 2473 (1981).[3] K. Takatsuka, V. McKoy. Phys. Rev. A 30 1734 (1984).[4] M. H. F. Bettega, L. G. Ferreira, M. A. P. Lima. Phys. Rev. A 47, 1111 (1993).[5] M. Allan. Phys. Rev. Lett. 98 123201 (2007).[6] F. A. Gianturco, R. R. Luchese, J. Langer, I. Martin, M. Stano, G. Karwasz, E. Illenberg, Eur. Phys. J. D 35,417 (2005).

QUA27

Electron capture in glycine and electron affinity in clusters

Josue S. dos Santos, Romarly F. da Costa and Marcio T. do N. Varella

Centro de Ciencias Naturais e Humanas, Universidade Federal do ABC, Rua Santa Adelia 166, Santo Andre, SP,Brazil

Considerable attention has been devoted u to electron interactions with biomolecules since the discovery of muta-genic rupture of DNA strands through a dissociative electron attachment (DEA) mechanism [1, 2]. A mechanismin which electrons are resonantly trapped by DNA subunits. The resonances responsible for the DEA mechanismusually have either a σ∗ or π∗ character.

The glycine molecule is a subunit of proteins and offers the opportunity to extend DEA studies. Our scatteringcalculations performed with the Schwinger Multichannel Method with Pseudopotentials (SMCPP) [3] indicate theexistence of one π∗ and one σ∗ resonances, suggesting that different dissociation mechanisms would indeed bepresent. There are two resonances on the carboxyl group σ∗ and π∗ are strongly localized on OH and C=O bondsrespectively.

We also report on electron interactions with glycine-water clusters. The fact that biologically relevant systemsexist in solution is a clear limitation of gas-phase studies of biomolecules, and this drawback is particularly evidentfor aminoacids since the neutral form is more stable in the gas phase while the zwitterionic form is more stable insolution. To explore solvation effects we performed electron affinity studies of glycine-water clusters in both forms,employing two well-established methodology [4, 5] based on electronic structure techniques.

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[1] B. Boudaıffa et al., Science 287, 1658 (2000)[2] X. Pan, P. Cloutier, D. Hunting, L. Sanche, Phys. Rev. Lett. 90, 208102 (2003).[3] M. H. F. Bettega, L. G. Ferreira, M. A. P. Lima, Phys. Rev. A 47, 1111 (1993); R. F. da Costa, F. J.[4] N. A. Richardson, S. S. Wesolowski, H. F. Schaefer, J. Am. Chem Soc. 124 10163 (2002).[5] G. A. Gallup, P. D. Burrow, and I. I. Fabrikant, Phys. Rev. A 79, 042701 (2009); ibid. 80, 046702 (2009)

QUA28

Estudo da Afinidade Eletronica de moleculas de CH3X (X = F, Cl, Br, I)

L. C. S. Amorim, S. d’A. Sanchez, M. H. F. Bettega

Departamento de Fısica, Universidade Federal do Parana, Caixa Postal 19044, 81531-990, Curitiba, Parana,Brasil

Processos de colisoes de eletrons por moleculas sao importantes tanto do ponto de vista academico, como tec-nologico, como em processos de descargas em plasmas frios [1,2]. Mais recentemente, estudos mostraram queeletrons de baixa energia sao capazes de quebrar cadeias de DNA [3]. O eletron incidente e temporariamente apri-sionado em um estado ressonante, posteriormente levando a dissociacao (DEA Dissociative Electron Attachment).Do ponto de vista teorico, estudar espalhamento de eletrons por moleculas de DNA torna-se impraticavel, devido aotamanho do sistema. Desta forma, costuma-se estudar espalhamento por subunidades do DNA ou mesmo sistemasmoleculares menores que ajudem no entendimento do DEA. Neste trabalho apresentaremos os primeiros estudos deafinidade eletronica com as moleculas de CH3X (X = F, Cl, Br, I) usando o programa computacional GAMESS[4], como forma de estimar a presenca e a posicao das ressonancias desses sistemas. E conhecido experimentalmente[5] que essas moleculas possuem ressonancias tipo σ∗, que podem levar a dissociacao molecular. Espera-se, comisso, criar as bases para posterior contas de espalhamento de eletrons por esses alvos para caracterizar o estadoressonante e estudar a dissociacao/excitacao vibracional.[1] Principles of Plasma Discharges and Materials Processing, M. A. Lieberman e A. J. Lichtenberg, John Wileyand Sons, 1994.[2] Plasma Process for Semiconductor Fabrication, W. N. G. Hitchon, Cambridge, 1999.[3] B. Boudaiffa, P. Cloutier, D. Hunting, M. A. Huels e L. Sanche, Science 287, 1658 (2000).[4] M. W. Schidt, K. K. Baldridge, J. A. Boatz et al.[5] C. Szmytkowski e A. M. Krzysztofowicz, Chem. Phys. Lett. 209, 474 (1993); A. M. Krzysztofowicz e C.Szmytkowski, Chem. Phys. Lett. 219, 86 (1994).

QUA29

Excitacao eletronica por impacto de positrons e eletrons em moleculas de CO e N2

Sergio Eduardo Michelin(1), Adriane Schneider Falck(1), Adriana Marin(1), Wagner Tenfen(1), Joao Jose

Piacentini(1), Lee Mu-Tao(2), Milton M. Fujimoto(3), Felipe Arretche(4), Marcos Araquem Scopel(5), HumbertoLuz Oliveira(6)

(1)Universidade Federal de Santa Catarina (UFSC)(2)Universidade Federal de Sao Carlos (UFSCar)

(3)Universidade Federal do Parana (UFPR)(4)Universidade Para o Desenvolvimento do Estado de Santa Catarina (UDESC)

(5)Instituto Federal de Santa Catarina (IFSC)(6)Instituto Federal do Rio Grande do Sul (IFRS)

Adaptamos nossos codigos computacionais, os quais utilizam o metodo das ondas distorcidas(MOD) combinadocom o metodo variacional de Schwinger iterativo(SVIM), para calcular as secoes de choque diferenciais e integraispara excitacao eletronica em alvos moleculares, por impacto de positrons. Alguns primeiros testes para algunsalvos leves em moleculas de CO e de N2, para as transicoes eletronicas 5σ → 2πx,y (X1Σ+ → A1Π) e 3σg → 2πgx,gy(X1Σ+

g → a1Πg) serao apresentados durante o presente encontro. Os dados obtidos sao diretamente comparadoscom alguns resultados experimentais e teoricos disponıveis na literatura. A faixa de energias do positron incidente,na presente aplicacao, varia de aproximadamente 11eV ate 50 eV. Serao discutidos os principais resultados e futurasperspectivas quanto a sua aplicacao para outras transicoes e outros alvos moleculares, inclusive para os casos deexcitcao eletronica a partir de camadas internas.

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QUA30

Estudo comparativo para excitacao eletronica de camadas internas por impacto de positrons eeletrons em moleculas de CO2 e C2H2

Sergio Eduardo Michelin(1), Adriane Schneider Falck(1), Adriana Marin(1), Lee Mu-Tao(2), Milton M.

Fujimoto(3), Felipe Arretche(4), Wagner Tenfen(1), Joao Jose Piacentini(1), Marcos Araquem Scopel(1), HumbertoLuz Oliveira(1)

(1)Departamento de Fısica, Universidade Federal de Santa Catarina, 88040-900, Florianopolis, Santa Catarina,Brasil

(2)Departamento de Quımica, Universidade Federal de Sao Carlos, 13565-905, Sao Carlos, Sao Paulo, Brasil(3)Departamento de Fısica, Universidade Federal do Parana, 81531-990, Curitiba, Parana, Brasil

(4)Departamento de Fısica, Universidade do Estado de Santa Catarina, 89223-100, Joinville, Santa Catarina,Brasil

No presente trabalho, utilizamos o metodo das ondas distorcidas(MOD) combinado com o metodo variacional deSchwinger iterativo(SVIM) para calcular as secoes de choque diferenciais e integrais, por impacto de eletrons epositrons, para a excitacao eletronica a partir de camadas internas em moleculas de CO2 e de C2H2. As transicoesestudadas sao aquelas oriundas da promocao de eletrons presos as camadas mais internas, que pertencem ao atomode carbono (C1s). A saber, as transicoes Σg → Πg e Σg → Πu para o estado final tipo singleto sao as apresentadasdurante o encontro. As energias do positron e do eletron incidente variam de 299 ate 900 eV. Sera apresentado umestudo comparativo dos resultados obtidos para os casos dos projeteis incidentes (positrons e eletrons), com e sempolarizacao, sem ortogonalizacao (positrons) e com ortogonalizacao (eletrons).

QUA31

Estudo de processo de ionizacao da molecula de CO2 por impacto de proton pelo metodoCDW-EIS-SVIM

R. F. Nascimento(1), L. O. Santos(1), L. E. Machado(2), Ginette Jalbert(1)

(1)Instituto de Fısica, Universidade Federal do Rio de Janeiro(2)Departamento de Fısica, Universidade Federal de Sao Carlos

Nosso objetivo e utilizar o metodo desenvolvido no trabalho de Nascimento et al [1], que permite calcular secoesde choque de ionizacao de moleculas diatomicas ou triatomicas simetricas por impacto de ıons nus, para o calculode ionizacao simples da molecula de CO2 por impacto de ıons. Apesar de o problema de ionizacao da moleculade CO2 ter sido bastante estudado para o caso de impacto de eletrons e fotons, poucos trabalhos experimentais eteoricos tem devotado atencao a ionizacao desta molecula induzida por ıons. Isto se da pela dificuldade em incluira interacao ıon-eletron no canal final na funcao de onda do contınuo do eletron ejetado. O metodo desenvolvidoem Nascimento et al se utiliza do formalismo CDW-EIS (Continuum Distorted Waves - Eikonal Initial State [2]e lanca mao das funcoes de onda finais calculadas com o metodo Variacional Iterativo de Schwinger SVIM [3](Schwinger Variational Iteractive Method), funcoes essas expandidas em um unico centro. A funcao de onda iniciale calculada com o pacote GAMESS e e multi-centrica e reduzida a um unico centro no pacote SVIM. Apresentaremosresultados para molecula de CO2 por impacto de proton e compararemos com os dados experimentais e outroscalculos disponıveis na literatura.[1] R.F. Nascimento, L.O. Santos, L.E. Machado e Ginette Jalbert, J. Phys. B 41 225201 (2008)[2] D.S.F. Crothers and J.F. McCann, J. Phys. B 16 3229 (1983)[3] R R Lucchese, G Raseev and V McKoy, Phys. Rev. A 25, 2572 (1982).

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QUA32

Primeiros resultados experimentais de uma fonte de positrons lentos

Katianne Fernandes de Alcantara, Antonio Carlos Fontes dos Santos, Paolo Crivelli

Instituto de Fısica, Universidade Federal do Rio de Janeiro - UFRJ

O interesse no desenvolvimento de feixes intensos de positrons para estudos das colisoes atomicas e molecularesna faixa de energias baixas (ate 100 eV) e intermediarias (100 eV-2 keV), vem crescendo nos ultimos anos devidoao fato de que fenomenos envolvendo positrons sao importantes em varios ramos de pesquisa basica incluindoastrofısica, fısica dos plasmas, fısica atomica e ciencias dos materiais. Estes topicos incluem discussoes sobre secoesde choque parciais absolutas para varios processos inelasticos, como ionizacao simples e multipla e fragmentacaode moleculas. Para velocidades do projetil suficientemente altas, a aproximacao de Born prediz que as secoes dechoque inelasticas dependem do quadrado da carga do projetil, e da velocidade deste. Entao, esperarıamos queas secoes de choque de ionizacao simples fossem iguais para protons e eletrons de mesma velocidade. No entanto,foram observadas diferencas para velocidades em torno de 10 unidades atomicas entre eletrons e protons colidindocom gases nobres [1] e moleculas [2]. Se estas diferencas sao o resultado da simples mudanca de sinal da carga doprojetil, ou devido a grandes diferencas entre as massas, ou ainda associados a uma fonte desconhecida, ainda naosabemos responder. A utilizacao de feixes de antimateria constituem uma ferramenta de uso crescente no estudoda dinamica dos processos multi-eletronicos de atomos e moleculas. A presente tecnica e baseada na producao depositrons por reacoes nucleares. Ela nao produz materiais radioativos nem neutrons diretos e nem altos camposde radiacao proximos a area de operacao. A fonte e baseada na reacao 19F(p, α)O16, que possui ressonancias emtorno de 2 MeV. Pares e+/e- sao produzidos pelo decaimento de um estado nuclear de tempo de vida curtıssimo(70 ps) de um nucleo de O16. Esta fonte pode ser utilizada para produzir positrons termalizados de baixa energiapara a realizacao de experimentos convencionais com aniquilacao de positrons, espectroscopia de tempo de vida eionizacao de atomos e moleculas. Feixes de 10 µA de protons ja foram produzidos com uma fonte SNICS (Sourceof Negative Ions by Cesium Sputtering) [3]. Neste trabalho vamos apresentar as primeiras evidencias experimentaisda producao de positrons.[1] Multiple Ionization of Noble Gases by 2.0 MeV Proton Impact: Comparison with Equivelocity Electron ImpactIonization W. S. Melo, A. C. F. Santos, M. M. Sant’Anna, G. M. Sigaud, e E. C. Montenegro, J. Phys. B 35, L187(2002).[2] Ionization and dissociation of cometary gaseous organic molecules by solar wind particles I: Formic acid. S.Pilling, A. C. F. Santos, H. M. Boechat-Roberty, M. M. Sant’Anna, A. L. F. Barros, W. Wolff, N. V. de CastroFaria, G. G. B. de Souza. Mon. Not. R. Astron. Soc. 372, (2006).[3] New positron sources using a 1.7 MV tandem and a RDS-112 cyclotron accelerators. A.C.F. Santos. NuclearInstruments and Methods in Physics Research B 261 (2007)

QUA33

Calculo da energia de ligacao do positron com atomos atraves de um potencial semi-empırico

Adriano Dutra(1), Denise Assafrao(2), H. R. J. Walters(3) e J. R. Mohallem(1)

(1)Departamento de Fısica, ICEx, Universidade Federal de Minas Gerais(2)Departamento de Fısica, CCE, Universidade Federal do Espırito Santo

(3)Department of Applied Mathematics and Theoretical Physics, Queen’s University of Belfast

Neste trabalho calculamos a energia de ligacao de sistemas positronicos usando um potencial semi-empırico. Aenergia de ligacao e obtida atraves do calculo de um estado vibracional na Superfıcie de Energia Potencial (SEP)construida a partir da aproximacao adiabatica variacional.Nesta aproximacao o positron e tratado como um nucleoleve [1]. Diversos testes mostraram que o potencial adiabatico e muito repulsivo em curtas distancias sugerindoque a correlacao eletron-positron nao e bem descrita neste modelo. Com isso, tanto o calculo do autovalor quantoda energia de ligacao sao superestimados quando comparados aos calculos teoricos disponıveis na literatura [2].O procedimento semi-empırico usado para ajustar a energia de ligacao consiste em escalonar o potencial naforma V(R)=V(a*R), onde a e um parametro ajustado de maneira a reproduzir a energia de ligacao encontrada naliteratura. Nossos resultados tem mostrado que tal procedimento e eficaz, corrigindo a parte repulsiva do potencialem curtas distancias. O valores do parametro a variam entre 1.0 e 2.0 para a maioria dos sistemas estudados. Estespotenciais semi-empıricos serao usados na obtencao das secoes de choque de espalhamento elastico e calculo dastaxa de aniquilacao para estes sistemas. Fizemos um estudo do comportamento do erro quadratico em funcao doparametro a. Os resultados sugerem que e sempre possıvel obter um valor do parametro a que minimiza o erro naenergia de ligacao.[1] D. Assafrao e J. R. Mohallem, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 40, F85-F91 (2007).[2] J. Mitroy, M. W. J. Bromley e G. G. Ryzhikh, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 35, R1-R36 (2002)

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QUA34

Reflexao e Transmissao no Espalhamento de Positrons por Atomos de Hidrogenio

Jonatas Venancio Teixeira, Felipe Arretche

UDESC

Neste trabalho estudamos o espalhamento de positrons por atomos de hidrogenio usando um modelo unidimensional.O objetivo principal e, literalmente, visualizar como ocorre uma colisao do tipo frontal, entre um positron e umatomo. Para tanto, tratamos o problema com uma formulacao dependente do tempo e calculamos coeficientesde reflexao e transmissao na aproximacao estatica, ou seja, mantendo a nuvem eletronica fixa ao longo de todoo processo. Embora nao seja esperado qualquer tipo de aprisionamento do positron no campo do alvo, ja que opotencial estatico positron-atomo e netamente repulsivo, estudamos como varia a probabilidade de tunelamento dopacote de onda positronico na regiao em torno do nucleo do atomo de hidrogenio.

QUA35

OH stretch frequencies on small water clusters

Luana S. Pedroza(1), Antonio J. R. da Silva(1,2)

(1)Instituto de Fısica da Universidade de Sao Paulo, Sao Paulo, SP(2)Laboratorio Nacional de Luz Sıncrotron/LNLS, Campinas, SP

Water is one of the most important substance on Earth. Given the importance of water in a wide variety ofphysical, chemical and biological process, there are many efforts to describe better this system. In particular, thestudy of small water clusters can give insights about the structure and dynamics of the hydrogen bonds. One of themajor challenges of the water cluster study is the choice of an appropriate model to describe the water moleculesand their interactions in a realistic way and still have a feasible computational time. Recently we have proposeda new methodology that combines rigid ab initio Monte Carlo (AIMC) simulations with an intramolecular (local)optimization. In this way, the system can rapidly adapt itself to the local environment. We have shown that evenin the simple case of the water dimer, the phase space sampling is modified when the intramolecular optimizationsare allowed. As the OH distance is now positioned at the minimum of the potential energy surface we can calculatethe OH stretch frequencies. In this work we present an analysis of these frequencies for small water clusters (H2O)n(n = 2, 3, 4, 8, 9, 10) and for the bulk water. Also it is now possible, via the vibrational frequencies, to characterizethe number of hydrogen bonds each molecule performs.

QUA36

O Emprego do Monte Carlo Quantico com Funcoes Correlacionadas no Estudo de SistemasQuanticos Confinados

Thiago Nascimento Barbosa(1,2), Frederico Vasconcelos Prudente(1)

(1)Universidade Federal da Bahia - UFBA(2)Instituto Federal da Bahia - IFBA

O interesse em sistemas quanticos confinados comecou com o inıcio da mecanica quantica para explicar alguns efeitosimportantes no oscilador harmonico e no atomo de hidrogenio como, por exemplo, a mudanca de nıveis de energia deum atomo. O estudo destes sistemas tem aumentado consideravelmente nas ultimas decadas devido, principalmente,os recentes avancos das tecnicas experimentais utilizadas na escala mesoscopica de estruturas semicondutoras. Elestem permitido a construcao de sistemas quanticos de novos atomos artificiais e moleculas, ou pontos quanticos,onde o numero de eletrons confinados pode ser controlado. Alem destes a absorcao e emissao de luz em uma faixaespectral muito estreita, podem ter aplicacoes na construcao de lasers semicondutores controlaveis mais eficientes eprecisos. Tambem e bastante promissora a possibilidade do ponto quantico ser usado como “bit”quantico numa novageracao de computadores. Sendo assim, um aspecto importante dentro da area de Fısica Atomica e Molecular e odesenvolvimento de metodologias computacionais eficientes para resolver a equacao de Schrodinger. Por outro lado,metodos estocasticos tem sido frequentemente utilizados para a solucao dos mais diversos problemas de natureza

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microscopica ou macroscopica da materia, dentre os quais se encontra o metodo Monte Carlo. O metodo do MonteCarlo Quantico com Funcoes Correlacionadas (CFQMC) e um metodo que combina um conjunto convencional debases com abordagens de tecnicas de Monte Carlo Quantico Variacional. O CFQMC foi inicialmente propostopor Ceperley e Bernu [1] e tem sido empregada para determinar as auto-energias rovibracionais de moleculas[2].Desta forma, tomando a capacidade de abordagem do CFQMC para tratar sistemas quanticos confinados, assimo empregamos para estudar os espectros de energia de estados excitados de sistemas quanticos confinados, emparticular aqui aplicamos para oscilador harmonico unidimensional e tridimensional, os atomos de Hidrogenio e deHelio, ambos artificiais (ou ponto quantico com um e dois eletrons, respectivamente). Comparacoes com resultadosja publicados na literatura serao realizados, sendo estes por metodos analıticos.[1] Ceperley D M and Bernu B 1988 J. Chem. Phys 89 6316[2] Prudente F V, Costa L S and Acioli P H 2000 J. Phys. B: At. Mol. & Opt. Phys. 33 R285

QUA37

Estudo de moleculas AB3 usando coordenadas hiperesfericas e constantes rotacionais naaproximacao do rotor rıgido simetrico

Robenilson Ferreira dos Santos(1), Ana Carla P. Bitencourt(1), Mirco Ragni(2)

(1)Universidade Federal do Reconcavo da Bahia(2)Universidade Federal da Bahia

Os vetores de Radau-Smith, com uma particular parametrizacao hiperesferica, veem sendo usados na literaturapara a descricao do processo de inversao de configuracao de moleculas piramidais, como AB3. Estes sistemas decoordenadas apresentam propriedades que simplificam o operador energia cinetica e portanto o calculo da dinamicados nucleos. Em particular, o modo de inversao de configuracao conserva a simetria C3V para baixas energias, pois osmodos internos associados aos outros graus de liberdade sao mais energeticos. Neste contexto, o estudo das rotacoesexternas dos sistemas AB3 pode ser realizado usando a aproximacao do rotor rıgido simetrico Ix = Iy 6= Iz, ondeIi (i = x, y, z) sao os momentos de inercia nas direcoes x, y e z, respectivamente. Nas coordenadas hiperesfericas,os momentos de inercia dependem do hiper-angulo, que descreve o modo de inversao, e do hiperraio, associado aostreching simetrico. Aqui analizamos a variacao dos momen tos de inercia em funcao do hiper-angulo, fixando ohiperraio no valor de equilıbrio, para entender como os sistemas passam da forma prolata (Ix > Iz) para a formaoblata (Ix < Iz). O procedimento descrito foi utilizado para estudar as moleculas NH3, CH3·, CH+

3 e CH−3 . Asmoleculas NH3 e CH−3 podem ser descritas pictoricamente como um sistema oscilatorio com duas configuracoesestaveis, separadas por uma pequena barreira de energia potencial. As moleculas CH+

3 e CH3· apresentam mınimosplanares. Neste trabalho apresentamos os valores esperados para as constantes rotacionais, para alguns estados deinversao, e discutimos o espectro rotacional das moleculas citadas. Os resultados foram comparados com outrosdados da literatura, quando disponıveis.

QUA38

Constantes rotacionais e o espectro roto-torcional usando a aproximacao “asymmetric top” para amolecula HOOH

Beliato Santana Campos(1), Ana Carla P. Bitencourt(1), Mirco Ragni(2)


Os vetores diatomo-diatomo veem sendo usados na literatura para a descricao do processo de mudanca de quirali-dade por torcao em torno da ligacao O-O para a molecula HOOH. Tambem chamados de vetores ortogonais locais,eles apresentam propriedades que simplificam o operador energia cinetica e portanto o calculo da dinamica dosnucleos para a determinacao do espectro torcional. Nesta aproximacao consideramos que os outros modos internosestao congelados e que os parametros configuracionais internos sao dados pela geometria de equilıbrio. Seguindo taldescricao, calculamos o espectro roto-torcional, levando em consideracao o vınculo existente entre o modo torcionale as rotacoes externas, descritas atraves dos angulos de Euler. Assim, a molecula e descrita como dois rotoresrıgidos, ligados entre si, submetidos ao potencial torcional. A curva de energia potencial da torcao em torno daligacao O-O da molecula HOOH apresenta dois mınimos e a mudanca de uma forma quiral para a outra acontecepor tunelamento da barreira trans. Considerando a simetria do problema, os nıveis de energia torcional sao classi-ficados em quatro simetrias. Neste trabalho apresentamos os valores esperados para as constantes rotacionais e osnıveis de energia rotacionais “asymmetric top”para J ≤ 2. A comparacao com outros calculos da literatura e comdados experimentais apresentam resultados satisfatorios.

