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Prof. Luís Caldas Simulação de Processo em Eng. de Materiais

Diisciplina - MR0720

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SIMULAÇÃO – MODELAGEM DE SISTEMAS POR LAPLACE

A modelagem matemática de um sistema é sempre uma tarefa muito complexa para o engenheiro de sistemas e depende da experiência em projetos anteriores dessa natureza. Inicialmente é preciso formular hipóteses simplificadas de modo que o modelo resultante seja o mais aproximado possível do modelo real. Quando possível for o modelo pode ser emulado a partir de dados experimentais e usando, por exemplo, técnicas com redes neurais e lógica fuzzy na identificação e obtenção do modelo direto ou inverso. Muitas vezes o engenheiro do sistema dispõe da função de transferência do sistema que nada mais é a relação entrada e saída do sistema e quando é descrito pela sua FT é possível a simulação no domínio de tempo e da freqüência e obter a resposta dinâmica do sistema. Um sistema pode ser descrito de várias formas, como por exemplo, pela equação diferencial ordinária nas variáveis de entrada e saída, pela sua função de transferência e o modelo descreve o seu comportamento dinâmico. Quando se conhece o comportamento dinâmico do sistema o engenheiro de sistemas consegue prever qual será a sua resposta e aplicar técnicas de compensações a fim de garantir a estabilidade do sistema, pois um sistema está sujeito à perturbações ou ruídos, os quais podem levar o sistema a resposta indesejável. Assim é muito importante o conhecimento do sistema e assim através de simulações, o engenheiro de sistemas pode estudar o comportamento do sistema sujeito à certos tipos de interferências e a sua estabilidade. A simulação é uma ferramenta fabulosa para apoiar o estudo do comportamento de sistemas e uma das mais importantes nessa área é o Matlab que dispõe de recursos matemáticos muito importantes, como transformada de Laplace para estudo do comportamento do sistema ou a resposta em freqüência e a sua antitrasnformada para o domínio no tempo. MODELAGEM DO SISTEMA ELÉTRICO No campo da enegenharia elétrica temos três áreas de estudos a saber: eletrônica, elétricidade e eletromagnetismo. Nesse estudo focaremos somente no campo da eletricidade e estudaremos os circuitos elétricos. Denominaremos de elementos passivos os componentes básicos e que não geram energia e somente a recebem e os elementos ativos são contrários dos passivos e geram energia. FUNÇÕES DE TRANSFERÊNCIAS DE CIRCUITOS ELÉTRICOS No campo da eletrcidade podemos sintetizar 03 elementos fundamentais passivos e são eles: resisores, capacitores e indutores. RESISTOR O resistor é um elemento passivo que possui uma propriedade chamada de resistência elétrica e que é medida em ohms (Ω). A resistência elétrica, como o próprio nome sugere é a capacidade que um elemento possui de se opor à passagem de corrente elétrica. Um resistor ôhmico oferece um relacionamento linear entre tensão e corrente em seus terminais. Podemos definir a resistência elétrica pela lei de OHM, onde:

VRI

= , onde V é a tensão ou voltagem elétrica e I é a corrente elétrica que atravessa o resisto.

CAPACITOR

Um capacitor bipolar (ou um elemento passivo bipolar qualquer de circuito elétrico) tem a capacitância de um farad se, carregado com uma carga elétrica q de um coulomb, apresenta uma diferença de potencial elétrico de um volt entre os seus terminais.



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VCq

= ou podemos escrever:

dVi(t) Cdt

= ou 1V(t) i(t)dtC

= ∫ , onde V é a tensão elétrica e I a corrente elétrica e q a carga elétrica.

INDUTOR O indutor é um elemento passivo capaz de armazenar e fornecer quantidades finitas de energia. Ao contrário de uma fonte ideal, eles não podem fornecer quantidades ilimitadas de energia ou manter o fornecimento de uma determinada potência média. Quando a corrente que atravessa um condutor varia, o fluxo magnético que o envolve também varia. Esta variação de fluxo magnético φ ocasiona a indução de uma voltagem num circuito próximo ao condutor. Esta voltagem induzida é proporcional à razão de variação da corrente geradora do campo magnético com o tempo. Essa constante de proporcionalidade é chamada indutância e é simbolizada pela letra L. A unidade de indutância é Henry (H) e a relação é portanto:

LIφ

= , onde φ é o fluxo magnético e i a corrente elétrica.

Podemos escrever que:

di(t)V(t) Ldt

= ou 1i(t) V(t)dtL

= ∫ , onde V é a tensão elétrica e I a corrente elétrica.

A tabela a seguir resume os componentes e as relações entre a tensão corrente e entre a tensão e carga sob condições iniciais iguais a zero. Utilizndo-se como princípo as leis de Kirchoff, onde somando-se as tensões ao longo da malha e as correntes em nós. A combinação desses elementos implementa-se os circuitos elétricos e obter a sua função de transferência.

Exemplo: Obter a função de transferência do circuito elétrico RLC a seguir relacionando a tensão no capacitor VC(s) e a tensão de entrada V(s). São dados L, C e R.

Indutor

Ω

Componente Tensão-corrente Corrente-tensão Tensão-carga Impedância Z(s) = V(s)/I(s)

AdmitânciaY(s) = I(s)/V(s)



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Aplicando-se a lei de Kirchoff para a malha em questão, temos:

t

0

di(t) 1Ri(t) L i(t)dt v(t)dt C

+ + =∫ (1) e dqi(t)dt

= (2), temos:

2

2d q(t) dq(t) 1L R q(t) v(t),

dt Cdt+ + = cq(t) Cv= .

2c c

c2d v (t) dvLC RC v (t) v(t)

dtdt+ + =

Aplicando-se a transformada de laplace e admitindo-se que as condições iniciais sejam nulas, temos: LCs2Vc(s) + RCsVc(s) + Vc(s) = V(s) ou Vc(s)(LCs2 + RCs + 1) = V(s).

A função de transferência é: C2 2

1V (s) 1 LC

R 1V(s) LCs RC 1 s sL LC

= =+ + + +

MODELAGEM MATEMÁTICA DE SISTEMAS MECÂNICOS Os sistemas mecânicos são classificados em dois grupos: são eles os sistemas mecânicos de translação,e os sistemas mecânicos de rotação. Para recordação, a seguir apresentamos alguns conceitos importantes relativos aos sistemas mecânicos. Massa A massa de um corpo é uma quantidade de matéria do corpo que é constante. Fisicamente, a massa de um corpo é responsável pela inércia do mesmo, isto é, a resistência à mudança de movimento de um corpo. O peso de um corpo, é a força com a qual a terra exerce atração deste corpo. P = mg , onde: M = massa = (Kg) g = aceleração da gravidade (m/s2) P = peso do corpo (Kgf)



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Embora o peso de um corpo possa variar de um ponto para outro, a massa do mesmo não varia. Força A força é definida como a causa a qual pode produzir uma mudança na posição de um corpo, no qual a força atua. As forças, podem ser classificadas de duas formas, forças de contato e forças de campo. As forças de contato são aquelas que tem um contato direto com o corpo, enquanto as forças de campo não apresentam contato direto com o corpo, como por exemplo, força magnética e força gravitacional. Torque O torque T é definido como qualquer causa que tende a produzir uma mudança na posição angular (rotacional) de um corpo, no qual o torque esteja atuando. Deslocamento, Velocidade e Aceleração O deslocamento x(t) é a troca de posição de um ponto, tomado como referência, para outro. A velocidade é a derivada temporal do deslocamento x(t).

dx(t)v(t) x(t)dt

= = &

A aceleração é a derivada temporal da velocidade:

2

2dv(t) d x(t)a(t) v(t) x(t)

dt dt= = = =& &&

Deslocamento Angular, Velocidade Angular e Aceleração Angular O deslocamento angular “θ(t)”, é definido como a troca de posição angular, sobre um eixo, de um ângulo tomado como referência e outro. É medido em radianos. A direção anti-horário é tomada como positiva. A velocidade angular “ω(t)”, é a derivada temporal do deslocamento angular “θ(t)”.

d (t)(t) (t)dtθ

ω = = θ&

A aceleração angular “α(t)”, é a derivada temporal da velocidade angular “ω”. Onde α é:

2

2d (t) d (t)(t) (t) (t)

dt dtω θ

α = = ω = = θ&&&

Obs: Se a velocidade ou a velocidade angular é medida em relação a uma referência fixa, então chamamos de velocidade absoluta ou velocidade angular absoluta. Caso contrário serão grandezas relativas. O mesmo é válido para a aceleração. LEIS DE NEWTON Das três leis que foram formuladas por Newton, a segunda lei é a mais importante, para a obtenção de modelos matemáticos de sistemas mecânicos.