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QUA39

Curvas adiabaticas para o calculo do espectro ro-vibracional de moleculas triatomicas usando oalgoritimo de hiperquantizacao.

Ana Carla P. Bitencourt(1), Mirco Ragni(2), Frederico V. Prudente(2)

(1)Universidade Federal do Reconcavo da Bahia (UFRB)(2)Universidade Federal da Bahia (UFBA)

As coordenadas hiperesfericas, inicialmente introduzidas para o estudo da dinamica de reacao de tres corpos,sao tambem apropriadas para o estudo de problemas ligados. O procedimento hiperesferico consiste em resolvera equacao de Schrodinger hiperangular para valores fixos do hiperraio, cujos autovalores em funcao da variavelhiperradial define o potencial adiabatico efetivo. O espectro vibracional e obtido resolvendo a equacao hiperradialcom estes potenciais. Neste trabalho estamos interessados na solucao da equacao hiperangular baseada no metodode diferenca finita chamado algorıtimo de hiperquantizacao. Este metodo foi desenvolvido e implementado pararesolver exatamente o problema de espalhamento reativo usando polinomios de Hahn como analogos discretosdas funcoes de base, ou seja, dos hamomicos hiperesfericos. Aqui estamos interessados em usar o algorıtimo dehiperquantizacao nas coordenas hiperesfericas simetricas, indicadas por ρ, Θ e Φ, par a discutir o procedimento dediscretizacao das coordenadas Θ e Φ. Na versao original do algorıtimo, os polinomios de Hahn discretiza a variavelΘ, enquanto a discretizacao na variavel Φ e representada por funcoes de base do tipo seno e cosseno. A representacaomatricial do operador energia cinetica da parte em Θ e calculada analiticamente e a matriz correspondente etridiagonal, enquanto que na variavel Φ o calculo dos elementos e aproximado e a matriz correspondente e cheia.Aqui discutimos funcoes de base alternativas para otimizar os calculos envolvidos na discretizacao da variavel Φe apresentamos as curvas adiabaticas para a molecula da agua. Este estudo possibilitara a introducao de ummetodo competitivo para o estudo do espectro ro-vibracional para altos valores de momento angular de sistemastriatomicos.

QUA40

Curvas adiabaticas em funcao do stretching O-O para a molecula H2O2 descrita em vetores deJacobi

Josenilton do Nascimento Sousa(1), Ana Carla P. Bitencourt(1), Mirco Ragni(2)


Na literatura e bem estabelecido que a superfıcie de energia potencial eletronica da molecula H2O2 e apropri-adamente descrita por um particular esquema de vetores de Jacobi, chamado vetores diatomo-diatomo. Usandoeste esquema de coordenadas ortogonais locais, o potencial e aproximadamente separavel na proximidade das duasconfiguracoes (quirais) de mınimo. Esta aproximacao permite estudar a torcao, modo de menor energia, separadados outros graus de liberdade. Como o potencial torcional da agua oxigenada apresenta duas simetrias, uma emtorno da configuracao cis e a outra em torno da trans, pode-se fatorar o problema torcional introduzindo as 4simetrias de Mathieu. Os nıveis torcionais sao calculados congelando os outros graus de liberdade, fixando as re-spectivas coordenadas nos seus valores de equilıbrio. O problema e resolvido atraves do metodo padrao, construindoas matrizes cinetica e potencial a partir das integrais com as funcoes de base. Este procedimento e repetido paradiversos valores da distancia, R, entre os centros de massa dos dois diatomos OH. Esta coordenada e extremamenterelacionada com o modo de stretching O-O, que e o modo de menor energia, depois do modo torcional. Usando ametodologia descrita, constroi-se as curvas adiabaticas em funcao de R. Estas curvas permitem calcular as energiasde ponto zero (ZPE) do stretching O-O e por isso melhorar a descricao da torcao. Por outro lado, os nıveis destretching sao importantes no estudo da reacao de dissociacao H2O2 → 2OH. Os dados obtidos neste trabalhopossibilitam a descricao da reacao de dissociacao em diatomos sem levar em consideracao os outros modos internosmais energeticos. Isto permite uma grande reducao de tempo computacional de calculo. As curvas adiabaticasobtidas nesta aproximacao representam o potencial de dissociacao e podem ser usadas num calculo bidimensionaldos nıveis de energia e da taxa de reacao de dissociacao.

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QUA41

Correcoes nao-adiabaticas aos nıveis vibracionais do ıon H+3

Leonardo G. Diniz(1,3), Alexander Alijah(2), Jose Rachid Mohallem(3)

(1)Centro Federal de Educacao Tecnologica de Minas Gerais(2)Universite de Reims Champagne-Ardenne

(3)Universidade Federal de Minas Gerais

Neste trabalho, pesquisamos os efeitos nao-adiabaticos sobre os nıveis vibracionais do sistema H+3 . Apresentaremos

os resultados da inclusao da correcao adiabatica na construcao da superfıcie de energia potencial e os resultadospreliminares das correcoes nao-adiabaticas aos nıveis vibracionais, que serao determinados usando-se coordenadashiper-esfericas [1,2]. As correcoes serao estimadas em termos da determinacao de uma massa reduzida efetiva dosnucleos de modo a levar em conta os eletrons de caroco arrastados pelo movimento nuclear [Mohallem, Diniz, deCastro, submetido para publicacao]. Introduzimos uma aproximacao ab initio para o calculo dessa massa efetiva apartir da populacao de Mulliken.Apoio: CNPq e Fapemig[1] Wolniewicz, L. and Hinze, J. 1994, Rotation-vibration states of H+

3 computed using hyperspherical coordinatesand harmonics. J. Chem. Phys. 101, 9817-9829.[2] Alijah, A. and Hinze, J. 2006, Rotation-vibrational states of H+

3 and the adiabatic approximation, Phil. Trans.R. Soc. A. 364, 2877-2888.

QUA42

First-Principles Investigation of the Low-Lying Triplet Electronic States of the CaSi molecule

Vladir W. Ribas(1,2), Patrıcia R. P. Barreto(2)

(1)Departamento de Fısica, Instituto Tecnologico de Aeronautica - ITA, Departamento de Ciencia e TecnologiaAeroespacial, Sao Jose dos Campos, SP, 12228-900, Brazil

(2)Laboratorio Associado de Plasma - LAP, Instituto Nacional de Pesquisas Espaciais - INPE/MCT, Sao Josedos Campos, SP, 12247-970, CP515, Brazil

The theoretical spectroscopic description of the low-lying electronic states of diatomic molecules containing alkaline-earth atoms has been a subject of continued investigation in our research group [1-3]. Results for species like MgSiand BeSi [4] have been previously reported, and, in this work, we extend these studies to include, for the firsttime, a very accurate spectroscopic characterization of another member of the alkaline-earth series, the molecule,CaSi. Here, we are mainly concerned with an accurate characterization of the ground state (X)3Σ− and thefirst of excited states (1)3Π. We used ab initio multireference methods with a high level CASSCF(6,8)/MRCI(Q)correlation methodology and the aug-cc-pV5Z basis set in the description of the electronic structure. This studyprovides an accurate and reliable characterization of a manifold of potential energy curves, and excitation anddissociation energies.[1] V.W. Ribas, L.T. Ueno, O. Roberto-Neto, F.R. Ornellas, F.B.C. Machado, Chem. Phys. Lett. 460 (2008) 411.[2] V.W. Ribas, L.T. Ueno, O. Roberto-Neto, F.B.C. Machado, Chem. Phys. 330 (2006) 295.[3] V.W. Ribas, L.T. Ueno, O. Roberto-Neto, F.B.C. Machado, Chem. Phys. Lett. 321 (2006) 55.[4] A. I. Boldyrev, J. Simons, J. Phys.Chem. 97 (1993) 1526.

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QUA43

Coupled Pendula and Two Colliding Rydberg Atoms

H. Pollnow(1), M. W. Beims(1), J. M. Rost(2)

(1)Universidade Federal do Parana(2)Max Planck Institute for the Physics of Complex Systems

Rydberg atoms is a generic expression for atoms where the electron is excited to an energy level with very largeprincipal quantum number n. There is currently a great interest in investigating collision processes involving thetransfer of energy between the Rydberg atoms. In this work, we use an one-dimensional model with a harmonicapproximation to understand the dynamics of two colliding Rydberg atoms. Such description is possible whenelectronic Rydberg wave packets are assumed in both atoms. The model is characterized by considering twoidentical hydrogen like atoms on a line, which nuclei separated by a distance R. To avoid the singularity of theCoulomb potential in the one-dimensional case, we use the soft core model, with parameter a. Besides this, we usescaled coordinates (x = x/n2) and following it, a time renormalization (dτ/dt =

√Z/n3) so that the scaled energy

is fixed (E = −1). For the approximated electronic interaction we obtain a Henon-Heiles like potential with anadditional linear term. In fact we obtain a coupled double pendulum system which represents the approximatedtwo colliding Rydberg atoms. The electronic dynamics is discussed qualitatively and quantitatively, as a functionof the intranuclear distance R.

QUA44

Estudo da Correlacao Eletronica em Sistemas Atomicos de Dois Eletrons Confinados por um MeioMaterial Neutro

Leandro Cerqueira Santos(1), Maria das Gracas R. Martins(1), Jose David M. Vianna(1,2)

(1)UFBA(2)UnB

Sistemas atomicos confinados tem sido estudados por diversos autores desde o inıcio da mecanica quantica. Recen-temente, sistemas Isoeletronicos do Helio confinados, cujo confinamento se da pela interacao do sistema atomicocom um meio material neutro (plasma, Helio liquido), tem sido analisados. Nestes estudos, um potencial tipoYukawa e utilizado para descrever a interacao entre as partıculas neste meio material e orbitais do tipo Slater saotomados como base atomica para compor a funcao de onda apropriada de duas partıculas. Como resultado, enecessario que se use varios determinantes de Slater e que varios coeficientes lineares variacionais sejam otimiza-dos. Por outro lado, sabe-se que existem solucoes analıticas de um eletron para o potencial tipo Yukawa. Essasfuncoes dependem de um parametro q, caracterıstico do confinamento, atraves da carga nuclear efetiva e da cargadual; como consequencia um menor numero de parametros variacionais sao necessarios. Em um arti go recenteapresentamos um modelo variacional para descrever sistemas multi-eletronicos confinados baseado em um unicodeterminante de Slater construıdo por solucoes do potencial tipo Yukawa, tendo obtidos resultados precisos deacordo com aqueles determinados por outros autores utilizando outras metodologias. Neste trabalho, apresenta-mos os resultados do nosso modelo incluindo os efeitos de correlacao eletronica. Nos consideramos funcoes solucoesdo potencial de Yukawa e, tal como proposto por Hylleraas, funcoes que incorporam explicitamente a distanciaentre os eletrons r12.

QUA45

Teoria G3-CEP para moleculas contendo atomos do 1o e 2o perıodo [H-Cl]

Douglas Henrique Pereira, Rogerio Custodio, Nelson Henrique Morgon

Instituto de Quımica, Universidade Estadual de Campinas, Campinas-SP, 13083-970, Brasil

Na tentativa de reproduzir dados termodinamicos com elevada precisao os metodos denominados como compostosse destacam. Uma classe em especial, a famılia Gaussian n ou simplesmente Gn, desenvolvida por Pople etal. apresenta um desempenho excepcional em relacao ao calculo de propriedades termodinamicas [1]. Mesmoconsiderando o ganho em qualidade dos calculos com metodos compostos como o G3, ainda sim, para sistemasgrandes com muitos eletrons, esses metodos nao sao praticaveis. O uso de pseudopotenciais tem sido evitadopor considerar-se na literatura que os efeitos de correlacao envolvendo eletrons de caroco sejam significativos e

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insubstituıveis. Com o objetivo de reduzir o custo computacional e avaliar a precisao no calculo de propriedadestermoquımicas e espectroscopicas, propoe-se alterar o metodo G3 introduzindo-se o pseudopotencial CEP (CompactEffective Pseudopotential) e denominando-se a nova versao como G3-CEP.

Desvios medios absolutos (MAD) e media quadratica (MQ) dos desvios para os metodos G3 e G3-CEP.Conjunto G3-CEP G3

MAD MQ MAD MQPotencial de Ionizacao 1.52 2.03 1.15 1.69Entalpia de Formacao 1.82 2.23 1.11 1.68Afinidade Eletronica 1.04 1.40 0.98 1.38Afinidade por Proton 0.88 0.98 0.88 0.97

Total 1.32 1.66 1.03 1.43

Observamos que o metodo G3-CEP apresenta resultados muito proximos ao metodo G3 para todas as pro-priedades estudadas. Para afinidades protonicas, o metodo G3-CEP se mostrou praticamente igual ao G3. O custocomputacional do G3-CEP e significativamente reduzido.

A partir dos resultados obtidos observamos que o metodo G3-CEP e bem preciso, pois apresentou uma pe-quena diferenca quando comparado com o G3, o que o torna uma boa ferramenta para calculos de propriedadestermodinamicas. (CNPq, CAPES e FAPESP)[1] Curtiss L.A., Raghavachari K, Rassolov V., Pople J.A. Journal of Chemical Physics, vol. 109,no. 18, pp.7764-77

QUA46

Gaussian basis set of double zeta quality for atoms Rb through Xe: Application in non-relativisticand relativistic calculations of atomic and molecular properties

F. E. Jorge(1), C. L. Barros(1), P. J. P. de Oliveira(1), A. Canal Neto(1), M. Campos(2)

(1)Departamento de Fısica, Universidade Federal do Espırito Santo(2)Departamento de Estatıstica, Universidade Federal do Espırito Santo

All-electron contracted Gaussian basis set of double zeta valence quality plus polarization functions (DZP) for theatoms from Rb to Xe is presented. Douglas-Kroll-Hess (DKH) basis set for fourth-row elements is also reported.We have recontracted the original DZP basis set, i.e., the values of the contraction coefficients were re-optimizedusing the relativistic DKH Hamiltonian. This extends earlier works on segmented contracted DZ basis set foratoms H-Kr. Our sets along with ab initio methods were used to calculate ionization energies of some atoms andspectroscopic constants of a sample of molecules and, then, comparison with results obtained with other basis setswas done. It was shown that experimental and benchmark bond lengths and harmonic vibrational frequencies canbe reproduced satisfactorily with DZP-DKZ.

CNPq e FAPES

QUA47

O Ajuste de Curvas de Energia Potencial e do Momento de Dipolo de Transicao da Molecula NaLiusando o Metodo Algebrico

Marivaldo Mendonca de Jesus e Frederico V. Prudente

Instituto de Fısica, Universidade Federal da Bahia

Em Fısica Atomica e Molecular, a Mecanica Quantica e usualmente utilizada atraves de operadores diferenciaisatuando no espaco das funcoes de onda para solucao da equacao de Schrodinger. Uma outra maneira e utilizarum metodo algebrico para estudar o espectro rovibracional de moleculas diatomicas. O termo algebrico significaque algebras de Lie sao utilizadas para gerar espectros de energia. No estudo de moleculas e possıvel separar aequacao de Schrodinger, via a aproximacao de Born-Oppenheimer, em duas: uma relacionada com o movimentoeletronico e a outra com a parte nuclear. A equacao para os nucleos, cujo potencial de interacao e obtido doproblema eletronico, descreve os fenomenos da dinamica molecular, incluindo o movimento vibracional e rotacional,

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os estados metaestaveis, processos de fotodissociacao e o espalhamento elastico, inelastico e reativo de moleculas.Moleculas diatomicas alcalinas apresentam uma variedade enorme de fenomenos espectroscopicos, sendo assim,de muito interesse tanto no campo teorico como experimental. No presente estudo, nosso objetivo e determinara as Curvas de Energia Potencial (CEP) dos estados eletronicos X1Σ+ e A1Σ+ da molecula diatomica NaLi eo correspondente momento de dipolo de transicao entre esses estados utilizando o metodo algebrico. Para tantoutilizamos os resultados experimentais existentes na literatura. Neste sentido, resolvemos a equacao de Schrodingerpara a molecula NaLi usando o formalismo do metodo algebrico. Para tanto, assumimos potenciais efetivos e,pela utilizacao de uma algebra de Lie, procuramos tambem determinar as constantes espectroscopicas e os nıveisvibracionais associados.

QUA48

Ab-inito correlated conformational analysis of dihaloethanes molecules

Mauro Lucio Franco(1), Helio Ferreira Dos Santos(2), Wagner Batista De Almeida(3)

(1)GPFC: Grupo de Pesquisa em Fısica Computacional, Departamento de Ciencias Exatas, FACSAE,Universidade Federal dos Vales do Jequitinhonha e Mucuri (UFVJM)

(2)NEQC: Nucleo de Estudos em Quımica Computacional, Departamento de Quımica, ICE, Universidade Federalde Juiz de Fora (UFJF)

(3)LQC-MM: Laboratorio de Quımica Computacional e Modelagem Molecular, Departamento de Quımica, ICEx,Universidade Federal de Minas Gerais (UFMG)

The standard statistical thermodynamic formalism can be applied in physics and chemistry with the interest inthe prediction of macroscopic properties which are obviously related to the properties of individual atoms andmolecules. The total energy of the system depends on the energy of constituent molecules; here this energy isrepresented in the thermodynamic partition function Q in the equation 1,

Q =∑i

giexp (−Ei/k) (1)

where gi represent the energy levels degeneracy and the energy Ei represent the translational, vibrational, rota-tional, and electronic energies at the temperature T. The vibrational contribution is very important in the analysisof the thermodynamic properties. Pitzer and Gwinn [1,2] tabulated the thermodynamic functions used in the parti-tion function for some molecules, utilizing the harmonic approximation and higher approximations by anharmonicand internal rotation where the torsional potential can be expressed in terms of Fourier series [3].

The theoretical model used in this work included anharmonicity corrections and a hindered rotation treatmentwhich proved to be insufficient to describe the thermal energy correction for 1,2-bromoethane (CH2Br- CH2Br) and1,1,2-tetrafluoro-1,2-dichloroethane (CF2Cl-CF2Cl) molecule. An adequate treatment of the low frequency modes[4], which may not be described as true harmonic oscillators, is required. The inclusion of anharmonic corrections

and a treatment of low frequency modes as hindered-rotor (∆GHind-RotT ) proved to be sufficient to improve the

agreement with experiment regarding conformational population values. Therefore, the thermal correction to treatthe low frequency modes that are not true vibrations or free rotations, which can be adequate to describe theconformational population of substituted ethane and other alkane species must be taken into account.

The thermal correction to the calculation of energies and vibrational frequencies of harmonics were calculatedusing standard calculation of MP2, using a Pople’s split-valence [6-311G++(2d,2p)]. The Gibbs free energy of theconformers relative to the dialoethanes in study is given by the equation:

∆G = ∆EMP4//MP2ele-nuc

+ ∆GMP2T (2)

∆Eele-nuc in equation (2) represents the electronic plus nuclear repulsion energy contribution, originated from theresolution of the time independent Schrodinger equation for an isolated molecule in the perfect vacuum.

An adequate treatment of the low frequency modes, which may not be described as true harmonic oscillators,is required. The inclusion of anharmonic corrections and a treatment of low frequency modes as hindered-rotor

(∆GHind-RotT ) proved to be sufficient to improve the agreement with experiment regarding conformational popu-

lation values, in the case of the CH2Br- CH2Br and CF2Cl-CF2Cl molecule.CNPQ and FAPEMIG[1] K. S. Pitzer, J. Chem. Phys. 8, 711 (1940).[2] K. S. Pitzer and W.D. Gwinn, J. Chem. Phys. 10, 428 (1942).[3] W.J. Orville-Thomas, Ed., Internal Rotation in Molecules (John Wiley & Sons, London,1974).[4] Franco M. L.; Ferreira D. E. C.; Dos Santos, H. F.; De Almeida W. B, Int. J. Quant. Chem. 107, 545 (2008).

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QUA49

Dinamica Born-Oppenheimer de estados excitados dos aminoacidos lisina e histidina

Rafael Carvalho Couto, Freddy Fernandes Guimaraes

Instituto de Quımica, Universidade Federal de Goias

A aproximacao de Born-Oppenheimer e de grande valia para a quımica quantica, a possibilidade de tratar omovimento dos eletrons considerando as posicoes dos nucleos fixa no espaco facilita enormemente o tratamentoteorico no estudo de moleculas [1]. Na dinamica Born-Oppenheimer o movimento dos nucleos e tratado atraves dasequacoes classicas de Hamilton [2] e os eletrons por calculos de estrutura eletronica [3]. Devido a flexibilidade doscalculos de estrutura eletronica, nesta aproximacao, e possıvel obter sem muitas dificuldades, resultados relativosaos estados eletronicos excitados das moleculas. Do ponto de vista experimental estados eletronicos excitadosespecıficos podem ser obtidos atraves do uso de radiacao laser.

As moleculas de histidina e lisina sao muito importantes, por serem aminoacidos encontrados em nosso organ-ismo. Neste trabalho sao apresentados resultados de simulacoes computacionais da dinamica nuclear das excitacoese ionizacoes dos eletrons de camada interna 1s dos nitrogenios (NK). Foram considerados em nossos calculos tresdiferentes conformacoes para cada um dos dois isomeros da histidina, assim como, para um isomero da lisina. Aprimeira etapa do trabalho consiste na determinacao das geometrias moleculares otimizadas no estado eletronicofundamental neutro, o que e feito com o programa GAMESS [4] utilizando o metodo semi-empırico PM3. O calculodas dinamicas de excitacao e ionizacao sao feitas com o programa BODy [5], onde sao consideradas como condicaoinicial as geometrias moleculares otimizadas. O potencial de interacao entre os atomos e modelado por calculossemi-empıricos PM3 de modo a manter a consistencia dos resultados. Devido a base PM3 nao possuir explicitamente os eletrons da camada interna, foi utilizada a aproximacao Z+1 [6] para modelagem das excitacoes e ionizacoesde camada interna.

Nossos resultados mostram que a dinamica de foto-excitacao dos nitrogenios da lisina leva basicamente aclivagem do grupo NH2. Este tipo de comportamento ocorre independente da conformacao inicial da lisina edo nitrogenio que esta sendo excitado. Os produtos da clivagem sao estaveis. Para os processos de ionizacao, naosao observadas rupturas de ligacoes quımicas. Entretanto, observa-se um fortalecimento da ligacao de hidrogeniointramolecular (C=O· · ·H−N(1s−1)−H quando o nitrogenio ligado ao carbono α e ionizado. O fortalecimento daligacao de H leva a um decrescimo da energia potencial do sistema

A dinamica, tanto de foto-ionizacao quanto de foto-excitacao, da histidina mostra ser bastante rica. Observa-seque a excitacao do N leva a saıda do grupo NH2 independente da conformacao inicial considerada. Este resultadoe similar ao observado para o aminoacido lisina. Um resultado interessante ocorre quando o nitrogenio sp3 do cicloe ionizado. Neste caso ocorre o processo de abertura do anel. As simulacoes computacionais mostram que esteprocesso e independente da geometria molecular inicial e do isomero considerado. Em uma das dinamicas e visto ofenomeno de transferencia de hidrogenio do grupo NH2 para o nitrogenio sp2 do ciclo. Apos a transferencia ambosos nitrogenios do ciclo passam a ter hibridizacao sp3.

As simulacoes computacionais mostram que a excitacao ou ionizacao de camada interna pode levar a produtosdistintos, e demonstram indıcios de provaveis reacoes que podem ocorrer a organismos vivos expostos a radiacoesde alta energia.[1] A. Szabo, N. S. Ostlund, Modern quantum chemistry: introduction to advanced eletronic structure theory,Dover publications INC, 1a edicao, 1989.[2] L. Landau, E. Lifchitz, Mecanica, HEMUS, Sao Paulo.[3] F. Jensen, Introduction to computational chemistry, Wiley, 2a edicao, 2007.[4] M.W.Schmidt, K.K.Baldridge, J.A.Boatz, S.T.Elbert, M.S.Gordon, J.H.Jensen, S.Koseki, N.Matsunaga, K.A.Nguyen,S.Su, T.L.Windus, M.Dupuis, J.A.Montgomery, General Atomic and Molecular Electronic Structure System, J.Comput. Chem., 14, 1347-1363(1993).[5] F. F. Guimaraes, L. C. Martins, A. Cesar, Programa BODy (Born-Oppenheimer Dynamics), UniversidadeFederal de Goias - Brasil, 2009.[6] C. J. Cramer, Essentials of Computational Chemistry: Theories and Models, Wiley; 2a edicao, 2004.