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Segunda lei de Newton (Translação) “A aceleração adquirida por de qualquer corpo rígido é diretamente proporcional as forças que atuam neste corpo, e inversamente proporcional a massa deste corpo”.

forças ma=∑

Segunda lei de Newton (Rotação) “A aceleração angular de qualquer corpo rígido é diretamente proporcional aos torques que atuam neste corpo, e inversamente proporcional ao momento de inércia deste corpo”. Onde: J → Momento de inércia;

torques J= α∑ SISTEMAS MECÂNICOS DE TRANSLAÇÃO Nos sistemas mecânicos de translação, há três elementos mecânicos envolvidos que são: elemento de inércia, elemento de amortecimento, elemento de elasticidade. ELEMENTO DE INÉRCIA O elemento de inércia é a massa M é rígida e a força aplicadda f(t) deve ser suficiente para deslocar a massa M em x(t).

f(t) = M.a(t), onde a(t) é a aceleração da massa M submentida a força aplicada f(t). Podemos escrever:

2

2dV(t) d x(t)f (t) M M

dt dt= =

ELEMENTO DE AMORTECIMENTO (AMORTECEDOR) No caso deste elemento existe um deslocamento relativo entre o ponto de conexão entrada e o ponto de conexão saída. Portanto, existe a necessidade de duas variáveis deslocamento para descrever este elemento. A realização física deste elemento é a fricção viscosa associada ao óleo ou ar.



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Sendo x1(t) e x2(t) deslocamentos da conexão inferior e superior, pode-se escrever que:

1 2v v 1 2

dx (t) dx (t)f (t) f ( ) f (v (t) v (t))dt dt

= − = − , onde fv é o coeficiente de amortecimento e v a velocidade.

ELEMENTO DE ELASTICIDADE Este elemento, pode ser deformado por uma força externa, tal que a deformação é diretamente proporcional a esta força.

Sendo x1(t) e x2(t) os deslocamentos respectivos a conexão de entrada e a conexão de saída. Podemos escrever que: f(t) K(x1(t) – x2(t)). A tabela a seguir resume os componentes e as relações entre a tensão-corrente é equivalente a relação entre força-velocidade e a tensão-carga elétrica q é associada com a força-deslocamento x., sob condições iniciais iguais a zero. Utilizndo-se como princípo as leis de Newton e a combinação desses elementos implementa-se os circuitos mecânicos e obter a sua função de transferência.



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ANALOGIAS COM SISTEMA ELÉTRICO Existem analogias entre o sistema elétrico e o sistema mecânico. Essas analogias do sistema elétrico com o sistema mecânico têm-se elementos básicos conhecidos passivos e lineares. São eles a mola, a massa como armazenadores de energia e o amortecedor viscoso como dissipador de energia. Associamos a mola analogamente ao capacitor elétrico, a massa como indutor elétrico e o amortecedor viscoso como o resistor elétrico. No quadro mecãnico acima K, fv e M são chamados respectivamente de constante da mola, coeficiente de atrito viscoso e massa. No quadro elétrico analogamente a tensão-corrente é a força-velocidade sendo a tensão elétrica a força mecânica e a corrente elétrica a velocidade mecânica. A tensão-carga elétrica q é associada com a força-deslocamento x. Podemos também associar que a somatórias das forças referentes ás velocidades é análoga á somatórias das correntes na malha de um circuito elétrico. Assim as equações de malhas podem ser aplicadas ao sistema mecânico. O sistema mecânico de translação pode ser resolvido analogamente ao circuito RLC. A equação cde movimento descrito por uma equação diferencial e aplicando-se a lei de Newton. Como no sistema elétrico escolhe-se o sentido do movimento como positivo e determinando todas as forças sobre o corpo as que agem no sentido do movimento e as opostas ao movimento. Pela lei de Newton constroi-se a lei do movimento somando-se as forças e

ComponenteForça-velocidade

Força-deslocamento

ImpedânciaZm(s)=F(s)/X(s)

Mola

Amortecedor viscoso

Massa

Nota: Os seguintes conjuntos de símbolos e unidades são usadas ao longo deste livro: f ( t ) = N (newtons), x( t ) = m (metros), ν( t ) = m/s (metros/segundo), K =N/ m (newtons/metro), f ν = N.s/ m (newton-segundo/ metro), M =kg (quilogramas = newton.segundo2 / metro).

ComponenteForça-velocidade

Força-deslocamento

ImpedânciaZm(s)=F(s)/X(s)

Mola

Amortecedor viscoso

Massa

Nota: Os seguintes conjuntos de símbolos e unidades são usadas ao longo deste livro: f ( t ) = N (newtons), x( t ) = m (metros), ν( t ) = m/s (metros/segundo), K =N/ m (newtons/metro), f ν = N.s/ m (newton-segundo/ metro), M =kg (quilogramas = newton.segundo2 / metro).