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QUA50

Thermodynamic, diffusion anomalies and dynamic transitions in a simples waterlike modelCarlos E. Fiore(1), Marcia M. Szortyka(2), Vera B. Henriques(3), Marcia C. Barbosa(4)

(1)Departamento de Fısica, Universidade Federal do Parana, Caixa Postal 19044, 81531 Curitiba, PR, Brazil(2)Departamento de Fısica, Universidade Federal de Santa Catarina, Caixa Postal 476, 88010-970, Florianopolis,

SC, Brazil(3)Instituto de Fısica, Universidade de Sao Paulo, Caixa Postal 66318, 05315970, Sao Paulo, SP, Brazil

(4)Instituto de Fısica, Universidade Federal do Rio Grande do Sul, Caixa Postal 15051, 91501-970, Porto Alegre,RS, Brazil

We investigate dynamic properties in the minimal Bell-Lavis (BL) water model and their relation to the ther-modynamic anomalies [1]. The Bell-Lavis model is defined on a triangular lattice in which water molecules arerepresented by particles with three symmetric bonding arms interacting through van der Waals and hydrogenbonds. We have studied the model diffusivity in different regions of the phase diagram through Monte Carlosimulations. Our results show that the model displays a region of anomalous diffusion which lies inside the regionof anomalous density, englobed by the line of temperatures of maximum density (TMD). Further, we have foundthat the diffusivity undergoes a dynamic transition which may be classified as fragile-to-strong transition at thecritical line only at low pressures. At higher densities, no dynamic transition is seen on crossing the critical line.Thus evidence from this study is that relation of dynamic transitions to criticality may be discarded.[1] Carlos E. Fiore, Marcia M. Szortyka, Marcia C. Barbosa, e Vera B. Henriques, J. Chem. Phys. 131, 164506(2009); Marcia M. Szortyka, Carlos E. Fiore, Vera B. Henriques e Marcia C. Barbosa, J. Chem. Phys. (2010).

QUA51

Exciton dissociation at conjugated polymer/fullerene photovoltaic interfaces: A density functionaltheory molecular study

Cleber F. N. Marchiori e Marlus Koehler


We have studied, using density functional theory calculations, the electronic structure of the P3HT/fullerene supra-molecule. With this kind of simulations we tried to understand how the electronic structure at the interface assiststhe exciton dissociation. Our simulations indicates that the mix of the polymer and fullerene wave functions giverise to a set of intragap charge transfer (CT) states at the polymer/fullerene interface. This overlap of wavefuctionsproduces a charge transfer in the ground state. The interaction between this effect and the permanent dipole inthe polymer creates a dipole across the supramolecule pointing from the fullerene to the polymer. We find that anefficient exciton dissociation is possible because (i) the CT states are energetically favorable intermediary levels forthe electron transfer from the polymer to the fullerene, (ii) there is a potential energy barrier height that blocksthe hole transfer to the P3HT chain of the complex, keeping the charge carrier confined in the chain next to theP3HT/fullerene system. This barrier is created by the potential energy of the supramolecule’s dipole momentimmersed in the electric field of the electron-hole pair. Finally, using a simple analytical model we show that thedipole’s induced barrier height depends critically on the orientation of the dipole vector relative to the polymerbackbone. From this analysis we anticipate the main features of a conjugated polymer/fullerene complex with ahigh efficiency on exciton dissociation.

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QUA52

Thermoluminencence spectroscopy using glasses

Z. M. Da Costa(1,∗), L. C. Barbosa(2), M. I. Teixeira(3), L. V. Caldas(3), V. Ludwig(1), L. C. De Souza(1),P. E. R. Sangy(1), D. A. Leonıdio(1), T. A. Faraco(1), A. M. Aguiar(1), J. E. Souza Jr.(1)

(1)Departament of Physics, Universidade Federal de Juiz de Fora(2)Institute of Physics Gleb Wataghin, UNICAMP

(3)Institute of Physics-IFUSP and Instituto de Pesquisas Energeticas e Nucleares-IPEN

This paper discusses the application potential of the soda lime aluminosilicate (SLAS) glasses in the field of gammaradiation dosimetry using thermoluminescence technique (TL). The EPR and TL studies of gamma-irradiated sam-ples of the SLAS glass system are reported and the nature of the electron-hole radiative recombination mechanismsis analyzed. The shift of the TL peak with increasing aluminum content is explained in terms of the lower elec-tropositivity of Al ions as compared with the Si glass-former ions. The optimum SLAS glass composition, as well asthe gamma radiation dose response and the thermal stability the mater ials were determined in order to establishthe best conditions of the SLAS glasses for use as gamma radiation dosimeters. Thermoluminescence is charac-terized by the emission of light by heating a semiconductor material or insulator, where it has been submittedpreviously to ionizing radiation storing energy. We can exp lain the phenomenon using the theory of energy bandsof a solid, relying on the electronic transitions.Glasse s were prepared in two different compositions by taking thestarting materials a s reagent grade calcium carbonate (CaCO3), sodium carbonate (NaCO3), aluminum oxide(AlO3) and silicon dioxide (SiO 2). The mould was then placed back into the annealing furnace for 1h and left tocool slowly to room temperature in order to remove residual stress. The grains within the selected range of sizeswere mixed with powdered Teflon TM (in open atmosphere of nitrogen. The mixture was pressed to 1.6 x 1011N/m2 and SLS glasses-Teflon pellets of 50mg with dimensions of 6.0 mm diameter and 2.0 mm thickness wereproduced. The pellets were sintered at 300oC/30min + 400 oC/1h, followed by a 300 oC/1h thermal treatmentand slowly cooled. The TL curve is characterized by peaks, each being associated with a trap (any energy level inforbidden band -GAP - can capture a positive or negative charge), which may be either electrons or holes, eachthermoluminescence material presents an emission curve that is characteristic of it. Thus, the ratio of the peakheight is different between the two samples, so the sample A for the traps are relatively deeper. It is possible toconsider that are three different centers contributing to the peaks, that are related to the presence of metastableenergy levels in the glass that are occupied by the charge carriers releases during irradiation. The formation ofa TL emission peak is related to the probability of electron escape from the trap which in turn is dependent ontemperature. However, annealing experiments can lead to an overlapping of defects that contribute to the peaks.The presence of more peaks reveals the samples exhibits more than one type of traps, hence several activationenergies.The decrease in TL peak at 210 oC and 195 oC as a function of storage time after exposure to 5kGy ofrays was studied. Measurements were made at room temperature and at 30-50% relative humidity. The decreasewas 20% after irradiation (6 months). The fading effect can be attributed to the annihilation of induced defectcentre formed by irradiation due to the release of trapped electrons and their recombination with trapped holes.∗Corresponding author

QUA53

Estudo Teorico de Atomos Confinados por Diferentes Potenciais

Angelo M. Maniero(1), Frederico V. Prudente(1), L. S. F. Olavo(2)

(1)Universidade Federal da Bahia(2)Universidade de Brasılia

Sistemas quanticos confinados tem sido objeto de investigacao desde o inıcio da mecanica quantica. O interesse noestudo das propriedades fısicas desses sistemas tem aumentado com os recentes avancos nas tecnicas experimentaisusadas em estruturas semicondutoras em escala mesoscopica. Elas tem permitido construir novos sistemas quanticoscomo os atomos e moleculas artificiais ou os pontos quanticos, onde o numero de eletrons confinados pode sercontrolado. Em atomos e moleculas, a equacao de Schrodinger e resolvida com o auxılio de metodos da estruturaeletronica. Esses metodos podem ser aplicados aos pontos quanticos com a introducao do potencial de confinamentoe a supressao dos nucleos. Na solucao da equacao de Schrodinger para sistemas multi-eletronicos utiliza-se aaproximacao de Hartree-Fock como passo inicial em metodos ab initio, tais como a interacao de configuracoes e ateoria de perturbacao de muitos corpos. Tais metodos sao tambem conhecidos como metodos pos-Hartree-Fock nosquais pode-se determinar, em maior parte, a energia de correlacao eletronica. Neste trabalho, apresentamos umestudo da correlacao eletronica dos atomos confinados H− e Li+ e para pontos quanticos de um centro com doiseletrons. Implementamos o metodo de interacao de configuracoes em dois potenciais de confinamento, o potencial

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harmonico anisotropico tridimensional e o potencial gaussiano invertido juntamente com um procedimento deresolucao de integrais na base de gaussianas anisotropicas.

QUA54

O Ajuste Direto de Curvas de Energia Potencial para Moleculas Diatomicas Alcalinas viaAlgoritmo Genetico

Marcos Melo de Almeida(1,2), Frederico Vasconcellos Prudente(3), Carlos Eduardo Fellows(1),J. M. C. Marques(4) e F. B. Pereira(5)

(1)Instituto de Fısica, Universidade Federal Fluminense, Niteroi, RJ, Brasil(2)Centro Federal de Educacao Tecnologica Celso Suckow da Fonseca, Rio de Janeiro, RJ, Brasil

(3)Instituto de Fısica, Universidade Federal da Bahia, Salvador, BA, Brasil(4)Departamento de Quımica, Universidade de Coimbra, Coimbra, Portugal

(5)Centro de Informatica e Sistemas da Universidade de Coimbra, Coimbra, Portugal

Neste trabalho propomos a utilizacao do algoritmo genetico no processo do ajuste direto de curvas de energiapotencial (CEPs) de moleculas diatomicas alcalinas [1] a partir de resultados determinados experimentalmente,como termos de valor associados a um estado eletronico destas moleculas ou quanta de energia. Por um longoperıodo de tempo, a utilizacao de dados espectroscopicos para a determinacao das curvas de energia potencialde moleculas diatomicas tem sido realizada a partir de procedimentos baseados em abordagens semiclassicas queconsistiam em um processo de inversao desses dados; exemplos de tais metodologias sao a Rydberg-Klein-Rees(RKR) e Inverse Pertubations Approach (IPA). Estas abordagens admitiam a compactacao de um grande numerode dados espectroscopicos por formas polinomiais simples, como a expansao de Dunham, que sao baseadas navalidade da aproximacao de Bohr-Oppenheimer. A partir do inıcio da ultima decada um interesse grande temsurgido no ajuste direto das CEPs a partir dos dados espectroscopicos. Podemos citar os trabalhos pioneiros deCoxon e Hajigeorgiou [2-4] e Zimmermann e colaboradores [5] no desenvolvimento de tais metodologias. Elasbaseiam-se no ajuste de parametros de uma forma funcional para o potencial efetivo sobre os nucleos da equacaode Schrodinger, reproduzindo com precisao os dados espectroscopicos experimentais dos estados eletronicos deinteresse. Neste estudo admitimos algumas formas funcionais para as CEPs e utilizamos o Algoritmo Genetico(GA) como processo para a obtencao dos melhores parametros que ajustam a forma funcional aos resultadosespectroscopicos do estado fundamental X1Σ1 do RbCs e o primeiro estado excitado A1Σ1 do NaLi, utilizando odesvio medio quadratico como instrumento de medida para a determinacao do potencial otimizado.

[1] J. M. C. Marques, et. al., J. Phys. B: Atomic, Molecular and Optical Physics 41 (2008) 085103.[2] J. A. Coxon e P. G. Hajigeorgiou, J. Mol. Spectrosc. 150 (1991) 1.[3] J. A. Coxon e P. G. Hajigeorgiou, Chem. Phys. 167 (1992) 327.[4] J. A. Coxon e P. G. Hajigeorgiou, J. Mol. Spectrosc. 193 (1992) 306.[5] R. Bruhl, et. al., J. Chem. Phys. 94 (1991) 5865.

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Paineis – Quinta-Feira

QUI01

Estudo dos parametros envolvidos em uma armadilha magneto-optica para atomos alcalinos ealcalino-terrosos: Uma possıvel aplicacao ao caso unidimensional

Andre Luiz de Oliveira, Ricardo Antonio de Simone Zanon, Anne Luise Kruger

Universidade do Estado de Santa Catarina UDESC/CCT

As armadilhas magneto-opticas permitem o resfriamento e captura de atomos. Algumas das possıveis aplicacoespara os atomos frios sao: espectroscopia de ultra-alta resolucao, relogios atomicos, estudos de colisoes atomicas,fısicas de superfıcies e efeitos quanticos coletivos como a observacao do Condensado de Bose-Einstein. Tambem setem interesse nestas armadilhas o estudo do caso unidimensional, os sistemas sao baseados em uma geometria dotipo anel e os atomos circulam sob o efeito de uma forca de vortice. Os atomos sao desacelerados por uma forcaviscosa proveniente da pressao de radiacao e confinados em um poco de potencial produzido pela forca restauradora(devido ao gradiente de campo magnetico e polarizacao adequada dos feixes laser), produzindo amostras densasde atomos frios. As constantes da mola e de amortecimento descrevem o movimento oscilatorio superamortecidodos atomos na armadilha. Devido a reabsorcao de fotons, surge a forca de confinamento, que modifica a constantede mola e, ao introduzir um pequeno desalinhamento em dois pares de feixes laser, surge a forca de vortice [1-3].Foram realizadas simulacoes para os atomos de rubıdio que descrevem o comportamento da forca de vortice aovariar a intensidade, a dessintonia entre a frequencia de ressonancia e a frequencia do laser, a cintura do feixe, odesalinhamento e a posicao. Os resultados obtidos poderao ser utilizados para comparacao com futuros resultadosexperimentais.[1] Araujo, Maria Tereza. Medidas das constantes de Mola, de Amortecimento e da Temperatura para AtomosAprisionados e para uma de suas Variantes Espacias. Tese de doutoramento apresentada ao Instituto de Fısica deSao Carlos para obtencao do tıtulo de Doutor em Ciencias Fısica Basica. Sao Carlos-SP, 1995.[2] I. Guedes, M. T. de Araujo, D. M. B. P. Milori, G. I. Surdodovich, V. S. Bagnato, S. C. Zilio “Forces acting onmagneto-optically trapped atoms”J.Opt. Soc. Am. B, 11, 1995 (1994).[3] Paiva, R.R. ; Muhammad, R. ; Shiozaki, R.F. ; Oliveira, A.L. de ; Magalhaes, D.V. ; Ramirez-Serrano, J. ;Bagnato, V.S. ; Magalhaes, K.M.F. . Photoassociative ionization of cold Na atoms: repulsive levels effects on theion production rate. Laser Physics Letters, v. 6, p. 163-167, 2009.

QUI02

Fonte criogenica de atomos e moleculas a partir de uma matriz solida de Neonio

L. Scudeller, R. Lambo, R. Sacramento, P. Crivelli, C. Cesar

Instituto de Fısica, Universidade Federal do Rio de Janeiro - UFRJ

Na busca do desenvolvimento de uma nova armadilha de hidrogenio (H) atomico - para testes fundamentais de Fısicana comparacao com antihidrogenio (anti-H) - e de moleculas com dipolos eletricos e magneticos - para aplicacaoem Computacao Quantica - desenvolvemos uma fonte criogenica de atomos e moleculas baseada na sublimacaode uma matriz de isolamento de neonio com as impurezas de interesse, por exemplo, cromo[1,2] e lıtio[3]. Parao aprisionamento de 7Li partimos de um precursor solido de LiH que e “ablacionado”por laser (Nd:YAG pulsadodobrado) e assim implantamos Li e H na matriz de Ne durante o crescimento desta, obtida por um pequeno fluxodo gas nobre sobre um substrato espelhado de safira a 4 K. A grande vantagem do aprisionamento simultaneo deH e Li e a grande secao de choque elastico entre as especies o que ira favorecer o uso da tecnica de resfriamentopor evaporacao forcada. Neste trabalho, enquanto completamos o laser para H e anti-H, mostraremos os primeirosresultados da espectroscopia de atomos de Li liberados de uma matriz de isolamento de Ne em um criostatode ciclo fechado, livre de helio liquido. Em primeiro momento percebemos que o Li e implantado apenas nasprimeiras camadas da matriz de Neonio, o que possibilita a formacao de moleculas de lıtio. Como existe linhado dımero Li2 proxima a transicao atomica D2 (2S1/2 − 2P3/2) do Li, acreditamos conseguir ver Li2 na transicaoA1Σ+

u (v′ = 5, J ′ = 6)← X1Σ+g (v′ ′ = 1, J ′ ′ = 5). Mostramos assim um sistema simples e poderoso para formacao

de amostras de moleculas, dımeros e polımeros a baixas temperaturas e baixos estados quanticos rovibracionaisapropriadas para espectroscopia de alta resolucao e armadilhas de diversos tipos. A tecnica de liberacao rapida econtrolada de atomos e moleculas de uma matriz de isolamento, iniciada em nosso laboratorio, se constitui numapoderosa ferramenta de producao de atomos e moleculas frias, e possivelmente ıons, para usos diversos em FısicaAtomica, Molecular e Otica.[1] R. Lambo, C. C. Rodegheri,D. M. Silveira, and C. L. Cesar, “Spectroscopy of low-energy atoms released froma solid noble-gas matrix: Proposal for a trap-loading technique”, Phys. Rev. A 76, 061401R(2007)

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[2] P. Crivelli, C. L. Cesar, R. Lambo, “A new trapping loading mechanism for hydrogen”, Can. J. Phys. 87, 799(2009)[3] R. Lambo, “Desenvolvimento de Armadilha Magnetica por Sublimacao de Lıtio e Hidrogenio Isolados em Matrizde Neonio”, Tese de Doutorado, UFRJ, nao publicada, (2010)

QUI03

Laser stabilization in an atomic transition using an optically-generated dispersive-lineshape signal

Fabiano Queiroga da Silva, Weliton Soares Martins, Itamar Vidal, Martine Chevrollier and Marcos Oria

Laboratorio de Fısica Atomica e Lasers, Dpto. de Fısica, Universidade Federal da Paraıba, Cx. Postal 508658051-900 Joao Pessoa, PB Brazil

We report on an experimentally simple and robust technique to generate a dispersive-like curve which works asan error signal and allows the stabilization of a laser through an electronic feedback. The use of lasers in atomicphysics often demands long term stability of the central frequency of the light emission. For metrological purposesthe stabilization technique should be very carefully chosen and applied, avoiding introducing any artificial shift inthe laser emission [1]. Moreover, locking to the center of a natural-width lineshape usually demands modulationtechnique and lock-in detection. On the other hand, for many other scientific and technical applications, only thefrequency stability is essential, and sometimes the wanted laser frequency does not lay at the maximum of a naturalatomic lineshape, but rather at a frequency shifted from this maximum, as for instance, for an optical cooler or atrap for neutral atoms [2]. For such applications a few simple a nd reliable techniques were developed and allow oneto deal with lasers in different long-run experiments [3-9]. In particular, for techniques using dichroic atomic vaporlaser lock (DAVLL), the stabilization frequency may be tuned around the center of the Doppler-broadened line.In the DAVLL technique an electronically generate a dispersive-like lineshape by adding two lines of magnetically(positive and negatively) shifted transitions. The large ´capture´ range of the error signal makes this stabilizationmethod very robust and reliable. In the present work we report on a new method to generate a dispersive signalsin a very direct and simple way, therefore of easy implementation. We call this method, ANGELLS, acronym forAtomic Non-linear Generated Laser Locking Signal. The idea in our configuration is to send a slightly focalizedresonant laser beam through a vapor cell. The transmitted beam is spatially filtered by an aperture and detectedby a photodiode. Positioning the cell around the focusing point we are able to modify the spectral lineshape froman absorptive to a dispersive one. This technique allows one to keep the laser frequency within the peak of anatomic transition. We demonstrated the performance of this technique using a semiconductor laser locked to thecesium D2 optical transition, at 852.1 nm. We believe ANGELLS is a quick and reliable way to stabilize a laser ina suitable atomic transition and, due to the simplicity of the experimental configuration, we believe ANGELLS tobe nicer than DAVLL.[1] Ma Long-Sheng, J. Hall, IEEE J. of QE, 26, 2006 (1990)[2] The dispersive force in an optical molasses occurs to be red shifted by γ/2 from the cyclic cooling transitionfrequency. P. D. Lett, W. D. Phillips, S. L. Rolston, C. E. Tanner, R. N. Watts, and C. I. Westbrook. JOSA B, 6,2084 (1989).[3] G. D. Rovera, G. Santarelli, and A. Clairon, ”A laser diode system stabilized on the caesium D2 line,”Rev. Sci.Instrum. 65, 1502-1505 (1994).[4] B. Cheron, H. Gilles, J. Havel, O. Moreau, and H. Sorel, ”Laser frequency stabilization using Zeeman effect,”J.Phys. III 4, 401-406 (1994).[5] K. L. Corwin, Z.-T. Lu, C. F. Hand, R. J. Epstein, and C. E. Wieman, ”Frequency-stabilized diode laser withthe Zeeman shift in an atomic vapor,”Appl. Opt. 37, 3295-3298 (1998).[6] G.Wasik, W. Gawlik, J. Zachorowski, and W. Zawadski, ”Laser frequency stabilization by Doppler-free magneticdichroism,”Appl. Phys. B 75, 613-619 (2002).[7] T. Petelski, M. Fattori, G. Lamporesi, J. Stuhler, and G. M. Tino, ”Doppler-free spectroscopy using magneticallyinduced dichroism of atomic vapor: a new scheme for laser frequency locking,”Eur. Phys. J. D 22, 279-283 (2003).[8] N.Beverini, E.Maccioni, P.Marsili, A.Ruffini, and F.Sorrentino, ”Frequency stabilization of a diode laser on theCs D2 resonance line by the Zeeman effect in a vapor cell,”Appl. Phys. B 73, 133-138 (2001).[9] Weliton Soares Martins, Mayara Grilo, Manoel Brasileiro, Orlando di Lorenzo, Marcos Oria, and MartineChevrollier. ”Diode laser frequency locking using Zeeman effect and feedback in temperature”. Appl. Opt. 49,871 (2010).

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QUI04

Sputtering eletronico de agregados ionicos em gases condensados

L. S. Farenzena(1), A. Hasse(1), M. G. Schappo(1), M. G. P. Homem(1), K. Wien(2), E. F. da Silveira(1)(1)Departamento de Fısica - UFSC(2)Technical University - Darmstadt

(3)Departamento de Fısica - PUC-Rio

As propriedades de solidos, formados a partir de gases condensados a baixas temperaturas e pressoes, tem tido umrenovado interesse com as recentes missoes espaciais a diferentes corpos de nosso sistema solar (por ex. missao DeepImpact ao cometa Temple 1, missoes a Marte e as luas de Jupiter e Saturno). O estudo da composicao do materialdessorvido e importante para o entendimento do processo de formacao de atmosferas tenues em corpos do sistemasolar, devido ao constante bombardeio do vento solar ou de ıons mais pesados provenientes de magnetosferasplanetarias (especialmente importante no caso das luas de Jupiter e Saturno). Neste trabalho, apresentamosresultados obtidos em laboratorio para o sputtering eletronico de agregados ionicos, emitidos por gases condensadosa baixas temperaturas (T > 9K) bombardeados com fragmentos da fissao do 252Cf (E ≈ 70 MeV) ou com feixesde N (E ≈ 0,6 - 2 MeV) do acelerador Van de Graaff da PUC-Rio.

Diversos gases ja foram estudados em nosso grupo atraves da espectrometria de massa por tempo-de-voo: H2O,CO2, CO, NH3, O2, N2, Ar, Xe e Kr. Neste trabalho analisamos o comportamento do rendimento de dessorcaoionica dos agregados moleculares a medida que o numero de constituintes do agregado aumenta. Diversas funcoesde ajuste aos dados experimentais foram utilizadas e comparadas. A qualidade dos ajustes foi testada em funcaode diferentes parametros: diferentes caracterısticas do projetil (massa, energia e estado de carga) e diferentescaracterısticas dos alvos (composicao, temperatura e espessura da camada de gelo).Agradecimentos: Trabalho parcialmente financiado por LNLS, CNPq, FAPERJ e FAPESC.[1] L. S. Farenzena et al., Electronic sputtering analysis of astrophysical ices. Earth, Moon, and Planets. 11:1946-1951 (2006).[2] Martinez, R. ; Farenzena, L. S. ; Iza, P. ; Ponciano, C. R. ; Homem, M, G. P. ; Naves de Brito, A. ; Wien, K. ;Silveira, E. F. da . Secondary ion emission induced by fission fragment impact in CO-NH3 and CO-NH3-H2O ices:modification in the CO-NH3 ice structure. Journal of Mass Spectrometry, v. 42, p. 1333-1341 (2007).

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Adaptacao de Uma Fonte Termoionica de Ions a Um Acelerador Linear de Baixa Energia

R. O. Taligliatt, T. M. Rodrigues, G. G. Leonardo, F. Zappa, W. S. Melo

Universidade Federal de Juiz de Fora

Com o objetivo de implantar uma linha de pesquisa em analise de superfıcies atraves do impacto de ıons e em colisoesıon-atomo/molecula atraves da espectrometria de massa no Departamento de Fısica da Universidade Federal de Juizde Fora, esta sendo construıdo um acelerador linear de baixa energia (30 keV) que utiliza uma fonte termoionicade ıons de Lıtio. O princıpio de funcionamento da fonte e baseado na emissao de ıons de Lıtio a partir doaquecimento de um filamento de Tungstenio recoberto por uma substania emissiva o composto ternario β-eucryptitaLi2O;Al2O3;2SiO2 na forma vıtrea. No momento, nosso trabalho esta focado na preparacao do filamento emissivoe na adaptacao da fonte de ıons a linha de vacuo. Apresentaremos o projeto e a construcao de dois racks: um rackinterno destinado a comportar toda a aparelhagem necessaria para o controle do canhao de ıons este rack deveser adequadamente isolado eletricamente e esta em um potencial de 30 kV em relacao a Terra e um rack externoque funcionara como uma gaiola de Faraday e que tambem servira de apoio ao sistema de vacuo. Alem disso,apresentaremos tambem o circuito eletrico que possibilitara a extracao e a primeira fase de aceleracao dos feixesionicos. Este trabalho coincide com a construcao de um novo laboratorio do DF-UFJF, o Laboratorio de ColisoesAtomicas e Ciencias de Superfıcies (CACiS).

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Estudo da temperatura do gas em descargas eletricas geradas em velas automotivas a partir doespectro de emissao do segundo sistema positivo do nitrogenio

C. Oliveira(1), J. A. Souza-Correa(1), J. L. Reis(2), A. Dal Pino Jr.(2), J. Amorim(1)

(1)Laboratorio Nacional de Ciencia e Tecnologia do Bioetanol - CTBE, Caixa Postal 6170, 13083-970 Campinas,Sao Paulo, Brasil

(2)Departamento de Fısica, Instituto Tecnologico de Aeronautica, Comando-Geral de Tecnologia Aeroespacial,Praca Marechal Eduardo Gomes 50, 12228-900, Sao Jose dos Campos, SP, Brasil

Atualmente ha um grande interesse em aperfeicoar os motores automotivos movidos a etanol a fim de reduzir oconsumo deste tipo de combustıvel, ou seja, empregar misturas mais pobres e produzir a mesma energia mecanica,reduzindo assim a emissao de gases poluentes na atmosfera terrestre. Utilizando-se um microcontrolador saogerados pulsos controlados, os quais sao empregados para alimentar uma bobina automotiva, que gera as altastensoes produzindo descargas eletricas em uma vela comum. Atraves do programa desenvolvido e possıvel ajustaro tempo dos pulsos e a quantidade de pulsos para cada descarga. Com o intuito de caracterizar a temperatura do gasdas descargas eletricas em funcao dos pulsos de entrada, foram adquiridos espectros de emissao do segundo sistemapositivo da molecula de Nitrogenio. Os espectros adquiridos sao comparados com espectros sinteticos calculadosatraves de um programa desenvolvido no Departamento de Fısica do Instituto Tecnologico de Aeronautica. Destaforma sao determinadas as temperaturas rotacionais da molecula de nitrogenio, tal temperatura e representativada temperatura do gas, pois se tratando de pressao atmosferica as temperaturas rotacionais e translacionais saopraticamente iguais, devido ao alto numero de colisoes por unidade de volume. Os dados de temperatura dadescarga sao de extrema importancia para geracao de descargas eletricas mais eficientes, visto que as taxas dereacao sao muito dependentes deste parametro.

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Espectroscopia de emissao do plasma de molibdenio gerado por ablacao a laser

E. M. A. Sternberg(1), N. A. S. Rodrigues(2), J. Amorim Filho(3)

(1)Instituto Tecnologico de Aeronautica(2)Instituto de Estudos Avancados

(3)Laboratorio Nacional de Ciencia e Tecnologia do Bioetanol

O interesse das pesquisas com molibdenio se iniciou motivada pela crise mundial de fornecimento do isotopo 99do molibdenio para aplicacoes em diagnosticos medicos por imagens. Uma das propostas consiste em evaporaruma amostra metalica utilizando laser pulsado, gerando um vapor monoatomico neutro e separar o isotopo 99 porfotoionizacao seletiva. Este trabalho apresenta o primeiro estagio desta pesquisa que consiste na geracao do vaporde molibdenio atraves da ablacao de um alvo metalico utilizando um laser Nd:YAG e a consequente caracterizacaodo plasma por espectroscopia optica de emissao. Apos ter sido determinada a metodologia de geracao do plasma,foram adquiridos os espectros na regiao entre 400 e 450 nm em funcao da altura da pluma de plasma e passou-se a determinacao das medidas de temperatura de excitacao e distribuicao de populacao dos estados eletronicosexcitados. As temperaturas tıpicas calculadas variaram entre 12000 K e 18000 K sendo a temperatura maxima nomeio da pluma. O calculo das distribuicoes de populacao dos estados excitados revelou que o tempo medio pararetorno ao estado fundamental e de 100 ns apos o regime se tornar nao-colisional.

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Estudo Teorico e Experimental de Microplasmas Gerados em Microcatodo Oco Aberto (MCOA)

Gomes, M. P.(1), C. Oliveira(2), J. A. Souza Correa(2), J. Amorim(2)

(1)Instituto tecnologico de Aeronautica(2)Laboratorio Nacional de Ciencia e Tecnologia do Bioetanol

Os resultados apresentados neste trabalho foram obtidos atraves de medidas eletricas, espectroscopicas e modelagemcomputacional (CRModel) para microdescargas DC. Estas foram produzidas em MCOA, capacitor de placas plano-paralelas com dieletrico (mica) entre elas e um orifıcio (diametros escolhidos: 250µm, 500µm e 1000µm), vazandoas placas juntamente com o dieletrico. Esse capacitor foi alimentado por uma fonte de tensao DC. A misturade gas empregada para a producao do plasma foi de Ar/H2. Para os valores de pressao e corrente, trabalhamoscom, 100, 200, 400, 600 e 800 Torr e 5, 10, 15 e 20 mA, respectivamente. Com o auxılio de um espectrometrootico de alta resolucao com um metro distancia focal, foi realizado um estudo espectroscopico da radiacao emitidapelas microdescargas de Ar/H2 com a finalidade de estimar a Trot. (associada a temperatura do gas), ne, Texc. en(p) (densidade de estados atomico) do ArI. Por fim, atraves de um codigo colisional radiativo, foi realizada umamodelagem teorica dos processos de excitacao dos estados atomicos do argonio. Por meio deste codigo, obtivemosos valores teoricos para ne, Te e Texc., afim de comparar (quando possıvel) com os obtidos experimentalmente.Avaliamos tambem os mecanismos e os parametros que estao associados a perda do equilıbrio termodinamico (osequilıbrios de Maxwell, Boltzmann, Saha e Planck) dos microdescargas descritas acima. Essa perda de equilıbriofoi avaliada atraves dos desvios (fator b) apresentados pela funcao de distribuicao dos estados atomicos do argonio.

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Estudo de estrutura eletronica no desenho de novos farmacos relacionados a doenca de Alzheimer

Alessandra Sofia Kiametis, Ricardo Gargano, Joao Batista Lopes Martins

IFUNB, IQUNB

A doenca de Alzheimer, principal causa de demencia entre a populacao com idade superior a 60 anos, trata-se deuma patologia caracterizada pela diminuicao dos nıveis de acetilcolina (ACh) no processo sinaptico. Promovendo-sea inibicao reversıvel da enzima acetilcolinesterase (AChE) e possıvel repor a concentracao de ACh no cerebro doportador da doenca. O presente trabalho visa propor candidatos inibidores (AChEI) da AChE planejados a partirdos lipıdeos fenolicos nao isoprenoides do cajueiro. Propriedades destas estruturas moleculares como HOMO,LUMO e GAP sao obtidas por meio do nıvel de calculo DFT B3LYP e base 6-311+G (2d,p). Os calculos saorealizados utilizando-se o modelo de solvatacao PCM (modelo de polarizacao contınua). Outras propriedades comovolume, polarizabilidade, logP tambem sao calculadas. De posse de todas estas propriedades, e possıvel fazer umaanalise estatıstica multivariada por meio do metodo PCA (analise de componentes principais) com o intuito decorrelacionar alguma destas estruturas com farmacos ativos, como donepezil, tacrina, rivastigmina, fisostigmina.Agradecimentos: CAPES, CNPq

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Mudancas de angulo diedral de fenilalanina do sıtio catalıtico de Acetilcolinesterase de Torpedocalifornica ligada a inibidores

Jorge Alberto Manso Raimundo da Rocha

Universidade de Pernambuco - UPE

A degradacao do neurotransmissor acetilcolina nos espacos intersinapticos que conectam os neuronios entre si e efe-tuada pelas enzimas de membrana acetilcolinesterases (AchE), processo necessaria para permitir que os neuronioscolinergicos retornem a seu estado de repouso apos a ativacao, evitando assim uma sobre-estimulacao da muscu-latura esqueletica. Muitos inibidores desta enzima tem funcoes terapeuticas para varias enfermidades relacionadosaos sistemas nervosos periferico e central. Muitas estruturas cristalograficas de AchE em complexo com inibidorestem sido reportadas e disponibilizadas na literatura. Neste trabalho foram medidos os angulos diedrais forma-dos pelos carbonos alfa, carbono beta e os dois atomos de carbono proximais seguintes, do anel aromaticos dosresıduos de fenilalanina (Phe), tirosina (Tyr), triptofano (Trp) e histidina (His) do sıtio catalıtico das AchE deTorpedo californica. As estruturas cristalograficas das enzimas foram obtidas do Protein Bank Data (PDB) e as

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medidas dos angulos diedrais foram efetuadas usando o software Molegro Molecular Viewer. As estruturas de AchEcom diversos inibidores revelam que os inibidores interagem com as enzimas atraves de pontes de hidrogenio ouatraves de interacoes com resıduos hidrofobicos que pavimentam o sıtio ativo. As medidas dos angulos diedrais dosaminoacidos mostrou que os resıduos Phe-330 sofreram as maiores mudancas conformacionais com a ligacao dos in-ibidores. Tomando como referencia os angulos diedrais de Phe nao ligada a inibidores, os diferentes angulos diedraisformados pela Phe com a ligacao dos inibidores na AchE sugerem acomodacoes estericas e contatos hidrofobicosdesfavoraveis de Phe-330 com estes inibidores. As medidas de angulos diedrais mostram que os resıduos de Phe-330,situados no sıtio catalıtico de AchE de Torpedo californica, sofrem as mudancas conformacionais mais variadas coma ligacao dos diferentes inibidores.Agradecimentos: Departamento de Biologia - FACETEG-UPE

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Espectroscopia Vibracional da unha alterada mecanicamente

Marina Batistuti, Luciano Bachamann, Oswaldo Baffa, Angela Kinoshita

Faculdade de Filosofia, Ciencias e Letras de Ribeirao Preto, Depto. de Fısica e Matematica - USP

Sinais paramagneticos mecanicamente induzidos nas unhas quando elas sao cortadas ja foram avaliados. O presentetrabalho tem como objetivo identificar possıveis alteracoes bioquımicas atraves da Espectroscopia por Transformadade Fourier no Infravermelho, a fim de entender a origem dos sinais paramagneticos encontrados na Espectroscopiade Ressonancia Paramagnetica Eletronica (EPR). Foram coletadas amostras de unha de onze indivıduos saudaveisdepois de recorte de unha. As unhas foram lavadas, secadas antes do corte e mantidas em um local seco antes daanalise atraves do FTIR. Um espectrometro de FTIR (Nicolet, E.U.A.) equipado com acessorio de ATR (Durascope,Smiths detection, USA) para operacao entre 4000-400cm−1 com resolucao de 4cm−1, foi utilizado. Foram feitasmedidas na parte dorsal e ventral da unha, evitando analise da area da unha onde o corte foi executado. Estasmedidas corresponderam aos espectros de absorcao da unha que nao experimentou alteracao mecanica. As amostrasforam entao lixadas com lixa de aco, como fonte de alteracao mecanica e producao do po. Para identificar alteracoesna composicao bioquımica das amostras lixadas, foi calculada a area sob as bandas do espectro em relacao a area daamida I (1642cm−1). O grupo de amostras lixadas apresentou uma diminuicao na area de tres faixas de absorcao:1742, 1308, e 1078 cm−1; e a faixa 1742 cm−1 nao mudou estatisticamente (p<0.05). A associacao das composicoesbioquımicas com as faixas alteradas ainda n´ ao foi realizada. Porem, estas faixas podem ser associadas comalteracoes nas estruturas das proteınas que compoem a unha, principalmente queratina e colageno. Este trabalhoinicial permitiu identificacao de alteracoes na composicao de unhas mecanicamente alterada. Uma associacao diretadestas alteracoes com as possıveis alteracoes que aconteceriam durante o corte da unha, nao pode ser realizado,mas o trabalho presente indica que as alteracoes observaram no po e no corte deveria ser semelhante. E conhecidoque estas alteracoes sao limitadas a uma area muito pequena, por conseguinte havera sinal de baixa intensidadequando comparado com as alteracoes observadas nas amostras lixadas.

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Analise e Modelagem Espectroscopica do Decaimento de Elementos em Tratamento de AfluentesFarias, T. M. B.(1,2), Curvelo, J. C.(1), Passarini, K. C.(1), Vanalle, R. M.(1)

(1)Universidade Nove de Julho - UNINOVE(2)Instituto de Fısica - Universidade de Sao Paulo - IFUSP

Novas possibilidades e tecnologias de tratamentos de efluentes estao sendo pensados para a minimizacao da poluicaodas aguas causados tanto por esgotos domesticos quanto por efluentes industriais. A solucao para este problemaesta na combinacao de multiplos processos para a remocao total dos resıduos, levando em consideracao aspectoseconomicos, energeticos e custos ambientais. A analise dos tratamentos deve ser associada com uma analise quımicae fısica do material organico presente nas amostras. A espectroscopia de massas com plasma acoplado (ICP-MS)possui capacidade multielementar e alta sensibilidade para analises de materiais tanto na forma solida como liq-uida. A analise de materiais organicos com a tecnica de ICP-MS atraves de vaporizador eletrotermico (ETV) naintroducao de amostras no plasma viabiliza a determinacao de elementos tracos em concentracoes da ordem departes por milhao (ppm) e partes por bilhoes (PPB). O presente trabalho objetivou a modelagem m atematica docomportamento de reducao de elementos pesados presentes em sedimentos de efluente da ETE Anhuma/Campinas-SP que foram tratados por membrana de micro-filtracao. Foram tambem,determinadas metodologias para deter-minacao de elementos pesados e metalicos presentes no solo, onde os limites de deteccao foram da ordem de 1

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µg/L-1 para a maioria dos analitos. Os resultados inicialmente mostraram presenca de elementos majoritarioscomo Pb, Ca, K e Na em concentracoes que variam de 12% (sedimento sem tratamento) a 1% ( sedimentos deefluentes apos tratamento). Com a ajuda do software MatLab, curvas de decaimento foram simuladas para asrespectivas amostras, que sugerem um comportamento assintotico do tipo exponencial como sugere a literatura.

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Estudo da Impedancia Eletrica na Variedade de Quartzo Leitoso

Farias, T. M. B.(1,2), Gennari, R. F.(2), Watanabe, S.(2)

(1)Departamento de Engenharia - Universidade Nove de Julho - UNINOVE(2)Instituto de Fısica - Universidade de Sao Paulo - IFUSP

A impedancia eletrica e definida como a relacao entre o valor eficaz da diferenca de potencial entre dois pontos deum circuito e o valor eficaz da corrente eletrica resultante no circuito. A impedancia relaciona-se geralmente coma transferencia de energia, principalmente em materiais condutores. O quartzo, que possui muitas variedades, eum material utilizado principalmente em osciladores e transdutores, circuitos e valvulas termionicas, devido a suapiezoeletricidade., porem e um material ressonante. O presente trabalho tem como objetivo do comportamento daimpedancia eletrica, em graos de quartzo leitoso. Inicialmente realizou-se medidas de impedancia com o auxilio deum medidor de impedancia do tipo IM2700 e com auxilio de um software SignaCalc ACE, obteve-se curvas tıpicasda variacao da impedancia em funcao da frequencia. Resultados de impedancia correlacionados com espectrosde absorcao optica mostraram bandas de energia na faixa de 320nm, indicando que o meca nismo de conducaoeletrica nas amostras ocorre principalmente no contorno dos graos. Medidas em forma de lamina, nao apresentaramgrandes variacoes em relacao as amostras em forma de po. O quartzo apresentou menor tolerancia de frequencia,e menor variacao com a temperatura, sendo entao adequado para frequencias mais altas, de maneira que pode-sedeterminar o centro exato desses semi cırculos de corrente gerada, e obtencao de numeros de dipolos por volume eo tempo de relaxacao do material.

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Estudo do Fator de Protecao Solas (FPS) atraves da Tecnica de Espectrofotometria

Farias, T. M. B.(1,2), Gennari, R.F.(2)

(1)Departamento de Engenharia - Universidade Nove de Julho - UNINOVE(2)Instituto de Fısica - Universidade de Sao Paulo - IFUSP

A utilizacao de cremes com fatores de protecao solar (FPS) deve-se ao fato de a fotoprotecao prevenir a imunossu-pressao da resposta da hipersensibilidade tardia local. O fator de protecao solar (FPS) e definido atraves da DoseMınima Eritematosa (DME). A DME e a dose mınima de radiacao Ultravioleta requerida para produzir a primeirareacao perceptıvel na pele, geralmente observadas entre 16 e 24 horas apos a exposicao a radiacao ultravioleta. At-ualmente a Agencia de Vigilancia Sanitaria- ANVISA estabelece que a DME e a razao entre a mınima eritematosana pele protegida e dose mınima eritematosa na pele nao protegida, com aplicacao de 2mg/cm2 de um produtopara protecao solar que possua ingredientes ativos. Pode-se, tambem calcular o FPS atraves de espectrofotometria.Contudo, para avaliarmos um protetor solar pela espectrofotometria, nao basta vermos a curva de absorcao, enecessario calcular o fator de protecao solar. atraves da altura, largura e localizacao da curv a de absorcao dentrodo espectro do ultravioleta. O presente trabalho tem como objetivo o estudo do FPS atraves de espectrofotometria,de produtos comerciais, atraves de tecnicas espectroscopicas. Para tal utilizou-se oito cremes protetores solares dediferentes marcas comerciais, com fatores FPS entre 8 e 60. Inicialmente realizou-se medidas de absorcao optica,no Laboratorio de analises - UNINOVE, das diferentes marcas, onde pode-se observar que a protecao de algumasamostras de filtros solares sofre efeitos pronunciados apos a exposicao UV por cerca 30 minutos. Apos 120 minutosnao ha praticamente protecao na maioria das amostras. A utilizacao da espectrofotometria para o calculo do FPSapresentou discrepancias que variam de 3 a 12%, entre os valores obtidos e os valores apresentados comercialmente.

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Espectroscopia em nanopartıculas de Si em matriz de SiO2

Cesar Chiesorin Baganha(1), Evaldo Ribeiro(1), Edilson Silveira(1), Maria Jose Santos Pompeu Brasil(2),

Fernando Iikawa(2), Uilson Schwanz Sias(3), Eduardo Ceretta Moreira(4)

(1)Departamento de Fısica, Universidade Federal do Parana, Curitiba - PR, Brasil(2)Instituto de Fısica “Gleb Wataghin”, Universidade Estadual de Campinas, Campinas - SP, Brasil

(3)Centro Federal de Educacao Tecnologica de Pelotas, Pelotas - RS, Brasil(4)Universidade Federal do Pampa, Campus Bage, Bage - RS, Brasil

E amplamente conhecido que as nanopartıculas de Si apresentam emissao luminosa intensa nas regioes do visıvel einfra-vermelho, contrario do que se observa para o Si bulk. Por essa qualidade, as nanopartıculas de Si tornaram-seum topico de pesquisa muito explorado nos ultimos anos, seja do ponto de vista tecnologico (integracao op-toeletronica em dispositivos baseados em Si), seja do ponto de vista fundamental, visto que os mecanismos por trasda emissao luminosa dessas nanoestruturas ainda e causa de debate na literatura. O presente trabalho visa con-tribuir com o entendimento destes mecanismos atraves do uso de t?cnicas espectroscopicas como fotoluminescenciaem funcao da temperatura. Apresentamos um estudo do espectro completo de emissao das nanopartıculas, identifi-cando a contribuicao da camada de oxido, do substrato de Si e isolamos a regiao de interesse para as nanoestruturas.Centrando nesta ultima, quando comparamos a energia de emissao de mais alta energia com o resultado de ummodelo de confinamento com potencial esferico, e possıvel, com razoavel precisao, descrever a dependencia detemperatura da fotoluminescencia ate 300 K. O diametro da nanoesfera que melhor ajusta os dados experimen-tais e totalmente compatıvel com os valores medidos por microscopia eletronica. Ao mesmo tempo, um desviodo deslocamento de energia da fotoluminescencia para temperaturas acima de 310 K aponta para a possibilidadede recombinacao atraves de estados de interface/superfıcie, que passariam a dominar o espectro de emissao dasnanopartıculas de Si para altas temperaturas. Em resumo, apresentamos evidencias da coexist?ncia de dois mecan-ismos de emissao luminosa diferente para as nanopartıculas, dominando o espectro de fotoluminescencia em faixasdiferentes de temperatura.Agradecemos auxılio financeiro de CAPES, CNPq e Fundacao Araucaria.

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Propriedades opticas de nanoestruturas organizadas tridimensionalmente

Bruno Henrique Bononi Santos(1), Evaldo Ribeiro(1), Monica Alonso Cotta(2), Fernando Iikawa(2),

Maria Jose Santos Pompeu Brasil(2), Andres Cantarero(3)

(1)Departamento de Fısica, Universidade Federal do Parana, Curitiba - PR, Brasil(2)Instituto de Fısica “Gleb Wataghin”, Universidade Estadual de Campinas, Campinas - SP, Brasil

(3)Instituto de Ciencia de Materiais, Universidad de Valencia, Valencia, Espanha

Recentemente um novo metodo de fabricacao tridimensinal e periodica de uma rede de pontos quanticos (QDs)foi desenvolvida [1]. Tal metodo se baseia na modulacao espacial de composicao da camada de InGaP acima daqual e formado um plano de QDs com arranjo periodico, servindo como semente para a formacao de uma redeartificial tridimensional atraves do crescimento de qualquer plano de QDs desejado. Nenhuma etapa de litografiae requerida, apenas epitaxia por feixe quımico sobre um substrato de GaAs seguido por uma camada de InGaPcom temperatura de crescimento dentro da faixa de ordenamento da liga, ou seja, um metodo puramente auto-organizado que da origem a disposicao tridimensional dos QDs. O objetivo deste trabalho e estudar as propriedadesopticas dessas redes artificiais de nanoestruturas. Como primeiro passo, estamos interessados em entender como amodulacao de composicao da camada de InGaP esta relacionada a organizacao do plano espacial de QDs de InPatraves de medidas de fotoluminescencia em funcao da potencia de excitacao e da temperatura, uma vez que ofenomeno do ordenamento possui um comportamento bem definido como funcao desses parametros [2]. Medidasde espalhamento Raman em funcao do comprimento de onda de excitacao, que variam de 351 nm a 647 nm, foramrealizadas nas amostras a fim de obter mais evidencias sobre a relacao entre o ordenamento da camada de InGaPe o arranjo espacial periodico dos QDs.[1] J. R. R. Bortoleto et al., Nanotechnology 19, 015601 (2008).[2] E. Ribeiro et al., Phys. Rev. B 73, 075330 (2006).Agradecemos auxılio financeiro de CAPES, CNPq e Fundacao Araucaria.