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igualando-se a soma a zero. Supondo-se as condições iniciais nulas e aplicando-se a transformada de Laplace. Exemplo: Obter a função de transferência X(s)/F(s), para o sistema a seguir.

Esse é um problema clássico para modelagem de sistemas dinâmicos, pois e´uma combinação dos elementos de inércia, elasticidade e amortecimento. Uma vez que os elementos mecânicos dos movimentos de translação estão definidos, as equações de sistemas mecânicos de translação podem ser escritas seguindo as leis de Newton.

Neste sistema, três forças exercem influências sobre a massa M: força aplicada f(t), a força de amortecimento e a força de elasticidade. A função de transferência , pode ser obtida, considerando-se a força aplicada como entrada e o deslocamento x(t) como saída.

2

v2d x(t) dx(t)f (t) M f Kx(t)

dtdt= + + e podemos escrever que: F(s) = Ms2X(s) + BsX(s) + KX(s)

2 2 vv

1X(s) 1 M

f KF(s) Ms f s K sM M

= =+ + + +

Exercício: Para o sistema mecânico a seguir determinar a sua função de transferência X2(s)/F(s).



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O problema tem dois gráus de liberdade enquanto uma massa move na horizontal a outra massa permanece parada. Assim são necessárias duas equações de movimento para descrever o sistema. As duas equações vêm dos diagramas de corpo livre de cada massa. Para a solução do problema devemos aplicar o princípio da superposição dos movimentos. O princípio da superposição diz que primeiro devemos considerar uma massa M1, por exemplo, em movimento e a massa M2 em repouso e daí calcula-se as forças exercidas pelo movimento na massa M1. Em seguida considerarermos a massa M1 em repouso e a massa M2 em movimento. Calcula-se as forças exercidas pelo movimento na massa M2. O resultado final é a soma das forças nas duas situações descritas. Assim vamos considerar primeiro a massa M1 em movimento e a massa M2 parada. A figura a seguir mostra as duas situações, onde a figura a) é a situação M1 em movimento e M2 parado e a figura b) é a situação M1 parado e M2 em movimento e a figura c) é o resultado final com a somatórias das forças.

As equações são:

21 v1 v3 1 2 1 v3 2 2F(s) [M s s(f f ) (K K )]X (s) (f K )X (s)= + + + + − +

Da mesma forma com relação a M2 procedemos da mesma forma e primeiro deslocamos M2 e mantemos M1 em repouso e em seguida deslocamento M1 e mantemos M2 em repouso. O resultado final é a superposição dos movimentos em M2 e a somatórias das forças aplicadas. A figura a seguir mostra a) com M2 em movimento e M1 parado e da mesma forma em b) com M2 parado e M1 em movimento e a figura c) é o resultado final com a superposição dos movimentos.



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Da figura c) podemos escrever a segunda equação do movimento em relação à massa M2.

2v3 2 1 2 v2 v3 2 3 2(f s K )X (s) [M s (f f )s (K K )]X (s) 0− + + + + + + =

A função de transferência fica: SISTEMAS MECÂNICOS EM ROTAÇÃO Assim como no movimento de translação, o movimento de rotação pode ser modelado dinamicamente, exceto que o torque substitui a força e o deslocamento angular substitui o deslocamento em translação. Os componentes mecânicos são os mesmos exceto o movimento de rotação e não mais translação.

( ) ( )[ ] ( ) ( ) ( ) ( )

( ) ( ) ( ) ( )[ ] ( ) 02322

212

221212

1

323

321

=++++++−

=+−++++

s

a

vvsv

svs

b

vv

XkksffsMXksf

sFXksfXkksffsM

( ) ( )

( )

( )( )2

2

22

3

3

ksfabksf

FX

sGv

v

s

s

+−

+==



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ELEMENTO DE INÉRCIA

2

2d (t) d (t)T(t) J (t) J J

dt dtω θ

= α = =

Onde: J – Momento de inércia; T(t) – Torque aplicado; θ(t) – Deslocamento angular. α(t) – Aceleração angular; ω(t) – Velocidade angular. Elemento de Amortecimento (Amortecedor)

1 2T(t) D( (t) (t))= θ − θ& & , onde 1(t)θ& é a velocidade angular entrada e 2(t)θ& é a velocidade angular de saída do elemento amortecedor. Elemento de Elasticidade (Mola)

1 2T(t) K( (t) (t))= θ − θ , onde θ1(t) e θ2(t) é posicionamento angular entrada e saída respectivamente.