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Estrutura eletronica de pontos quanticos auto-organizados de InAsP

Igor Konieczniak(1), Graciely Elias dos Santos(1), Evaldo Ribeiro(1), Gilberto Medeiros-Ribeiro(2)

(1)Departamento de Fısica, Universidade Federal do Parana, Curitiba - PR, Brasil(2)Laboratorio Nacional de Luz Sıncrotron, Campinas - PR, Brasil

Pontos quanticos auto-organizados (QDs) apresentam grande potencial para aplicacoes em dispositivos comerciais,assim como sao considerados uma das mais promissoras plataformas experimentais para viabilizacao de computacaoquantica em estado solido. Uma das caracterısticas desejaveis para aplicacoes em dispositivos e a possibilidadede se controlar propriedades como energia de emissao e grandezas relacionadas a spin (como o fator de Lande, deimportancia para a spintronica). Nesta linha, foi desenvolvido o crescimento controlado de QDs de InAsP sobreGaAs, o que permite variar diversos parametros do material tais como energia de emissao, forma dos QDs, fator gde Lande e alinhamento das bandas de conducao e valencia na interface entre os dois materiais [1,2]. Ao se variaro conteudo de As na liga ternaria, obtem-se a modificacao nos referidos parametros.

Neste trabalho apresentamos medidas de espectroscopia de modulacao e fotoluminescencia com a intencao deestudar os estados eletronicos (fundamental e excitados) dos QDs como funcao da composicao da liga ternaria. Me-didas em funcao da temperatura e da potencia, assim como um estudo da absorcao e emissao luminosa linearmentepolarizadas nos permitiram observar o surgimento de um estado excitado nos QDs a medida que a profundidadedo potencial de confinamento aumenta (aumento de As na liga InAsP) e tambem nos permitiu identificar a con-tribuicao da wetting layer, que ate entao nao havia sido observada experimentalmente nem para os QDs de InAsPe nem para os de InP de maneira clara na literatura.[1] E. Ribeiro et al., Appl. Phys. Lett. 81, 2953 (2002).[2]R. L. Maltez et al., J. Appl. Phys. 94, 3051 (2003).Agradecemos auxılio financeiro de CAPES, CNPq e Fundacao Araucaria.

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Estudo de processos dissipativos pelo metodo da Funcao de Onda de Monte Carlo

Diego Anderson Hoff(1), Robson da Silva(2), Luis Guilherme de Carvalho Rego(1)

(1)Departamento de Fısica, Universidade Federal de Santa Catarina, Brasil(2)Departamento de Quımica, Universidade Federal de Santa Catarina, Brasil

Complexos de rutenio(II) com polipiridinas tem despertado o interesse da comunidade cientıfica devido suas pro-priedades fotoquımicas e fotofısicas, alem de apresentar diversas vantagens para sua utilizacao como doadores deeletrons tais como estabilidade quımica e um favoravel potencial redox. Suas diversas vantagens tem estimulado ouso desta classe de complexos como fotossensibilizadores para celulas solares sensibilizadas por corantes, CSSCs,intercaladores luminescentes de DNA e base para sistemas mais complexos utilizados como modelo para fotossıntesesintetica[1].

Estados excitados de complexos de Ru(II)-polipiridinas envolvem uma transferencia de carga metal-ligante(MLCT) que pode prontamente sofrer uma transferencia eletronica para um doador adequado. Como a transferenciade carga MLCT induz uma redistribuicao de carga, as propriedades fotofısicas destes complexos sao fortementeinfluenciadas pelo solvente. Ja foi demonstrado[2] que a taxa de localizacao do eletron desemparelhado apos aexcitacao e dependente do tamanho da cadeia carbonica do solvente nitrila utilizado.

Neste trabalho investigamos o processo de excitacao molecular de um complexo prototipo de Ru(II), tris(2,2’-bipiridina)rutenio(II) - [Ru(bpy)3]2+, no vacuo e em solventes nitrila, por meio de simulacoes de dinamica moleculare calculos de propriedades eletronicas envolvendo metodos semi-empıricos. Estudamos a solvatacao de ACN sobreo complexo, o mecanismo de localizacao eletronica no complexo e seu efeito na presenca de solventes atraves dateoria de Huckel estendida (EHT) juntamente com o metodo da funcao de onda de Monte Carlo, MCWF.[1] Moret, M.; Tavernelli, I.; Rothlisberger, U. J. Phys. Chem. B 2009, 113, 7737-7744.[2] Yeh, A. T.; Shank, C. V.; McCusker, J. K. Science 2000, 289, 935-938.

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Semiempirical INDO/S Study of the Low Energy States of a Graphene Sheet Model

Joaquim Delphino Da Motta Neto(1), Renan Borsoi Campos(2)

(1)Department of Chemistry, P.O. Box 19081, University of Parana (UFPR)(2)Instituto Federal do Parana, Curitiba, PR 81520-260

Graphenes (structures typically consisting of two-dimensional arrays of sp2 bonded carbon atoms) have drawn alot of attention due to their wide range of applications and unusual properties, revealed after the development ofexperimental techniques. Many interesting studies involving both calculations and experiments have been recentlyreported about graphenes [1,2,3,4,5,6]. Thus, in view of this recent interest, the search for better understanding ofthe chemical and physical properties of grapheme is an enticing task.

In this work we have used the C66H20 fragment to model a single sheet of graphene. The AM1 semiempiricalmodel [8] was adopted to optimize this structure. At the AM1 optimized geometry, the electronic spectrum wassimulated with the INDO/S technique [9,10].

Our INDO/S calculation on this model structure gives three intense absorption transitions at 2.38 eV (86%HOMO-LUMO, 10% HOMO-1→LUMO+1), 3.20 eV (46% HOMO-1→LUMO, 45% HOMO→LUMO+1) and 3.37eV (69% HOMO-1→LUMO+1, 12% HOMO-2→LUMO+2).[1] T. Ohta, A. Bostwick, T. Seyller and E. Rotenberg, Science 313, 951 (2006).[2] F. Wang, Y. Zhang, C. Tian, C. Girit, A. Zettl, M. Crommie and Y. Ron Shen, Science 320, 206-208 (2008).[3] D.W. Boukhvalov and M.I. Katsnelson, Appl. Phys. Lett. 95, 023109 (2008).[4] B. Paulus and K. Rosciszewski, Int. J. Quantum Chem. 109(13), 3055-3062 (2009).[5] L. Zhechkov, T. Heine and G. Seifert, Int. J. Quantum Chem. 106(6), 1375-1382 (2006).[6] T. Jayasekera and J.W. Mintmire, Int. J. Quantum Chem. 107 (15), 3071-76 (2007).[7] B. Biel, F. Triozon, X. Blase and S. Roche, Nanolett. 9(7), 2725-729 (2009).[8] M.J.S. Dewar, E.G. Zoebisch, E.F. Healy and J.J.P. Stewart, J. Am. Chem. Soc. 107(13), 3902-3909 (1985).[9] J.E. Ridley and M.C. Zerner, Theoret. Chim. Acta (Berlin) 32, 111-134 (1973).[10] M.C. Zerner, G.H. Loew, R.F. Kirchner and U.T. Mueller-Westerhoff, J. Am. Chem. Soc. 102(2), 589-599(1980).

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On the ionization potential of iron mononitride

Joaquim Delphino Da Motta Neto(1), Marcos Herrerias de Oliveira(2), Harley Paiva Martins Filho(1)

(1)Department of Chemistry, P.O. Box 19081, University of Parana (UFPR)(2)Instituto Federal do Parana

Diatomic molecules containing transition metals are interesting systems that only recently turned out to be ac-cessible to experimental probing [1]. A common aspect of these systems is that in general the cation presents amuch simpler wavefunction than that of the neutral system. One such system is iron mononitride. Siegbahn andBlomberg [2] only examined the 1Σ state, since the (3π)4(1δ)4(9σ)0 configuration is expected to account for themain contribution. Later, Chertihin and Andrews [3] obtained spectra of laser ablated FeN and associated a tran-sition at 828 cm−1 with the FeN+ cation. They attempted to confirm this assignment by using DFT calculationswith the B3LYP functional [4]. No other theoretical results are currently available in the literature.

In this work we report the results of ab initio CASSCF and MR-SDCI calculations with extended basis sets toobtain estimates of the spectroscopic constants of the low lying states for this system. We have employed basicallythe same treatment previously used for FeN [5] and CoN [6]. For the iron atom, we have used the Gaussian basisset of Wachter augmented according to Bauschlicher [7,8]. For nitrogen, we used the cc-pVTZ basis of Dunningand Woon [9,10]. This basis set sums up to 95 orbitals, and restriction of the variational space to the sphericalharmonics drops this number to 83.

In the CASSCF step we have used 10 core orbitals (1s, 2s, 2p, 3s and 3p of Fe plus 1s of N). The 12 remainingelectrons were distributed in ten active orbitals. Therefore, this calculation can be dubbed CASSCF(12,10). Theseoptimized orbitals were used in a MR-CISD calculation in which the core included only six orbitals (1s, 2s and2p of Fe plus 1s of N) and the active space consisted of 14 orbitals plus two external. The GAMESS code [11]was used in all calculations. As expected, at CASSCF level, the ground state of FeN+ is the 1Σ with a markedmonoconfigurational character ( ≈ 0.88 | (3π)4(1δ)4(9σ)0 〉 ). Its spectroscopic constants are Re = 1.481 A, ωe

= 1070 cm−1 and D0 = 4.22 eV. At MR-SDCI level, the calculated values are Re = 1.477 A, ωe = 1091 cm−1

and D0 = 4.36 eV. In addition to the ground 1Σ, we have also examined the low lying 1 Pi state. Its calculatedspectroscopic constants are Re = 1.628 A, ωe = 647 cm−1 and D0 = 0.86 eV (at CASSCF level) and Re = 1.546

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A, ωe = 1008 cm−1 and D0 = 4.22 eV (at MR-SDCI level). The ionization potential of FeN is estimated at 7.09eV (CASSCF) and 7.18 eV (MR-SDCI).[1] James F. Harrison, Chemical Reviews 2000, 100(2), 679-716.[2] P.E.M. Siegbahn and M. Blomberg, Chem. Physics 1984, 87, 189.[3] K. Aiuchi and K. Shibuya, J. Mol. Spectrosc. 204, 235-261 (2000).[4] L. Andrews, G.V. Chertihin and A. Citra, J. Phys. Chem. 100, 11235 (1996).[5] M.H. Oliveira, H.P. Martins Filho and J.D. Da Motta Neto, Int. J. Quantum Chem. 2010. Published onlineJune 28th, 2010. DOI. 10.1002/qua.22685.[6] A. C. Borin, Chemical Physics 274, 99-108 (2001).[7] A.J.H. Wachters, J. Chem. Phys. 52(3), 1033-1036 (1970).[8] C. Bauschlicher, S. Langhoff and R. Barnes, J. Chem. Phys. 91, 2399 (1989).[9] A.K. Wilson, D.E. Woon, K.A. Peterson and T.H. Dunning, Jr., J. Chem. Phys. Volume 110 (16), 7667-7676(1999).[10] D.E. Woon e T.H. Dunning, Jr, J. Chem. Phys. 98, 1358 (1993).[11] M. Schmidt, K. Baldridge, J. Boatz, J. Jansen, M. Gordon, GAMESS code.

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Low lying states of nickel mononitride

Harley Paiva Martins Filho(1), Marcos Herrerias de Oliveira(2), Joaquim Delphino Da Motta Neto(1)

(1)Department of Chemistry, P.O. Box 19081, University of Parana (UFPR)(2)Instituto Federal do Parana

Diatomic molecules containing transition metals present exceedingly complex spectra, making necessary a theo-retical investigation to reach a correct assignment of the bands in the spectra [1,2]. One such molecule is nickelmononitride (NiN).

Andrews, Bare and Chertihin [3] have examined the results of laser ablated experiments and attributed a 838.8cm−1 band to NiN, quoting a earlier work by the same authors [4]. They have also characterized the species withDFT calculations, and attributed the 845 cm−1 and 841 cm−1 bands to the 2Π and 4Σ− states, respectively. Thatwork reports equilibrium distances of 1.617 A, not distinguishing the states. According to Harrison [2], the maincandidates to ground state are the 2Π with (9σ)2(3π)4(1δ)4(4π)1 configuration, in which the open shell must belocalized on nitrogen, and the 4Σ− with (9σ)1(3π)4(1δ)4(4π)2 configuration, in which the σ open shell should belocalized on the Ni sd hybrid.

The lack of published data on the spectroscopic constants and the uncertainty about the identity of the groundstate prompted us to investigate the electronic structure of this species. In this work we have followed the protocolused by us [5] for FeN and similar to the one used by Borin [6] for NiC. The nickel atom was described by aGaussian (14s,9p,5d) basis set of Wachter [7] augmented according to Bauschlicher [8]. For nitrogen we have useda correlation-consistent polarized valence triple-ζ (cc-pVTZ) basis of Dunning and Woon [9]. In order to considerthe correlation effects, we have employed complete active space self-consistent field (CASSCF) calculations with acore consisting of ten orbitais (1s, 2s, 2p, 3s and 3p of Ni plus 1s of N) and an active space of ten orbitals where wedistributed the 15 remaining electrons. Upon this CASSCF(15,10) reference we have applied multireference (MR-SDCI) calculations. All calculations used the GAMESS [10] code. The calculation of the spectroscopic constantswas carried out by a MathCad worksheet written by one of us (HPMF). At MR-SDCI level, the ground state ofNiN is 2Π with (9σ)2(3π)4(1δ)4(4π)1 configuration. Its calculated spectroscopic constants are Re = 1.624 A, ωe =786 cm−1 and D0 = 2.05 eV. We report corresponding results for other states.[1] A. J. Merer, Ann. Rev. Phys. Chem. 1998, 40, 407-438.[2] J. F. Harrison, Chem. Rev. 2000, 100(2), 679-716.[3] L. Andrews, W. D. Bare, and G. V. Chertihin, J. Phys. Chem. A 1997. 101, 8417-8427.[4] Andrews, L., A. Citra, G. V. Chertihin, W.D. Bare, and M. Neurock, J. Phys. Chem. A. 1998, 102(15),2561-2571.[5] M.H. Oliveira, H.P. Martins Filho and J.D. Da Motta Neto, Int. J. Quantum Chem. 2010, published onlineJune 28th, 2010. DOI. 10.1002/qua.22685.[6] A. C. Borin, Chemical Physics 2001, 274, 99-108.[7] A.J.H. Wachters, J. Chem. Phys. 1970, 52(3), 1033-1036.[8] C. Bauschlicher, S. Langhoff and R. Barnes, J. Chem. Phys. 1989 91, 2399.[9] A.K. Wilson, D.E. Woon, K.A. Peterson and T.H. Dunning, Jr., J. Chem. Phys. 1999, 110 (16), 7667-7676.[10] M.W. Schmidt, K. K. Baldridge, J. A. Boatz, J. Jansen, M. Gordon, GAMESS 2008.

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Spectroscopic constants of the low lying states of manganese mononitride

Marcos Herrerias de Oliveira(1), Harley Paiva Martins Filho(2), Joaquim Delphino Da Motta Neto(2)

(1)Instituto Federal do Parana, Curitiba, PR 81520-260(2)Department of Chemistry, P.O. Box 19081, University of Parana (UFPR)

Theoretical description of diatomic molecules containing transition metals is a hard task that involves not only thecorrect description of correlation effects but also the consideration of spin-orbit and often relativistic corrections.The situation gets more complicated in the middle region of the periodic table [1,2]. Given the above, manganesenitride (MnN) is a challenge. Most of the published work on this consists of examination of the properties of thesolid or small clusters. Miao and Lambrecht [3] used density functional theory (DFT) calculations, suggesting aequilibrium distance of 1.59 A for the ground state. Sahu and Kleinman [4] have investigated solid MnN, concludingits structure is tetragonally distorted. Experiments of Andrews, Bare and Chertihin [5] have attributed a band at916.1 cm−1 to MnN. The same authors, using DFT, have associated bands at 820 cm−1 and 706 cm−1 with theequilibrium distances of 1.522 and 1.636 A, respectively. The bands were assigned to a triplet and a quintet with nodiscrimination of its spatial symmetries. Harrison [2] listed in a extensive review a number of candidates to groundstate. Using DFT with the B3LYP, BLYP, BHLYP, BPW91 and B3PW91 functionals Wu [6] assumed the 5Π asthe ground state, in agreement with Andrews and coworkers [5]. We have examined a number of low lying statesof MnN, namely 1Σ−, 3Σ−, 5Σ−, 3∆ and 5Π. In this work we have followed the protocol used in a previous work[7], which is very similar to the one used by Borin [8] for NiC. For Mn we have used a (14s,9p,5d) Gaussian basisset of Wachter [9] augmented according to Bauschlicher [10], and for nitrogen the correlation-consistent polarizedvalence triple-ζ (cc-pVTZ) basis set of Dunning and Woon [11-12]. The reference wavefunctions were obtainedat the CASSCF [13] level, and dynamical correlation was estimated with multireference (MR-SDCI) calculations.This protocol generated a total of 7767949, 6050588, 2840301, 6051592 and 2839736 determinants for the 1Σ−,3Σ−, 5Σ−, 3∆ and 5Π states, respectively. The calculation of spectroscopic constants was carried out by fittingthe calculated potential energy curves to Morse curves, using a MathCad worksheet written by one of us (HPMF).As for the results, at CASSCF level the 5Π state presents the lowest energy, very close to the 3Σ− as suggested byWu [6]. Both wavefunctions present a marked monoconfigurational character, being loosely represented by

5Π ≈ 0,819 | (3π)4 (1δ)2 (9σ)1 (4π)1〉 and 3Σ− ≈ 0,783 | (3π)4 (1δ)2 (9σ)2 (4π)0〉.

This picture remains at MR-SDCI, but there is an inversion in the ordering, as 3Σ− becomes the lowest state.At MR-SDCI level the calculated spectroscopic constants are: for 3Σ−, Re = 1.582 A, ωe = 808 cm−1 and D0 =0.69 eV; for 5Π, Re = 1.721 A, ωe = 548 cm−1 and D0 = 2.15 eV; for 3Π, Re = 1.704 A, ωe = 578 cm−1 and D0

= 1.65 eV; and for 5∆, Re = 1.992 A, ωe = 467 cm−1 and D0 = 3.55 eV.[1] A. J. Merer, Ann. Rev. Phys. Chem. 1998, 40, 407-438.[2] J. F. Harrison, Chem. Rev. 2000, 100(2), 679-716.[3] M.S. Miao and W.R.L. Lambrecht, Phys. Rev. B. 2005, 71, 214405-1.[4] B.R. Sahu and L. Kleinman, Phys. Rev. B 2003, 68, 113101.[5] L. Andrews, W.D. Bare and G.V. Chertihin, J. Phys. Chem. A 1997, 101, 8417-8427.[6] Z. Wu, J. Comput. Chem. 2006, 27: 267-276.[7] M.H. Oliveira, H.P. Martins Filho and J.D. Da Motta Neto, Int. J. Quantum Chem. 2010. Published onlineJune 28th, 2010. DOI. 10.1002/qua.22685.[8] A. C. Borin, Chemical Physics 2001, 274, 99-108.[9] A.J.H. Wachters, J. Chem. Phys. 1970, 52(3), 1033-1036.[10] C.W. Bauschlicher, S.R. Langhoff and R. Barnes, J. Chem. Phys. 1989, 91, 2399.[11] A.K. Wilson, D.E. Woon, K.A. Peterson and T.H. Dunning, Jr., J. Chem. Phys. 1999 110 (16), 7667-7676.[12] D.E. Woon and T.H. Dunning, Jr, J. Chem. Phys. 1993, 98, 1358.[13] R.G.A.R. Madagan and G.E. Scuseria, J. Chem. Phys. 1997, 106, 1491.

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Dinamica de dissociacao do 2-Imidazolidinona estudada pelas tecnicas PEPICO e TOF-MS, naregiao do VUV Raios-X moles

Alexsandre F. Lago(1) , Leandro C. R. dos Santos(1), Juan Z. Davalos(2), Arminda Tirado(3)

(1)Universidade Federal do ABC, Centro de Ciencias Naturais e Humanas, Santo Andre -SP,09090-400, Brasil(2)Instituto de Quımica-Fısica Rocasolano, CSIC, Serrano 119, 28006, Madri, Espanha

(3)Universidad Nacional Federico Villarreal, Facultad de Ciencias Naturales y Matematica, Lima, Peru

Com o auxılio da tecnica experimental PEPICO (photon eletron photon ion coincidence) acoplado ao TOF-MS(time of flight mass spectrometer ), e possıvel investigar com precisao os mecanismos de dissociacao, assim como osfragmentos ionicos que sao formados e suas energias, quando a radiacao Sıncrotron interage com a amostra. Nestetrabalho em questao foi analisada a molecula de 2-Imidazolidinona (C3H6N2O), nas regioes do ultra violeta devacuo e raios-X moles, mais precisamente na faixa de energia de 11 eV ate 250 eV. Utilizou-se radiacao provenienteda linha TGM do Laboratorio Nacional de Luz Sıncrotron [1,2]. A analise dos dados leva em consideracao orendimento ionico de cada fragmento formado como funcao da energia dos fotons. Utilizando princıpios da teoriaquantica, da conservacao de massa, de energia e momento, e possıvel obter a dinamica do processo como um todo.Serao mostrados dados recentes e ineditos da molecula em questao.[1] Lago, A. F. ; Coutinho, L. H.; Marinho , R.R.T.; Naves de Brito, A.; de Souza G. G. B. , Chem. Phys., 2004,307, 9-14.[2] Lago, A. F.; Santos, A. C. F. ; de Souza, G. G. B. J. Chem Phys, 2004, 120, 9547-9555Agradecimentos:CNPq, FAPESP, UFABC, CSIC e LNLS

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Investigacao dos vidros aluminato de calcio dopados com Ti utilizando a espectroscopia de XANES

Milena Filadelpho Coutinho(1), Juraci Aparecido Sampaio(1), Acacio Aparecido Andrade(1)

(1)Universidade Estadual do Norte Fluminense Darcy Ribeiro (Brazil)(2)Universidade Federal de Uberlandia (Brazil)

Os vidros aluminato de calcio (AC) sao interessantes do ponto de vista estrutural, pois nao sao obtidos por oxidostradicionais formadores de vidros. Alem disso, esse sistema possui baixas perdas oticas e possuem excelentespropriedades mecanicas, tornando-os candidatos atrativos para serem utilizados como rede hospedeira de ıonscapazes de gerar luminescencia, tais como, os ıons de titanio (Ti). Os estados eletronicos do ıon Ti, responsaveispelas transicoes eletronicas luminescentes, sao criados a partir do desdobramento dos seus orbitais d quandomantidos num campo ligante. O Ti quando inserido no vidro AC e posteriormente submetido a um tratamentotermico de alta temperatura, muda seu estado de valencia, sendo encontrados nos estados +3 e +4. Nas matrizesvıtreas, o ıon Ti pode ser encontrado em diferentes sıtios de coordenacao, sendo essa mudanca do ambiente quımicorelacionada ao sistema no qual ele esta inserido bem como devido ao metodo de preparo. Neste trabalho, asamostras de vidro aluminato de calcio estudadas tiveram como composicao basica (em peso): 47,4% CaO, (41,5%-x), Al2O3 , 4,1% MgO, 7,0% SiO2 , onde x= 0,5; 1,5; 2,0; 2,5 ou 3,5Para obter informacoes sobre o estado devalencia e o ambiente de coordenacao do Ti no sistema vıtreo AC usamos como ferramenta de caracterizacao, aespectroscopia proxima a borda de absorcao de raios-x (XANES). Os espectros de absorcao obtidos na borda K doTi para as amostras de vidro AC dopadas com TiO2 foram coletados e comparados com os oxidos padroes TiO2 eTi2O3 a fim de correlacionar informacoes estruturais dos sıtios de Ti com as caracterısticas do espectro de absorcaomedido. Foram obtidos os estado de valencia e a coordenacao do ıon Ti pela observacao da posicao e altura dopico de absorcao de pre-borda, sugerindo que o pico de pre-borda ocorre devido a hibridizacao dos estados pd. Asanalises de XANES feitas indicam que as amostras de vidro AC possuem valencia Ti+4 e um espectro de absorcaosemelhante a fase rutilo do TiO2. Alem disso, foi notado que o sıtio de Ti muda da coordenacao octaedrica para atetraedrica quando o tratamento termico nao e realizado apos a fabricacao do vidro.

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Aplicacao de metodos estatısticos usando resposta experimental espectroscopica

Daniele Toniolo Dias

Coordenacao de Mecanica da Universidade Tecnologica Federal do Parana - Campus Ponta Grossa.Grupo de Estudos em Fısica Aplicada (GESFA)

O estado termico de uma amostra pode ser mudado atraves de luz incidente sobre a mesma. A mudanca detemperatura, resultante do efeito fototermico, pode ser detectada usando Espectroscopia Fotoacustica atraves deondas acusticas. Esta espectroscopia e usada com vantagem em estudos de polımeros e solucoes aquosas. Opolietileno reticulado e muito utilizado no revestimento de fios e cabos de baixa tensao. Neste estudo filmes depolietileno de baixa densidade e copolımero de polietileno foram reticulados atraves de um planejamento fatorial,32, resultando em um total de nove ensaios. Um dos problemas mais comuns, para quem faz experimentos, edeterminar a influencia de uma ou mais variaveis sobre outra variavel de interesse. O Planejamento Fatoriale o Metodo de Analise de Superfıcie de Resposta sao metodos de otimizacao classificados como simultaneo, ouseja, as variaveis de interesse que realmente apresentam influencias significativas na resposta sao avaliadas aomesmo tempo. No segundo metodo sao realizados planejamentos fatoriais, para cujos resultados sao ajustados osmodelos matematicos. Estas etapas, conhecidas como etapa de deslocamento e modelagem, respectivamente, saorepetidas varias vezes, mapeando a superfıcie de reposta obtida na direcao da regiao de ponto otimo desejado. AEspectroscopia Fotoacustica foi usada para melhor entender como as propriedades de absorcao optica podem serafetadas pelo processo de reticulacao. Em seguida, a Metodologia de Superfıcie de Resposta avaliou o ponto otimona preparacao das amostras para uma maior velocidade de reticulacao.

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Use of Induced Fluorescence in Environmental Monitoring of Plants

B. E. Ramos(1), A. L. de Oliveira(1), J. F. Fragalli(1), R. A. De S. Zanon(1) and A. Kunze(2)

(1)Physics Department, UDESC - Joinville - SC - Brasil(2)IFC - Campus Araquari - SC - Brasil

In this project we intend to apply the spectroscopic technique - the laser-induced fluorescence (LIF) - for the studyof fluorescence induced by ultraviolet radiation in terrestrial plant specific crops (belonging to the region northof Santa Catarina). This technique basically consists of a plant irradiation with ultraviolet light (from a pulsedlaser, or lamps with color temperature between 8000 and 10000 K) and detection by a spectrometer, followingthe Fluorescence emitted by the plant. This is a proposal involving multidisciplinary applied optics, which couldallow a remote sensing and early abnormalities in affected plantations, promoting their identification and possiblesolutions. The excitement of plants by ultraviolet radiation produces two types of fluorescence, a blue-green (400-630 nm) and another in the region from red to infrared (630-800nm) of the electromagnetic spectrum. Interestin the study of the fluorescence spectrum is the fact that we have access to the physiological status of the plant,providing information about the process of photosynthesis and primary photochemical reactions in chlorophyll,among others. This allows the development of noninvasive methods to study stress in plants that can take it todegeneration as well as a possible identification of pest infestation. Thus this study allows for the creation ofbases future for the development and application of remote sensing techniques of plant through the capture of thefluorescence spectrum induced by ultraviolet light.

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O Formalismo de Redfield Aplicado a Interface Corante/Semicondutor

Raphael Matozo Tromer, Jose Arruda de Oliveira Freire

Universidade Federal do Parana

Neste trabalho propomos um modelo simplificado de orbitais atomicos para representar a interface corante/TiO2

de uma celula de Gratzel, com o proposito de ilustrarmos o formalismo de Redfield que inclui um termo associadoa recombinacao eletronica na dinamica quantica. Mostramos que este termo e algumas ordens de grandeza menorque o termo associado a dinamica quantica. Para que os efeitos da recombinacao fossem visıveis, ajustamos (mesmoconsiderando valores nao-fısicos) o que chamamos de constante de Redfield para que as dinamicas quantica e darecombinacao pudessem ocorrer na mesma escala de tempo. Fizemos varias analises do processo de transferenciade carga na interface corante/TiO2, e desta forma conseguimos explicar, usando o formalismo de Redfield, algunsfenomenos associados a recombinacao.

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Producao de Filmes de Compostos Organicos Utilizando a Tecnica de wet Powder Spraying

Tiago Rodrigues Silveira, Ricardo Marinho, Frederico V. Prudente, Edmar M. Nascimento

Universidade Federal da Bahia

Existem alguns modelos que tentam explicar como biomoleculas mais simples (por exemplo, os aminoacidos quesao a base das proteınas dos seres vivos) teriam sido formadas. Um dos modelos que tentam explicar esta evolucaopropoe que a vida na Terra tenha sua origem no espaco, sendo que estas biomoleculas teriam sido formadas no espacoe trazidas para a Terra pelos impactos de cometas e meteoritos. Esse modelo tem sido reforcado pela astronomiaobservacional, que apresentou nos ultimos anos resultados em relacao a descoberta de moleculas complexas. Destaforma, a producao de filmes organicos e sua interacao com a radiacao VUV estao relacionadas com o estudo daorigem da vida na Terra, que corresponde a um tema de grande interesse na comunidade academica. Este trabalhotem como objetivo principal relatar a producao de filmes do composto organico L-alanina atraves do metodo wetpowder spraying (WPS), que corresponde a uma tecnica de deposicao em fase condensada simples e de baixocusto, utilizando para a sua caracterizacao a espectroscopia FTIR. Estes filmes correspondem a materiais quepossuem uma espessura quem podem variar na ordem de nanometros a varios micrometros, e podem ser usadoem diversas areas da ciencia. No presente estudo apresentamos o processo de producao filmes de L-alanina, ouacido 2-aminopropanoico, (C3H7NO2) com diferentes espessuras. Em particular apresentamos os espectros FTIRpara filmes com espessuras de 5µm, 10µm e 20µm. O controle da espessura dos filmes e fundamental para a etapaposterior deste trabalho, que e o estudo da degradacao desses filmes a partir da exposicao a radiacao VUV.(Apoio Financeiro: LNLS, CNPq, FAPESB, CAPES)

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Estudo do desempenho da funcao de base pStuttgart e os funcionais CAM-B3LYP e PBE0 nocalculo de energias de excitacao e polarizabilidades dinamicas

Andre H. A. Malavazi, Camile F. D. Kunz, Gabriel M. Silva, Pedro A. M. Vazquez

Instituto de Quımica - Caixa Postal n◦6154 Universidade Estadual de Campinas - UNICAMP 13083-970,Campinas, SP, Brasil

Alta concordancia entre os dados teoricos e experimentais de excitacoes eletronicas, polarizabilidades e intensidadesdinamicas Raman pode ser alcancada quando se utiliza um conjunto de funcoes de base de qualidade similar aaug-cc-pVTZ, ou superior, aliada a inclusao e o tratamento adequado da correlacao eletronica como o tratamentoefetuado pelo metodo CCSD. Esses requisitos, porem, limitam sua aplicacao, nao sendo possıveis para moleculasgrandes, ja que e exigido um alto custo computacional para os calculos destas propriedades. E necessario, por-tanto, reduzir esse custo buscando alternativas para o tratamento da correlacao eletronica e funcoes de base maiscompactas. Em um estudo de um conjunto de moleculas pequenas em fase gasosa, obtivemos resultados satis-fatorios na substituicao da base aug-cc-pVTZ pela base Sadlej-pVTZ para os calculos de energia de excitacao epolarizabilidades em calculos correlacionados CCSD e CC3. Neste trabalho, buscamos investigar o uso da Teoriado Funcional da Densidade como alternativa para tratamento da correlacao eletronica e o uso de pseudo-potenciais

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polarizados como alternativa para a funcao de base Sadlej-pVTZ. A literatura relata que o funcional PBE0 temse mostrado apropriado para o calculo dessas propriedades, mais recentemente, o funcional assimptoticamente cor-rigido CAM-B3LYP tem sido proposto como outra alternativa a este tipo de estudo. Vidal[1] desenvolveu doisconjuntos de bases de valencia polarizadas para uso com os pseudo potenciais SBKJC e Stuttgart que mostraramdesempenho comparavel ao da Sadlej-pVTZ em calculos nao correlacionados. Assim, neste trabalho, analisamos odesempenho dos nıveis teoricos CAM-B3LYP/ecp-pStuttgart e PBE0/ecp-pStuttgart em relacao aos nıveis CAM-B3LYP/Sadlej-pVTZ e PBE0/Sadlej-pVTZ, respectivamente, nos calculos de energia de excitacao e polarizabilidadede cinco moleculas (CH4, NH3, H2O, C2H2 e H2CO). Pela analise dos dados obtidos para energia de excitacao,observou-se maior precisao do funcional PBE0, exceto para C2H2, que subestimou consideravelmente a maioriados valores preditos pela Sadlej-pVTZ. Comportamento semelhante observamos para o calculo da polarizabilidademedia, em que PBE0/ecp-pStuttgart obteve otimos resultados em relacao a PBE0/Sadlej-pVTZ, exceto, nova-mente, para C2H2, em que se encontrou uma grande superestimacao dos valores. O comportamento, em ambosos casos, do funcional CAM-B3LYP seguiu as mesmas linhas, mas com precisao inferior (o que significa maiorsubestimacao/superestimacao dos valores), mas C2H2 apresentou menor discrepancia em relacao ao restante dasmoleculas em comparacao ao funcional PBE0. A tabela abaixo apresenta os erros RMS das energias de excitacaoe polarizabilidades medias para as duas funcoes de onda estudadas.

Tabela de erros RMS entre PBE0/Sadlej-pVTZ x PBE0/ecp-pStuttgart e CAM-B3LYP/Sadlej-pVTZ xCAM-B3LYP/ecp-pStuttgart

CH4 NH3 H2O C2H2 H2COEnergia de excitacao (eV) PBE0 0.89 0,16 1,33 2,30 0,37

CAM-B3LYP 1,12 0,63 1,58 1,70 1,01Polarizabilidade media PBE0 0,15 0,00 0,06 14,74 0,00

CAM-B3LYP 5,40 2,12 2,69 7,38 2,66

Com isso, vemos que, na procura por diminuicao de calculo, o nıvel teorico PBE0/ecp-pStuttgart tem-se mostradomais fiel a representacao das propriedades apresentadas por seu corresponde usando a base Sadlej-pVTZ. E aindainteressante salientar que a variacao dos tempos destes calculos e pequena entre os nıveis CAM-B3LYP e PBE0.[1] Vidal, L. N.; Vazquez, P.A. M. ”A new ECP basis set for accurate calculations of dynamic Raman intensities(accepted).

(G.M.S agradece a SAE-UNICAMP, e A.H.A.M. e C.F.D.K. agradecem a CNPq.)

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Assesment of pSBKJC basis set performance for the computation of dynamic polarizabilitties andRaman activities of halogen diatomic molecules

Alamgir Khan, Guilherme Oliveira, Pedro A. M. Vazquez

Instituto de Quımica, caixa postal 6154, Universidade Estadual de Campinas-Unicamp, 13083-970, Campinas SPBrasil

The most recent advances on computation of Raman intensities are based on Linear Response Theory [1,2], whichallows evaluation of dynamic polarizabilities (ωi > 0) at various levels of theory obtaining Raman properties at thesame frequency of the incident light. Several studies have shown that a quantitative agreement of the theoreticalRaman spectrum within the experimental precision requires a large basis set (aug-cc-pVTZ or better) and theinclusion of electronic correlation at coupled cluster singles and doubles level. These results limit the calculationsto small and medium size molecules. Sadlej [3] developed a compact polarized basis set capable of calculatingmolecular polarizabilities that yields nuclear gradients of polarizabilities with the same quality as those producedby the aug-cc-pVTZ basis set, reducing the CPU time by 95% and disk requirement by 90%. Further gains can beachieved by additional reduction of the basis set size, so our group developed the polarized pSBKJC pseudopotentialfor the calculation of molecular electrical properties [4]. In this work, the performance of pSBKJC basis set forpredicting static and dynamic molecular polarizabilities as well as Raman activities at CCSD and DFT levels oftheory for a set of diatomic halogen and interhalogen molecules was investigated using the all-electron Sadlej basisset as reference. These properties were computed for F2, Cl2, Br2, I2, ClF , ClBr, ClI, IF and BrI molecules atstatic, 632, 514 and 488 nm exciting wavelengths by the Dalton-2.0 electronic structure program at CCSD and DFT(PBE0, LB94 and CAMB3LYP) levels. The numerical finite difference method using a Cartesian displacement of0.001a.u was used in all cases to evaluate the geometric gradients of the polarizabilities as well as the computationof the Raman intensities was carried out by the Placzek code developed by our research group. The gas phaseequilibrium geometry and vibrational frequency of the molecules were computed at the Sadlej-pVTZ/B3LYP level

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of theory using GAMESS program [5]. The molecular polarizabilities and static and dynamic Raman scatteringactivities produced with the pSBKJC basis set showed a very good agreement to those obtained with the Sadlej basisset. The results for I2 and their interhalogen diatomic molecules i.e IF , ClI, and BrI showed some divergences dueto the difficulty of defining appropriate frozen orbitals in CCSD calculations and to the presence of poles near someof the excitation lines. The percent saving CPU time for the calculation of molecular polarizability and Ramanintensities varies from 6 to 76% as compared to Sadlej basis set. From the results, we concluded that pSBKJCbasis set has shown to be reliable for calculating Ramanscattering activities and molecular polarizabilities and asuitable replacement of the Sadlej basis set, when the size of the molecule forbids its usage. (G.O. thanks CNPqfor an IC scholarship, A.K. thanks CNPq and TWAS for the Ph.D scholarship)[1] Olsen, J.: Jorgnsen, P. J.Chem. Phys. 1985, 82, 3235.[2] Jorgesen, P.; Jensen, H. J. A. J. Chem. Phys. 1988, 89, 3654.[3] Sadlej, A. J. Collect, Czech. Chem. Comum. 1988, 53, 3654.[4] Vidal, L. N.; Vazquez, P.A. M. ”A new ECP basis set for accurate calculations of dynamic Raman intensities(accepted)”[5] Schemidt,M. W.; Baldridge, K. K., Boatz, J. A.; Elbert, S. T.; Gordon, M. S.; Jensen, J. H.; Koseki, S.;Matusunga, N.; Nguyen, K. A.; Su, S. J.; Windus, T. L.; Dupuis, M.; Montogomery, J. A. J. comput. Chem. 1993,14, 1327-1373

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Estudo do desempenho do funcional PBE0 no calculo de energias de excitacao e polarizabilidadesdinamicas

Andre H. A. Malavazi, Camile F. D. Kunz, Gabriel M. Silva, Pedro A. M. Vazquez

Instituto de Quımica - Caixa Postal 6154 Universidade Estadual de Campinas - UNICAMP 13.083-970,Campinas, SP, Brasil

Para obter-se concordancia quantitativa entre os dados teoricos com os valores experimentais de energias de ex-citacao eletronica, polarizabilidade e intensidades dinamicas Raman e necessario utilizar um conjunto de basescom uma qualidade similar ao Sadlej-pVTZ, ou superior, e um tratamento da correlacao eletronica, no minimo donıvel CCSD. Isso, porem, nao e viavel ao trabalhar-se com moleculas grandes ou atomos pesados, pois devem-selevar em consideracao alguns fatores computacionais, como o tempo gasto e memoria necessaria. Com o intuitode reduzir o tempo despendido, estudamos como o funcional PBE0 compara-se ao CCSD junto ao ecp-pStuttgart,pois sabe-se que os resultados obtidos com essa base sao semelhantes aos encontrados pelo Sadlej-pVTZ e o tempogasto e menor. Neste trabalho foram calculadas as energias de excitacao e polarizabilidades das moleculas CH4,NH3, H2O, C2H2 e H2CO em estado gasoso.

Analisando os dados obtidos, observou-se que PBE0/ecp-pStuttgart apresentou valores proximos ao preditospor CCSD/ecp-pStuttgart tanto para a energia de excitacao quanto para a polarizabilidade media das moleculasestudadas, porem, para a molecula de NH3 a energia de excitacao apresentou diferenca relativamente maior e,quanto a polarizabilidade media, a molecula de C2H2 teve discrepancias maiores que para o restante das moleculas.Para ilustrar tais afirmacoes, a tabela abaixo apresenta os erros RMS entre os dois funcionais referentes as energiasde excitacao e polarizabilidades medias das moleculas estudadas.

CH4 NH3 H2O C2H2 H2COEnergia de excitacao (eV) 0.99 1.28 0.67 0.74 0.39Polarizabilidade media 0.24 0.10 0.13 0.92 0.10

Assim posto, concluımos que o nıvel teorico PBE0/ecp-pStuttgart aproximou-se bem de CCSD/ecp-pStuttgart,quanto as propriedades apresentadas. Tal fato permitira a diminuicao do tempo gasto para calculos e exigira menoraparato computacional visando tal reducao.(G.M.S. agradece a SAE-UNICAMP, e A.H.A.M. e C.F.D.K. agradecem a CNPq pelas bolsas de iniciacao cientıfica.)

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Electronic States in Essential Oils: First-Principle Calculations and Vibrational Spectroscopy

A. P. A. Moraes(1), L. E. da Silva(2), R. R. F. Bento(1), J. L. B. Faria(1)

(1)Instituto de Fısica, Universidade Federal de Mato Grosso, Cuiaba - MT(2)Departamento de Quımica, Universidade Federal do Parana, Matinhos, Parana

This work describes the study of essential oils obtained by hidrodistillation of fresh leaves of Siparune guianensisAublet. The essential oil of Siparune has potential application in the treatment of several diseases. In this paper FT-Raman spectra were investigated at room temperature. The frequencies of normal mode have been predicted usingdensity functional theory (B3LYP) calculations with the 6-31G (d,p) basis set. A comparison with experiment,allowed us to assign most of the normal modes of the crystals.

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Determinacao estrutural e analise espectroscopica vibracional do complexobis-dietilditiocarbamato de cobre (II) [Cu(ddcb)2]

Joanna M. Ramos(1), Otavio Versiane(2), Grisset F. Ondar(2), Claudio Tellez Soto(3)

(1)Universidade Federal do Rio de Janeiro - Insituto de Quımica, Departamento de Quımica Inorganica. Av.Athos da Silveira Ramos, 149 Bloco A, 6o andar, sala 630. Rio de Janeiro - 21941-909

(2)Instituto Federal do Rio de Janeiro, Rua Senador Furtado, 121 - Maracana - Rio de Janeiro, RJ, 20270-021(3)Universidade Federal Fluminense, Instituto de Quımica, Depto de Quımica Inorganica, Outeiro de Sao Joao

Batista s/n - Campus do Valonguinho - Centro - Niteroi - RJ, 24020-150

O presente trabalho teve o intuito de sintetizar o complexo bisdietilditiocarbamato de cobre (II) para efeitos deestudo estrutural e analise vibracional. O espectro FT-IR apresenta excelente concordancia com o espectro teorico.A otimizacao dos parametros geometricos foi feita pelo metodo do DFT com a base B3LYP/6-311G (d,p)sendoo espectro corrigido pelo fator 0,9613. O recurso utilizado para atribuicao vibracional foi a PDPG (Percentagemde Desvio de Parametros Geometricos). A utilizacao desse recurso consiste em uma atribuicao vibracional maisprecisa, mesmo na regiao de difıcil atribuicao (metal-ligante).O espectro FT-IR do complexo foi registrado emum espectrofotometro Varian 660 FT-IR, resolucao de 4cm−1 e 80 scans. Atraves de metodos semi empıricos eprogramas computacionais conseguimos propor a estrutura mais adequada e estavel, bem como uma atribuicaovibracional mais precisa.

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Efeitos da anarmonicidade sobre as intensidades do espectro infravermelho

Luciano Nassif Vidal e Roy Edward Bruns

Instituto de Quımica da Universidade Estadual de Campinas

Estao sendo investigados os efeitos da anarmonicidade eletrica e mecanica sobre as intensidades absolutas do es-pectro infravermelho. A metodologia utilizada para o tratamento da anarmonicidade utiliza uma transformacao decontato capaz de representar uma funcao de onda vibracional, correta ate segunda ordem na teoria de perturbacao,associada a um potencial mecanico expresso em termos de constantes de forca quadraticas, cubicas e quarticas.A anarmonicidade eletrica e descrita pelos termos de segunda e terceira ordem da expansao do momento dipolareletrico molecular. O sistema selecionado para este estudo e a molecula F2CO, pois existem grandes diferencasentre as intensidades obtidas atraves do modelo duplamente harmonico e os valores experimentais. Estas diferencasnao podem ser atribuıdas unicamente ao problema da correlacao eletronica. Por exemplo, a intensidade do modode estiramento da carbonila, obtida no nıvel CCSD(T)/aug-cc-pCVTZ, e igual a 441,3 km/mol enquanto o valormedido e de 381,7 km/mol (cerca de 16% de diferenca). Objetiva-se determinar quanto desta diferenca e devidaaos efeitos da anarmonicidade.

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Polar and Non-Polar Phonon Modes of ZnO Films and Self-Assembled CrystallineMicro/Nanostructures Investigated by Raman Spectroscopy

Thiago Gomes, Edilson Silveira

Universidade Federal do Parana

Raman spectroscopy is a powerful technique to investigate the structural composition of solids. It is a versatile andnondestructive technique which can be used to characterize materials via the inelastic scattering of electromagneticradiation by characteristic phonon modes belonging to material. However, due to some Raman selection rules,one or more Raman modes can become more intense on the vibrational spectra. This behavior depends on thecrystal symmetry and the optical components used to obtain the Raman spectra. In this work, we studied thebehavior of the Raman spectra from crystalline ZnO bulk films and random deposited self-assembled crystallinestructures grown on Si(100) substrates by spray pyrolysis modified technique. The films had average thickness of 5µm and we observe only the non-polar ZnO phonon modes. The structures had micrometric diameter whereas theirramifications are less than 1 µm. In this kind of structures we found, beyond the non -polar modes, two additionalpolar modes related to vibration on the preferential ZnO growing direction, c. Also, we have obtained the couplingof two polar modes (A1 +E1) which is related to the oxygen vacancy. After, we had improved Photoluminescencestudies of the films, using a HeCd UV laser (wavelength = 325 nm), obtained a 3,20 eV of energy band gap forthe ZnO, very closed with films grown by another deposition technique such as sol gel. For the structures weobtained a blueshift in the energy band gap to 3,40 eV and two well-defined luminescence peaks related to Zn andO vacancies. This disordered structures are a good way to understand the behavior of the defects in ZnO films.

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Experimental and Theoretical UV-Vis Spectrum of Emodin

Antonio R. da Cunha ([email protected]), Evandro L. Duarte ([email protected]), M. Teresa Lamy([email protected]) and Kaline Coutinho ([email protected])

Instituto de Fısica, Universidade de Sao Paulo, SP, Brasil

Emodin (1,3,8-trihydroxy-6-methyl-9,10-anthraquinone, EM), extracted from Aloe vera, is one of the most abun-dant anthraquinone derivatives found in nature. EM has several pharmacological activities, such as antibacterial,antifungal and antiviral activity in encapsulated virus [1]. Recent work analyzed the interaction of another an-thraquinone, Barbaloin, with membranes [2], opening many questions about the hydro/lipophilic character ofantraquinones. Here, we studied the electronic properties of EM in solvents, with experimental and theoreticaltechniques. Measurements of UV-Vis absorption spectra of EM in solution (water at different pH values andmethanol), at different concentrations, showed that the EM spectrum is very sensitive to the solvent, and to thewater pH value. The latter is due to a chemical deprotonation process [3], which leads to a balance between theneutral and deprotonated (EM-) forms of EM, depending on the water pH value. With the EM optical absorptionspectra, it was possible to find two pKa values for the molecule. As expected, we observed that the solubility ofEM is larger in alkaline (EM-) than in acid solutions (EM). At low pH values, monitoring the EM optical spec-trum, it was possible to detect light scattering, certainly due to EM aggregation. Therefore, experimentally, weidentified a hydrophobic character of neutral EM and a hydrophilic character of charged, deprotonated EM-. Wealso performed quantum mechanic (QM) calculations, using TD-B3LYP/6-31G*[4], in neutral, deprotonated anddimerized EM, isolated and in solution. The polarizable continuum model (PCM) was used for the same solvents,to investigate the electronic structure and absorption transitions. The theoretical results were found to be in goodagreement with the experimental ones. Particularly, the results for the EM dimmer in aqueous solution reproducedwell the experimental spectrum of EM in acid aqueous solution. Therefore, we concluded that using the molecularmodel of neutral, deprotonated (EM-) and dimerized EM, it is possible to well describe the behavior of EM insolution. Our challenge now is to describe the anthraquinone behavior in lipid bilayers.[1] D.O.Andersen, et al., Antivirial Res.16, 185(1991).[[2] E.L.Duarte, et al., Langmuir 24, 4041(2008)[3] S.C.Nguyen, et al., Chem.Phys. 352, 167 (2008); [4] D. Jacquemin, et al., Mol. Phys. 105, 325 (2007).Financial support: FAPESP, CNPq, CAPES, Rede Nanobiotec and INCT de Fluidos Complexos

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Efeitos de polarizacao e flexibilidade no espectro UV-Vis de merocianina hidratada

Thaciana Malaspina, Eudes Eterno Fileti, Erick Leite Bastos

Centro de Ciencias Naturais e Humanas - Universidade Federal do ABC

Merocianinas sao uma importante classe de sondas para a polaridade do solvente e por isso elas sao ferramentas uteisno estudo de interacoes entre soluto e solvente. Em particular a merocianina de Brooker e conhecida por mudar seusolvatocromismo de acordo com as mudancas na polaridade do solvente. Metodos computacionais tem permitidoo calculo de propriedades eletronicas destes sistemas com razoavel precisao. Em particular metodos hıbridos temsido utilizados no estudo do comportamento solvatocromico de uma variedade de sondas de polaridade, bem comona elucidacao de sua interacao com diferentes solventes. Contudo, a maioria dos estudos utilizando a abordagemhıbrida sequencial (s-QM/MM) considera o soluto como uma molecula rıgida. Esta suposicao pode comprometera confiabilidade do processo quando o soluto tem um grande numero de graus de liberdade conformacionais (porexemplo, polımeros e biomoleculas). Neste trabalho, estudamos o efeito da flexibilidade e da polarizacao dosoluto sobre deslocamento hidrocromico da bromo-merocianina (MeBM, Figura I). Um procedimento sequencialenvolvendo simulacoes de dinamica molecular sequencial e calculos de mecanica quantica (s-MD/QM) foi empregadopara tal fim. Estruturas relevantes para a solucao foram geradas atraves de simulacoes de dinamica molecular.A analise estrutural indica que a flexibilidade de MeBM e limitada, mostrando pequenas amplitudes, tanto paraisomerizacao diedral quanto para o angulo formado entre os vetores normais da piridina e aneis fenolato.

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Spectroscopic study using EPR and TL technique of natural andalusite crystal

Nilo F. Cano, Shigueo Watanabe

Institute of Physics, University of Sao Paulo, Rua do Matao, Travessa R, 187, 05508-090, Sao Paulo, Brazil

Andalusite of chemical formula, Al2SiO5, a natural silicate mineral has been investigated in terms of thermo-luminescence (TL) and electron paramagnetic resonance (EPR) measurements. The TL glow curves of samplespreviously annealed at 600 ◦C/30min and subsequently irradiated gave rise to four glow peaks at 160, 205, 280 and360 ◦C. The EPR spectra of natural samples heat-treated at 600 ◦C/30min, presented EPR signals at g=5.94 and2.014. The strong signal at g=5.94 dominate the EPR spectra. The EPR signal observed at 5.94 was attributedto Fe3+. Irradiation or thermal treatment does not change the shape of the EPR spectrum neither g=5.94 norg=2.014. The effect of γ irradiation in the 600 ◦C/30min thermal treated samples was the appearance of moreone paramagnetic center at g = 1.882. Data correlation analysis of EPR and TL results showed that the EPR lineat g=1.882 and the TL peak at 280 ◦C can be attributed to the same defect. The centers disappear at the sametemperature and the gamma irradiation restores both centers simultaneously in the same way.

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Painel

Theoretical investigation of electronic and optical properties of andalusite within densityfunctional theory

Nilo F. Cano, Shigueo Watanabe

Institute of Physics, University of Sao Paulo, Rua do Matao, Travessa R, 187, 05508-090, Sao Paulo, SP, Brazil

The electronic and optical properties of andalusite (Al2SiO5) were studied by using quantum-mechanical calcula-tions based on the density functional theory (DFT). The electronic structure shows that andalusite has a directband gap of 4.73 eV. The complex dielectric function and optical constants, such as extinction coefficient, refrac-tive index, reflectivity and energy-loss spectrum, are calculated. The optical properties of andalusite are discussedbased on the band structure calculations. It is shown that the O-2p states and Al-3s states play the major role inoptical transitions as initial and final states, respectively.

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Structured Nanotubes for the quantum computation. Recoupling of angular momentum inpresence of external field

Mirco Ragni(1), Frederico V. Prudente(1), Ana Carla Peixoto Bitencourt(2), Sergio Andra Fontes Azevedo(3)

(1)Instituto de Fisica, Universidade Federal da Bahia (UFBA), Brazil(2)Universidade Federal do Reconcavo da Bahia (UFRB), Brazil

(3)Universidade Federal da Paraiba (UFPB), Brazil

The angular momentum recoupling theory (AMRT) was explored to project specific quantum gates. The principalidea consists in using different schemes of recoupling of two or more angular momentums under the action of“tunable” external electric (and/or magnetic) field. In particular, high values of the external field induce thedecoupling of the angular momenta (rotational, orbital and of spin) of a quantum system. In fact, in this condition,each angular momentum is directly coupled with the external field and presents a particular spectroscopy. Thecomposition of the projections of the angular momenta on the quantization axis (given by the direction of theexternal field) is correlated with specific state in absence of external field. In opportune conditions, this conceptcan be interpreted as quantum gates (and, or and not). Theoretically, in the condition of high field, the state ofeach projection of the angular momenta can be selected. When the external field is removed, the quantum systemrearranges its angular momenta according with the AMRT. The relationship between the two limit configurationspermits to define “truth tables” that are analogues to those of the and, or and not gates.

The interest is in project two types of molecules. The fist type (the quantum gate) provides the angularmomenta to be recoupled and it is the kernel of the computation. The second type is responsible for the generationof the oscillating external field. The oscillation of this field gives the frequency of the computation and needs tobe stable. For this purpose, some nanotubes were opportunely functionalized and studied by molecular dynamicsand by “DFT” level of theory. In this preliminary work we presents the formalism and our first results on thesemolecules.

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Avaliacao das Emissoes de N2O e CO2, nos Solos Cultivados com Cana-de-Acucar da Regiao NorteFluminense, atraves de Tecnicas Fototermicas

F. M. Couto(1), M. P. P. Castro(1), M. S. Sthel(1), M. G. da Silva(1), M. V. Rocha(1), C. F. M. Veiga(2) e H.Vargas(1)

(1)Universidade Estadual do Norte Fluminense Darcy Ribeiro-UENF(2)Universidade Federal Rural do Rio de Janeiro–UFRRJ, Campus Leonel Miranda

Atualmente um dos maiores desafios da humanidade e solucionar os problemas ambientais referentes ao aqueci-mento global antropico, devido as mudancas climaticas, por consequencia das queimadas, desmatamentos, alem dacrescente producao de poluentes industriais a partir do final do seculo XIX. Esse quadro se agravou nos ultimos70 anos com o aumento da quantidade de gases estufas como dioxido de carbono (CO2), os oxidos de nitrogenio(NOx), oxido nitroso (N2O) e metano (CH4). Outra questao relevante do aquecimento global e o uso excessivo defertilizantes nitrogenados na agricultura, principalmente no cultivo da cana-de-acucar como materia prima paraproducao do etanol (bicombustıvel) e acucares. Esses fertilizantes, por meio de processos biologicos e fısicos -quımicos tem sido fontes antropicas importantes de emissoes do oxido nitroso (N2O) e gas carbonico (CO2). Sendoassim, atraves de Tecnicas Fototermicas, em especial a Espectroscopia Fotoacustica, foi utilizado o laser diodo decascata quantica (QCL-N2O) e o analisador no infravermelho - URAS para mensurar as concentracoes de N2O eCO2. O Efeito Fotoacustico consiste basicamente na absorcao da luz, pela amostra analisada, fornecida por umafonte (normalmente laser) modulada ou pulsada e consequente liberacao de energia sob a forma de calor gerandouma diferenca de pressao no interior da cavidade ressonante (celula fotoacustica) e a geracao resultante de ondasacusticas. Portanto, apos coletar os dados fornecidos pelo sistema fotoacustico, foi possıvel quantificar as concen-tracoes de N2O e CO2 no intervalo de 320 a 400 ppb e 600 a 1000 ppm, respectivamente. Esse projeto vigente euma parceria do Laboratorio de Ciencias Fısica (LCFIS) da Universidade Estadual do Norte Fluminense - UENFcom a Universidade Federal Rural do Rio de Janeiro (UFRRJ), a fim de avaliarem as emissoes dessas especiesquımicas presentes nos solos cultivados com cana-de-acucar (base da economia) na regiao Norte Fluminense.

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QUI42

Utilizacao da espectroscopia fotoacustica a laser de cascata quantica para deteccao de metanoemitido na exaustao de veıculos movidos a GNV

Flavia Pinheiro(1), Mila Rocha(1), Marcelo Sthel(1), Marcelo Gomes da Silva(1), Andras Miklos(2), HelionVargas(1)

(1)Universidade Estadual do Norte Fluminense Darcy Ribeiro - Campos dos Goytacazes -RJ - Brasil(2)Fraunhofer Institut fur Bauphysik - Stuttgart - Alemanha

O aumento na concentracao de gases estufa na atmosfera tende a acarretar diversas consequencias indesejaveis parao planeta. Dentre estes gases destaca-se o metano, pois, segundo o IPCC, este possui uma forcante radiativa de0,48 W/m2, o que o classifica como um importante gas estufa. O metano e produzido na decomposicao anaerobicade materia organica e as principais atividades que respondem pela emissao antropogenica deste gas sao a pecuaria,a agricultura de terras alagadas, a exploracao de combustıveis fosseis, aterros sanitarios e a queima de biomassa.Estudos recentes apontam ainda a emissao de metano por veıculos movidos a GNV, especialmente no Brasil, ondea utilizacao deste combustıvel vem se tornando cada vez mais intensa. A preocupacao com os efeitos do excessodeste gas na atmosfera vem estimulando o desenvolvimento de tecnicas sensıveis e seletivas de deteccao de gasespara monitoramento destas emissoes. Neste sentido, a espectroscopia fotoacustica se mostra bastante promissora,pois e extremamente sensıvel e seletiva, especialmente quando utilizado um Laser de Cascata Quantica (QCL)como fonte de excitacao, visto que este possui uma largura de linha de emissao extremamente estreita, alem de sercompacto e robusto. Neste trabalho, foi utilizada a espectroscopia fotoacustica a laser de cascata quantica paraanalisar a emissao de metano em carros movidos a gas natural veicular. As amostras foram coletadas em recipientespreviamente evacuados, “canisters”, diretamente da saıda de escapamento dos veıculos, em dois modos de operacaodos motores: Marcha Lenta (600 a 1200 rpm) e Acelerado (> 1200 rpm), e levadas ao laboratorio para analise.O espectrometro fotoacustico e composto por um laser de cascata quantica, emitindo na faixa de 7,71 - 7,88 m,como fonte de excitacao e uma Celula Fotoacustica Diferencial para deteccao do sinal fotoacustico. As amostrasforam analisadas tanto qualitativamente quanto quantitativamente com r elacao a presenca de metano. A analisequalitativa foi realizada obtendo-se o espectro fotoacustico de absorcao de cada amostra, variando os comprimentosde onda do laser. Para quantificacao, foi realizada uma calibracao do sistema com uma mistura padrao de metano.Os espectros fotoacusticos das amostras mostraram boa concordancia com os espectros teoricos, demonstrando agrande seletividade da tecnica, e as amostras apresentaram concentracoes de metano na faixa de ppmV.Agradecimentos: CAPES/FAPERJ/CNPq

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Deteccao de gases poluentes provenientes da exaustao de motores diesel em caminhoes usandoespectroscopia fotoacustica e analise eletroquımicos

G. A. Mothe, L. R. Brasil, M. S. Sthel, M. P. P de Castro, H. Vargas

Universidade Estadual do Norte Fluminiense

As mudancas climaticas globais ganharam forte destaque nas pesquisas cientıficas da atualidade, uma vez queo planeta Terra vem sofrendo com grandes catastrofes ambientais. A poluicao atmosferica e um dos principaisproblemas da sociedade, ja que os efeitos a longo prazo de concentracoes dos gases poluentes lancados na atmosferanao sao totalmente conhecidos. Portanto, faz-se necessario a deteccao e o monitoramento de um grande numero degases emitidos por fontes poluentes domesticas, industriais e automotivas, utilizando-se entao tecnicas de medidassensıveis e seletivas, tais como a tecnica fotoacustica e sensores eletroquımicos. O transporte de carga no Brasile prioritariamente feito por caminhoes movidos a diesel, que por sua vez produzem grandes quantidades de gasespoluentes. Existem mais de 1 milhao de caminhoes rodando nas estradas brasileiras, com media de uso de 19anos, o que agrava o problema de poluicao atmosferica. O objetivo desse estudo sera o de avaliar as emissoes deoxidos de nitrogenio (NOx) e investigar possıveis emissoes de etileno (C2H4) produzidos na exaustao de caminhoesem dois modos de operacao do motor: baixa e alta rotacao (1000 e 3000 rpm, respectivamente). Para essasanalises utilizamos a Espectroscopia Fotoacustica acoplada a laser de CO2 e como tecnica complementar os sensoreseletroquımicos. Os resultados preliminares mostram que as emissoes dos gases poluentes na faixa de ppmV variaramcom as condicoes do veıculo e a operacao dos motores, alem da procedencia do diesel. Os resultados indicam anecessidade de mais estudos de forma a se determinar os reais impactos ambientais desse combustıvel no Brasil.Agradecimentos pelo apoio: CNPq e CAPES

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Deteccao de Amonia (NH3) e Hexafluoreto de Enxofre (SF6) utilizando a EspectroscopiaFotoacustica a LASER de CO2

G. R. Lima, M. S. Sthel, M. V. Rocha, D. U. S. Schramm, M. G. da Silva, H. Vargas

Universidade Estadual do Norte Fluminense - UENF Laboratorio de Ciencias Fısicas - LCFIS

A poluicao atmosferica tem sido muito estudada nas ultimas decadas e atualmente se caracteriza como um fator degrande importancia na busca da preservacao da saude humana e do meio ambiente. O SF6 e um gas largamenteutilizado em equipamentos de alta voltagem como transformadores. Devido a sua elevada constante dieletrica,cerca de 2,5 vezes maior que a do nitrogenio, atua como um isolante eletrico. Atualmente existem milhares deequipamentos contendo hexafluoreto de enxofre em instalacoes de alta voltagem que contribuem para um consumoanual que excede 6.000 toneladas. Suas principais emissoes ocorrem na fuga durante operacao ou manutencao dosequipamentos. Dentre as caracterısticas indesejaveis do SF6 destacam-se o seu potencial de aquecimento globalde 24.000 vezes maior que o do CO2 e um tempo de vida na atmosfera de aproximadamente 3.200 anos. Devidoa essas caracterısticas o protocolo de Kioto o classifica como um gas estufa de alto risco global cujas emissoesdevem ser reduzidas. A amonia e um gas utilizado como fonte de nitrogenio para fertilizantes e gas de refrigeracaoem sistemas industriais ja que apresenta menor agressao ao ozonio estratosferico comparado ao CFC. O tempo deresidencia da amonia na atmosfera varia entre uma e duas semanas e atraves de reacoes quımicas geram compostoscomo NOx e partıculas como sal de amonio que se deposita nos ecossistemas. Na saude humana, a amonia eum gas extremamente irritante ao trato respiratorio. Exposicoes de 2 a 4 horas a concentracoes de 24 ppmVprovocam irritacoes na garganta e acima de 1.500 ppmV podem causar edemas pulmonares. A EspectroscopiaFotoacustica a Laser de CO2 e uma ferramenta importante na deteccao de gases por aliar alta sensibilidade,seletividade e facilidade de operacao. Esta tecnica e baseada no efeito fotoacustico, em que ondas sonoras saogeradas pela absorcao da radiacao modulada incidente no gas contido na celula fotoacustica. As mesmas saocaptadas por microfones e transformadas em sinal eletrico, que e proporcional a concentracao do gas. Utilizandocilindros certificados (White Martins) de NH3 e SF6 e diluindo em nitrogenio que e um gas inerte a radiacaoinfravermelha incidente, obtemos diversas concentracoes. Podendo assim, medir o limite inferior de deteccao dessesgases no espectrometro fotoacustico. Foram obtidas as concentracoes de 42 ppbV para a amonia e 20 ppbV parao hexafluoreto de enxofre.

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Estudo, desenvolvimento e aplicacao de um sistema nao linear para a deteccao de tracos de gases

Leonardo Mota(1), Guilherme Rodrigues Lima(1), Slatko Dubovski(2), Luisa Brito Paiva(1), Milton Baptista

Filho(1), Juliana Rocha Tavares(1), Judit Angster(2), Marcelo Silva Sthel(1), Helion Vargas(1), Andras Miklos(2),Marcelo Gomes da Silva(1)

(1)Laboratorio de Ciencias Fısicas, Centro de Ciencia e Tecnologia, Universidade Estadual do Norte FluminenseDarcy Ribeiro, Campos - RJ, Brasil

(2)Fraunhofer Institut fur Bauphysik, Universitat Stuttgart, Stuttgart - BW, Alemanha

O objetivo deste trabalho e apresentar uma categoria de luz laser que vem despertando interesse na atualidade,e diz respeito aquela radiacao produzida por processos nao lineares em um cristal periodicamente polarizado, porexemplo, niobato de lıtio (LiNbO3). Utilizando um laser Nd:YAG de alta potencia, termos de segunda ordem,ou seja, nao-lineares passam a contribuir significativamente na polarizacao do meio. Como consequencia, ocorre aemissao de duas novas bandas centradas em comprimentos de onda distintos, porem com soma igual ao comprimentode onda original do laser Nd:YAG. Essas bandas sao denominadas de “signal”e “idler”. Atraves de uma configuracaoapropriada, utilizando semi-espelhos e filtros em conjunto com o cristal nao linear, uma dessas bandas pode tersua intensidade amplificada de 100 mW no mınimo. A configuracao contendo dois espelhos e um cristal (cavidadeoptica oscilante) e denominada de oscilador parametrico optico (OPO - “Optical Parametric Oscillator”). Quandoum dos componentes da cavidade optica ressonante e uma rede de difracao, qualquer uma das duas bandas deemissao “idler”ou “signal”pode entao ser decomposta em suas componentes espectrais, cobrindo geralmente umafaixa de comprimento de onda entre 1,5 a 4,5 µm, que e de grande interesse para a espectroscopia de deteccao degases. A resolucao espectral da linha de emissao produzida pelo sistema OPO e de cerca de 0,02 cm−1. Contudo,uma vez que o alargamento natural provocado pela pressao atmosferica sobre as linhas de absorcao de uma moleculae da ordem de alguns numeros de onda, essa resolucao espectral e suficiente para excitar uma unica linha de umestado rotacional-vibracional de uma molecula.

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Espectroscopia fotoacustica aplicada a deteccao de amonia utilizada na reducao catalıtica de oxidonıtrico

Luisa Paiva(1), Milton Baptista-Filho(1), Israel Esquef(1), Andras Miklos(2), Marcelo Gomes da Silva(1)

(1)Universidade Estadual do Norte Fluminense Darcy Ribeiro - Campos dos Goytacazes -RJ - Brasil(2)Fraunhofer Institut fur Bauphysik - Stuttgart - Alemanha

Tecnologias de absorcao baseadas em fontes de radiacao lasers combinadas a uma celula fotoacustica, como porexemplo a espectroscopia fotoacustica, tem mostrado uma alta sensibilidade e seletividade para a deteccao dediferentes moleculas gasosas. Dentre essas moleculas, merecem atencao a amonia (NH3) e o oxido nıtrico (NO) porapresentarem alto potencial de contaminacao ambiental, uma vez que participam de diversos processos quımicos,fısicos e biologicos ambientalmente relevantes. Como medida para amenizar as emissoes de NO de veıculos au-tomotores e fontes estacionarias, um sistema baseado no processo de reducao catalıtica seletiva (RCS) tem sidoa alternativa mais conveniente usada pela industria internacional. A RCS emprega NH3, um catalisador e altastemperaturas (entre 300 e 400oC) para reduzir NO a agua e nitrogenio. Entretanto a propria NH3 se torna umproblema a partir do momento em que sua emissao e indiscriminada e seus efeitos ao ambiente sao tao nocivosquanto os do NO. Nesse sentido, o presente trabalho teve como proposta a utilizacao da espectroscopia fotoacusticapara deteccao de NH3 proveniente da simulacao do processo de RCS de um padrao comercial de NO (50ppmV).O trabalho foi dividido em duas etapas. Na primeira os espectros para a NH3 foram obtidos a partir da misturaNO/NH3 na ausencia de oxigenio e na segunda etapa para a mesma mistura, porem na presenca de oxigenio.Ambas as misturas foram colocadas em fluxo atraves do catalisador (oxido de vanadio) mantido a 340oC. Paradeteccao da NH3 foi utilizado um diodo laser (EM4) com emissao no infravermelho (1531.51 nm) e uma celulafotoacustica diferencial. A temperatura do diodo laser foi variada de -3 a 30oC para fazer com que o comprimentode onda emissao do laser variasse entre os comprimentos de onda de 1530 a 1532 nm. Os resultados mostraram quea concentracao da NH3 foi reduzida a aproximadamente metade da inicial (25ppmV) ja na presenca do catalisadore na ausencia do oxigenio.Agradecimentos: CAPES e FAPERJ

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Avaliacao das Emissoes Gasosas Provenientes da Exaustao de Motocicletas UtilizandoEspectroscopia Fotoacustica e Tecnicas Eletroquımicas na cidade de Campos dos Goytacazes - RJ

Luiz Fernando Milleri Sangiorgio, Mila Vieira Rocha, Guilherme Lima, Marcelo Sthel, Layse Campos, MariaPriscila Pecanha de Castro, Helion Vargas

Universidade Estadual do Norte Fluminense

O aumento da concentracao de gases poluentes na atmosfera terrestre provenientes de atividades antropogenicasvem causando grande preocupacao no cenario mundial devido problemas de saude publica e ambientais, tais como:doencas cardiovasculares, pulmonares, respiratorios, cancer, deplecao da camada de ozonio, fenomenos de chuvaacida, smog fotoquımico e alteracoes climaticas. Esses problemas estao diretamente ligados a emissao de gasespoluentes na atmosfera devido a atividades industriais, producao de energia, transporte e agricultura. Nessetrabalho, vamos nos ater ao setor do transporte com enfoque nas motocicletas. No Brasil, a partir de 1991 ecom grande intensidade depois de 1996, passou a ocorrer um grande aumento na producao e uso de motocicletas.Em 1991, o numero de motocicletas produzidas foi de 116.321 e em 1996, aumentou para 288.073. Este processofoi facilitado e incentivado por autoridades publicas responsaveis pelas leis relativas a producao de veıculos edeterminacao de nıveis de impostos da industria. As motocicletas com motores de dois tempos, que poluem ate8 vezes mais que um automovel, foram permitidas e a industria de motocicletas passou a desfrutar de benefıciosfiscais associados a necessidade de veıculos que oferecessem maior mobilidade no transito. Em 1998, o Brasil tinhauma frota de 2.542.732 motocicletas, e em 12 anos esse numero aumentou assustadoramente para 12.881.636 emabril de 2010, o que corresponde a um aumento de 506,6%. O nosso foco de estudo e a Cidade de Campos dosGoytacazes, no estado do Rio de Janeiro, onde em 2001 estavam em circulacao 9.523 motocicletas e, em julhode 2010, este numero havia aumentado para 25.386, o que corresponde a um crescimento de 266,6% em 9 anos.Entao devido ao grande aumento no numero de motocicletas e ao seu poder de poluicao faz-se necessario estudaras emissoes de gases poluentes provenientes da exaustao dessas motocicletas. Neste trabalho, vamos estudar asemissoes de CO, CO2, C2H4, NO e NO2. As amostras serao coletadas em dois modos de operacao: alta e baixarotacao (1000 e 3000 rpm). Para essas analises, utilizamos a Espectroscopia Fotoacustica com Laser de CO2, nadeteccao do gas etileno (C2H4) e sensores eletroquımicos para a deteccao de CO, CO2, NO, NO2. Experienciasanteriores indicam a presenca desses gases em concentracoes na faixa de ppmV.

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Deteccao de gases precursores do ozonio gerados na combustao do etanol usando espectroscopiafotoacustica e sensores eletroquımicos

L. R Brasil, J. R. Tavares, M. S. Sthel, M. G da Silva, G. Rodrigues Lima, L. S. Campos, H. Vargas

Univervidade Estadual Norte Fluminense-Lab. Fisica

A utilizacao do etanol combustıvel tem sido apontada no cenario mundial como uma possıvel alternativa a utilizacaodos combustıveis fosseis para geracao de energia automotiva. No caso brasileiro, a producao de etanol a partir dacana-de-acucar pode proporcionar um elevado desenvolvimento economico e social, com a vantagem do etanolser considerado um combustıvel renovavel e limpo, por mitigar a emissao do dioxido de carbono (gas estufa).A incorporacao de 20 a 25% de etanol na gasolina brasileira, aliada ao crescimento expressivo na utilizacao dosveıculos FLEX tem aumentado sobremaneira a producao e o consumo de etanol no Brasil. Em virtude disso, epreciso avaliar a emissao de poluentes provenientes de sua combustao. Neste trabalho foi feito a avaliacao daemissao de oxido nıtrico (NO) e etileno (C2H4) proveniente da exaustao de veıculos movidos a etanol. O NO e umgas altamente reativo, podendo dar origem ao dioxido de nitrogenio (NO2), que causa danos a saude humana, alemde ocasionar a chuva acida. Alem disso, o oxido nıtrico e o etileno sao poluentes primarios na geracao do ozoniotroposferico (O3) que possui elevado potencial estufa, sendo tambem um dos principais componentes do smogfotoquımico, acarretando graves danos a agricultura e a saude humana. Utilizamos a espectroscopia fotoacustica alaser CO2 para deteccao do gas etileno e sensores eletroquımicos na deteccao do gas NO. Os resultados indicaramconcentracoes do etileno e oxido nıtrico na faixa de ppmV.

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Introducao de um lock-in baseado no conceito de instrumento virtual para amplificacao seletiva desinal fotoacustico em sistema de deteccao de tracos de gases

Baptista-Filho, Milton(1), Esquef, Israel(1), Da Silva, Marcelo Gomes(1), Miklos, Andras(2), Vargas, Helion(1)

(1)Universidade Estadual do Norte Fluminense Darcy Ribeiro, Laboratorio de Ciencias Fısicas(2)Fraunhofer Institut fur Bauphysik, Musikalische Akustik und Photoakustisch Gruppe

O amplificador lock-in e parte fundamental numa montagem experimental em espectroscopia fotoacustica. O lock-in atua como um detector sıncrono, agindo como um filtro seletivo centrado na frequencia de modulacao da fontede radiacao ou excitacao. E capaz de extrair sinais eletricos AC de baixa intensidade, fornecendo a informacaoda fase, mesmo que o sinal esteja completamente imerso em ruıdo. Um amplificador lock-in convencional e umequipamento analıtico de bancada, de alto custo, que reune funcoes adicionais, tais como filtros de sinais e modulo deaquisicao de dados. Devido ao seu tamanho, frequentemente impossibilita a construcao de arranjos experimentaiscompactos, alem de nao apresentar muitas opcoes de pos-processamento do sinal fotoacustico. Nos ultimos dezanos, a utilizacao de placas de aquisicao de dados (DAQ) vem se popularizando em aplicacoes de automatizacaoe controle de sistemas de medida homemade, em laboratorio. Algumas destas placas combinam baixo custo comboa performance e ainda multiplas possibilidades de acesso (entradas e saıdas analogica s, portas de I/O digital econtadores). Algumas propostas de implementacao de lock-in virtual utilizando DAQ sao encontradas na literatura,sendo algumas inclusive comercializadas. Neste trabalho, propoe-se a utilizacao de uma placa de aquisicao de dados(National Instruments, MSeries, PCI 6281) para o desenvolvimento de um sistema de deteccao sıncrona sensıvel afase, implementado em linguagem Labview. Este lock-in virtual sera aplicado na deteccao de um sinal fotoacusticoimerso em ruido, obtido atraves de uma celula fotoacustica diferencial, com frequencia de ressonancia de 3822 Hz.Esta celula fotoacustica e utilizada como sensor para deteccao de tracos de amonia, tendo um diodo laser 14-pinDFB (λ = 1531.51 nm, Potencia = 80 mW) acoplado atraves de um colimador de feixe. Para a geracao do sinal demodulacao do laser, ou sinal de referencia, foi utilizada uma saıda analogica da DAQ, enquanto o sinal fotoacusticogerado na celula foi pre-amplificado e adquirido por uma unica entrada analogica. Simultaneamente, o sinalfotoacustico obtido atraves de um lock-in convencional (Stanford Research Systems, SR850) foi adquirido atravesde interface GPIB, para fins de comparacao de performance. Os resultados demonstram bastante coerencia entreo sinal fotoacustico obtido atraves da DAQ com operacao lock-in virtual e o sinal obtido utilizando o amplificadorlock-in convencional.Agradecimentos: CAPES e DAAD.

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Utilizacao da espectroscopia Fotoacustica a Laser de Cascata Quantica para Deteccao de OxidoNıtrico

Mila Rocha(1), Luisa Paiva(1), Leonardo Mota(1), Diogo dos Santos(1), Marcelo Sthel(1), Andras Miklos(2),Marcelo Gomes da Silva(1)

(1)Universidade Estadual do Norte Fluminense Darcy Ribeiro - Campos dos Goytacazes -RJ - Brazil(2)Fraunhofer Institut fur Bauphysik - Stuttgart - Alemanha

O desenvolvimento de tecnologias visando monitorar a emissao de gases em nıveis de traco e de grande destaqueno cenario cientıfico. A espectroscopia fotoacustica esta incluıda nesta gama de desenvolvimento e vem sendolargamente utilizada na deteccao de tracos de gases. Uma nova geracao de lasers semicondutores, denominada diodolaser de cascata quantica (LCQ), trouxe varias vantagens. Comparadas a outras fontes de laser, sua alta potenciae sua estreita largura de linha de emissao proporcionam grande sensibilidade (nıvel de partes por bilhao) e grandeseletividade. Os diodos LCQ juntamente com a celula fotoacustica, utilizada para deteccao do sinal fotoacustico,compoem uma montagem experimental compacta e robusta. E de interesse cientıfico e tecnologico expandir aaplicacao dessa tecnologia a deteccao da especie quımica gasosa oxido nıtrico (NO), uma vez que os detectores degases convencionais existentes sao limitados no que diz respeito a quantificacao dessa mole cula a nıvel de traco.A importancia de se detectar NO e justificada pelo papel dessa molecula em diversos processos fısicos, quımicos ebiologicos. Neste sentido, apresentamos medidas de calibracao de um espectrometro fotoacustico utilizando comofonte de excitacao um diodo LCQ contınuo emitindo na faixa de 1894 - 1904,2 cm−1. Para determinar as linhasde absorcao do NO nesta faixa, espectros fotoacusticos foram adquiridos em diferentes configuracoes de modulacaodo laser. Para tanto, uma mistura certificada de 5ppmV de NO foi investigada variando a temperatura do laserentre -30 e 0oC. Determinada a linha de maior absorcao, foi realizada uma medida de calibracao com o objetivo deaferir o limite inferior de deteccao deste sistema para o NO. Isso foi feito, diluindo a mistura padrao em nitrogeniosintetico puro em varias concentracoes. Os espectros de absorcao obtidos apresentaram tres picos de absorcao bemdefinidos para o NO, estando em boa concordancia com os espectros teoricos calculados a partir do banco de dadosHITRAN. O limite inferior de deteccao encontrado foi de 30 ppbV. Esses resultados demonstram alta seletividadee sensibilidade desta tecnica para a deteccao de oxido nıtrico.Agradecimentos: CAPES/FAPERJ/CNPq

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Desenvolvimento e Caracterizacao de Bico Injetor de Micro-Jato utilizado em Espectroscopia deAmostras Lıquidas

Silva, I. A., Miranda, A., Mundim, M. S. P., de Brito, A. N., Mocellin, A.

Instituto de Fısica, Universidade de Brasılia - UnB, Brasılia, DF

A investigacao da superfıcie de lıquidos com pressoes de vapor relativamente altas (maiores que 0,1 Torr) nao e facil-mente realizada utilizando-se metodos experimentais desenvolvidos para o estudo de moleculas livres e superfıciessolidas [1]. Com o intuito de viabilizar a analise espectroscopica de sistemas em fase lıquida o Laboratorio deEspectroscopia Eletronica da UnB projetou uma camara experimental que possibilita medidas de lıquidos volateis,em alto vacuo, a partir de um espectrometro TOF. Para isto, e necessario conectar a camara um bico de micro-jato(com diametro muito pequeno, da ordem de 10 mıcrons), que injetara a amostra a alta pressao. Tendo como baseuma bomba e acessorios utilizados na tecnica de HPLC (Cromatografia Lıquida de Alta Performance) foram desen-volvidos e testados os bicos de micro-jato, a temperatura e pressao ambientes. Ao deixar o bico-injetor, observou-seque o jato lıquido sofre uma contracao em seu diametro e, devido a acao de forcas capilares, a uniformidade do feixee perdida. Por esta razao, os bicos-injetores foram caracterizados quanto ao diametro e a uniformidade do feixeproduzido por eles em funcao da pressao de injecao. Para esta caracterizacao foi utilizado o metodo de difracao deluz [2].[1] M.Faubel, B. Steiner, J. P. Toennies, J. Chem. Phys. 106, 9013 (1997); J. Elec. Spec. Rel. Phen. 95, 159(1998).[2] E. G. P. Lopes, Espectroscopia de Multicoincidencia por Tempo de Voo Aplicada ao Estudo dos Orbitais deValencia de Moleculas Simples, Tese de Mestrado, Universidade de Brasılia (2008).

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Espectroscopia de Fotoeletron de Limiar do Radical Metila e de seus Isotopomeros, CH3, CH2D,CHD2 e CD3 com a Radiacao VUV Sıncrotron

Barbara K. Cunha de Miranda(1,2), Christian Alcaraz(2), Mohamed Elhanine(2), Bastian Noller(3), PatrickHemberger(3), Ingo Fischer(3), Gustavo A. Garcia(4), Heloise Soldi-Lose(4), Berenger Gans(5), Luiz A. Vieira

Mendes(1,5), Severine Boye-Peronne(5), Stephane Douin(5), Jan Zabka(6), Peter Botschwina(7)

(1)Laboratorio de Espectroscopia e Laser, Instituto de Fısica, Universidade Federal Fluminense,24210-340 Niteroi, RJ, Brazil

(2)Laboratoire de Chimie Physique, UMR 8000, CNRS et Universite Paris-Sud 11, Bat. 350,Centre Universitaire Paris-Sud, F-91405 Orsay, France

(3)Institute of Physical and Theoretical Chemistry, University of Wurzburg, Am Hubland,D-97074 Wurzburg, Germany

(4)Synchrotron SOLEIL, L’Orme des Merisiers, St. Aubin, B.P. 48, F−91192 Gif sur YVette Cedex, France(5)Institut des Sciences Moleculaires d’Orsay, CNRS FRE 3363, Universite Paris-Sud 11, Bat. 210,

F−91405 Orsay Cedex, France(6)J. HeyroVsky Institute of Physical Chemistry, DolejskoVa 3, CZ 18223 Praha 8 Kobylisy, Czech Republic

(7)Institute of Physical Chemistry, Georg−August−University, Tammannstrasse 6, D-37077 Gottingen, Germany

Este trabalho e um estudo de fotoionizacao VUV do radical metila por espectroscopia de fotoeletron de limiar(Threshold Photoelectron spectra-TPES) com a radiacao sıncrotron de SOLEIL. O objetivo final deste trabalho ea producao do cation CH+

3 selecionado em energia interna para estudos de suas reatividade. CH+3 e um dos ıons

mais importantes para a quımica da ionosfera planetaria, em particular para Titan, o maior satelite de Saturno[1], e plasmas frios que contenham metano. Nestes meios, ele pode ser criado tanto no seu estado fundamentalquanto nos seus estados excitados. A reatividade deste cation no seu estado fundamental ja foi muito estudadoe por isso temos interesse particular no estudo da reatividade deste cation nos seus estados excitados. Seraoapresentados espectros de fotoeletron de limiar do radical metila e de seus isotopomeros deuterados obtidos comuma resolucao de 7-11 meV utilizando o espectrometro DELICIOUS II de SAPHIRS [2] em modo de coincidenciaentre os fotoıons e fotoeletrons de limiar (Threshold Photoelectron Photoion Coincidence - TPEPICO) [3]. Osradicais foram produzidos pela pirolise do nitrometano (CHxDyNO2, x + y = 3). O intervalo de energia destesespectros correspondem a regiao dos primeiros estados vibracionalmente excitados do cation metila. Foi observadouma grande excitacao do modo de vibracao n2 (OPLA) e uma analise revelou que podemos observar os contornosrotacionais de certas bandas, o que nos permitiu uma determinacao mais precisa da frequencia destas vibracoespara os cations CH+

3 e CD+3 e tambem uma primeira determinacao de ν+

2 para CH2D+ e CHD+2 .

[1] Banasziewicz, M. et al. G. J. Icarus 2000, 147, 386.[2] Garcia G. A ; Soldi-Lose, H. ; Nahon, L. Rev. Sci. Instrum. 2009, 80, 023102.[3] de Miranda, B. K. C. et al. The Journal of Physical Chemistry. A, v. 114, p. 4818-4830, 2010.

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Indice Remissivo

Abagaro, B. T. O., 12Adjari, B., 25Aguiar, A. M., 42Ajari, B., 5Alcaraz, C., 70Alessio, R., 5Alijah, A., 36Almeida, D. P., 23Amorim, J., 4, 12, 47, 48Amorim, L. C. S., 30Andrade, A. A., 56Angster, J., 66Arapiraca, A. F. C., 10Arretche, F., 23, 30, 31, 33Arruda, M. S., 9, 17Assafrao, D., 14, 32Azeredo, A. D., 26Azevedo, S. A. F., 64

Bachamann, L., 49Baffa, O., 49Baganha, C. C., 51Ballester, M. Y., 14Baptista Filho, M., 66Baptista, L., 9Baptista-Filho, M., 67, 68Barbosa, A. de S., 23Barbosa, L. C., 42Barbosa, M. C., 41Barbosa, T. N., 33Barreto, P. R. P., 36Barros, C. L., 38Bartschat, K., 15Bastos, E. L., 63Batistuti, M., 49Beims, M. W., 37Bento, R. R. F., 61Bettega, M. H. F., 2, 24–30Bitencourt, A. C. P., 34, 35, 64Blumer, J., 2Botschwina, P., 70Boye-Peronne, S., 70Brasil, L. R., 65, 68Brasil, M. J. S. P., 51Bruns, R. E., 61

Caldas, L. V., 42Campbell, C., 2Campos, B. S., 34Campos, L. S., 67, 68Campos, M., 38Campos, R. B., 53Canal Neto, A., 38

Cano, N. F., 63Cano. N. F., 63Cantarero, A., 51Canuto, S., 11, 28Castro, M. P. P., 64, 65Cavasso Filho, R. L., 8, 13, 20Cesar, C., 44Chevrollier, M., 18, 45Chreim, J. R., 13Coelho, R. F., 5Cotta, M. A., 51Coutinho, K., 2, 28, 62Coutinho, M. F., 56Coutinho-Neto, M. D., 6Couto, F. M., 64Couto, R. C., 40Crivelli, P., 32, 44Curvelo, J. C., 49Custodio, R., 37

Davalos, J. Z., 56Da Costa, M. S., 18da Costa, R. F., 2, 24, 29Da Costa, Z. M., 42da Cunha, A. R., 62Da Motta Neto, J. D., 53–55da Rocha, A. B., 9da Rocha, J. A. M. R., 48da Silva, A. M., 11da Silva, A. J. R., 4, 33Da Silva, A. M., 16da Silva, D. G. M., 5da Silva, F. Q., 45da Silva, L. E., 61da Silva, L. S. S., 23da Silva, M. G., 64–69da Silva, R., 52da Silveira, A. F., 9da Silveira, E. F., 8, 46Dal Pino Jr., A., 47de Alcantara K. F., 32de Almeida, M. M., 43De Almeira, W. B., 39de Brito, A. N., 8, 11, 13, 69de Carvalho, C. R., 21de Castro, M. P. P., 67de Freitas, T. C., 27de Jesus, M. M., 38de Jesus, V. L. B., 3de Melo, N. R., 3de Miranda, B. K. C., 70de Oliveira, A. L., 1, 44, 57de Oliveira, E. M., 2, 25

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de Oliveira, H. C. B., 15de Oliveira, M. H., 53–55de Oliveira, P. J. P., 38de Souza, G. L. C., 21De Souza, L. A., 16De Souza, L. C., 42Dias, D. T., 57Diniz, L. G., 5, 36do Nascimento, E. M., 9, 17, 58dos Santos, A. C. F., 32dos Santos, D., 69dos Santos, G. E., 52Dos Santos, H. F., 16, 39dos Santos, J. S., 29dos Santos, L. C. R., 56dos Santos, R. F., 34dos Santos, R. R., 5Douin, S., 70Duarte, E. L., 62Dubovski, S., 66Dutra, A., 5, 14, 32

Elhanine, M., 70Esquef, I., 67Esteves, C. S., 15

Falck, A. S., 30, 31Fantuzzi, F., 9Faraco, T. A., 42Farenzena, L. S., 8, 20, 46Faria, J. L. B., 61Faria, N. V. de C., 21Farias, T. M. B., 49, 50Farrokpour, H., 11Fellows, C. E., 43Ferreira, L. G., 2, 11Ferreira, N., 3Fileti, E. E., 63Fiore, C. E., 41Fischer, I., 70Fragali, J. F., 57Franco, M. L., 39Freire, J. A., 58Freire, P. T. C, 12Freitas, T. C., 28, 29Fujimoto, M. M., 22, 23, 30, 31

Gans, B., 70Garcia, G. A., 70Gargano, R., 15, 48Garrido, J. D., 14Gennari, R. F., 50Gomes, M. P., 48Gomes, T., 62Gomez, E. O., 12Goulart, M. M., 5Guimaraes, F. F., 18, 19, 40Guimaraes, M. N., 13

Hasse, A., 8, 20, 46Hemberger, P., 70Henriques, V. B., 41

Hoff, D. A., 52Holanda, R. O., 12Homem, M. G. P., 8, 20, 21, 46Hong, L., 5

Iga, I., 20, 21Iikawa, F., 51Israel, E., 68Iza, P., 20

Jalbert, G., 21, 31Johnson, P. V., 25Jorge, F. E., 38Junqueira, G. M. A., 16

Kanik, I., 25Keane, K., 2Khakoo, M. A., 2, 5, 15, 24, 25Khan, A., 59Kiameis, A. S., 48Kinoshita, A., 49Koehler, M., 41Konieczniak, I., 52Kossosski, F., 27Kruger, A. L., 44Kunz, C. F. D., 58, 60Kunze, A., 57

Lago, A. F., 8, 56Lambo, R., 44Lamy, M. T., 62Lee, M.-T., 1, 20, 21, 23, 30, 31Leonıdio, D. A., 42Leonardo, G. G., 46Lima Jr., J. A., 12Lima, G. R., 66–68Lima, M. A. P., 2, 6, 24, 25, 28Lopes, A. do R., 26Lopes, M. C. A., 2, 5, 22Loureiro, J., 4Ludwig, V., 42Luz-Lima, C., 12

Machado, A. E. H., 10Machado, L. E., 23, 31Malaspina, T., 63Malavazi, A. H. A., 58, 60Malone, C. P., 25Maniero, A. M., 42Manthe, U., 6Marchiori, C. F. N., 41Marin, A., 30, 31Marinho, R. dos R. T., 9, 13, 17, 58Marques, J. M. C., 43Marques, M., 11Martins Filho, H. P., 53–55Martins, J. B. L., 48Martins, M. das G. R., 37Martins, W. S., 18, 45Mazon, K. T., 23McKoy, V., 2Medeiros-Ribeiro, G., 52

72


Melo, F. E. A., 12Melo, W. S., 46Mendes Filho, J., 12Mendes, L. A. V., 70Michelin, S. E., 22, 23, 30, 31Miklos, A., 65–69Miranda, A., 69Mocellin, A., 8, 11, 69Mohallem, J. R., 5, 10, 14, 32, 36Montenegro, E. C., 3Moraes, A. P. A., 61Moreira, E. C., 51Morgon, N. H., 37Mota, L., 66, 69Mothe, G. A., 65Mundim, K. C., 15Mundim, M. S. P., 8, 11, 69Muse, J., 2, 5, 24

Nascimento, R. F., 21, 31Neves, R. F. C., 22Nikolaou, S., 10Noller, B., 70

Olavo, L. S. F., 42Oliveira, B. R., 12Oliveira, C., 12, 47, 48Oliveira, E. T. M., 13Oliveira, G., 59Oliveira, H. L., 30, 31Ordar, G. F., 61Orestes, E., 11Oria, M., 18, 45

Paiva, L., 66, 67, 69Panero, P. dos S., 26Paschoal, D., 16Passarini, K. C., 49Pedroza, L. S., 33Pereira, D. H., 37Pereira, F. B., 43Piacentini, J. J., 30, 31Pinheiro, F., 65Pollnow, H., 37Prudente, F. V., 9, 13, 17, 33, 35, 38, 42, 43, 58, 64

Ragni, M., 34, 35, 64Ralphs, K., 24Ramos, B. E., 57Ramos, J. M., 61Rego, L. G. de C., 52Reis, J. L., 47Ribas, V. W., 36Ribeiro, E., 51, 52Ribeiro, L., 15Ribeiro, T. M., 5, 22Rocha, A. B., 21Rocha, M. V., 64–67, 69Rodrigues, N. A. S., 47Rodrigues, T. M., 46Rosa, L. F. S., 20Rost, J. M., 37

Sa, R. L., 26Sacramento, R., 44Salviano, L. R., 15Sampaio, J. A., 56Sanches, I. P., 20Sanchez, S. d’A., 6, 25, 26, 28–30Sangiorgio, L. F. M., 67Sangy, P. E. R., 42Santos, B. H. B., 51Santos, L. C., 37Santos, L. O., 21, 31Santos, R. R., 22Schappo, M. G., 8, 46Schramm, D. U. S., 66Scopel, M. A., 23, 30, 31Scudeller, L., 44Shah, M. B., 3Sias, U. S., 51Sigaud, L., 3Silva, G. M., 58, 60Silva, H., 2Silva, I. A., 69Silveira, E., 51, 62Silveira, T. R., 58Soldi-Lose, H., 70Soto, C. T., 61Sousa, J. do N., 35Souza Jr., J. E., 42Souza-Correa, J. A., 12, 47, 48Sternberg, E. M. A., 47Sthel, M. S., 64–69Sugohara, R. T., 20, 21Szortyka, M. M., 41

Taligliatt, R. O., 46Tanaka, H. K., 17Tavares, J. R., 66, 68Teixeira, J. V., 33Teixeira, M. I., 42Teles, L. K., 11Tenfen, W., 23, 30, 31Tiago, F. S., 10Tirado, A., 56Tromer, R. M., 58

Vanalle, R. M., 49Varella, M. T. do N., 2, 6, 24, 25, 28, 29Vargas, H., 64–68Vazquez, P. A. M., 58–60Veiga, C. F. M., 64Versiane, O., 61Vianna, J. D. M., 37Vianna, S. S., 3Vidal, I., 18, 45Vidal, L. N., 61Vieira, R. S., 19

Walters, H. R. J., 14, 32Watanabe, S., 50, 63Wien, K., 46Winstead, C., 2Wolff, W., 3

73


Yates, B., 5

Zabka, J., 70Zanon, R. A. De S., 44, 57Zappa, F., 46Zarbin, A. J. G., 7Zatsarinny, O., 15

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