A tabela a seguir mostra os componentes e as relações entre torque e velocidade angular, como entre torque e deslocamento angular. Assim como procedemos com os outros sistemas os componentes sunbetidos ao movimento de rotação apresenta as seguintes equações.



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O termo massa foi substituído por inércia. Os valores K,D e J são chamados respectivamente de constante de mola, coeficiente de atrito viscoso e momento de inércia. O conceito de gráu de liberdade é válido, com exceção que testamos um ponto de movimento por meio de uma rotação, mantendo-se todos os outros pontos de movimento parados. O número de pontos de movimento que podem ser submetidos a deslocamentos angulares, enquantpo se mantêm parados todos os demais é igual ao número de equações de movimento necessário para descrever o sistema. Escrever as equações de movimento para sistemas em rotação é semelhante a escrevê-las para os sistemas em translação, sendo a diferença é que o corpo livre consiste em torque ao invés de forças. Também aqui aplica-se o princípio da superposição de movimento, onde primeiro giramos um corpo mantendo-se parado todos os demais e pondo no diagrama de corpo livre todos os torques devidos ao próprio movimento. Em seguida, mantendo-se o corpo parado, giramos os pontos de movimento adjacentes, um a um, e acrescentamos os torques devidos ao movimento adjacente ao

Mola

Amortecedor viscoso

ComponenteTorque -velocidadeangular

Torque -deslocamentoangular

Impedância

Zm(s) = T(s) / θ(s)

Nota: Os seguintes conjuntos de símbolos e unidades são usadas ao longo deste livro: T ( t ) = N.m (newton.metro), Θ( t ) = rad (radianos), ω( t ) = rad/s (radianos /segundo), K =N.m /rad (newton.metro / radiano), D ν = N.m.s/ rad (newton.metro.segundo/ radiano), J =kg.m2

(quilograma.metro2 = newton.metro.segundo2 / radiano).

Inércia

Mola

Amortecedor viscoso

ComponenteTorque -velocidadeangular

Torque -deslocamentoangular

Impedância

Zm(s) = T(s) / θ(s)

Nota: Os seguintes conjuntos de símbolos e unidades são usadas ao longo deste livro: T ( t ) = N.m (newton.metro), Θ( t ) = rad (radianos), ω( t ) = rad/s (radianos /segundo), K =N.m /rad (newton.metro / radiano), D ν = N.m.s/ rad (newton.metro.segundo/ radiano), J =kg.m2

(quilograma.metro2 = newton.metro.segundo2 / radiano).

Inércia



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corpo livre. O processo é repetido para cada um dos pontos de movimento. Para cada um dos diagramas de corpo livre, estes torques são somados e igualados a zero para formar as equações de movimento. Exercício: Obter a função de transferência do sistema mecânico em rotação θ2(s)/T(s). O eixo elástico é suspenso por meio de mancais em cada uma das extremidades e é submetido á torção. Um torque é aplicado à esquerda e o deslocamento angular é medido à direita. A figura a seguir mostra em a) o sistema físico, em b) o esquemae em c) o diagrama de blocos.

Primeiramente a partir da figura a) o sistema físico deve-se obter o diagrama esquemático do sistema físico. A torção atua como uma mola concentrada em um ponto do eixo, com uma inércia J1 à esquerda (entrada) e uma inércia J2 à direita (saída). Assim o diagrama esquemático é apresentado na figura b). Há dois gráus de liberdade, uma vez que cada inércia pode girar enquanto a outra permanece parada. Portanto teremos duas equações simultãneas para resolver o sistema. Em seguida, desenha-se o diagrama do corpo livre de J1, usando superposição. A figura a) mostra os torques sobre J1 se J2 for mantida parada e J1 girar. A figura b) mostra os torques J1 e J2 se J1 for mantida parada e J2 girar. Finalmente, a soma das figuras a) e b) mostrada na figura c) o diagrama do corpo livre final para J1.

21 1 2T(s) (J s Ds K) (s) K (s)= + + θ − θ



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Em relação a J2 devidos ao movimento de J2

será a mesma análise utilizada para J1. O diagrama do corpo livre para J2 é apresentado a seguir.

21 2 2K (s) (J s Ds K) (s) 0− θ + + + θ =

As duas equações tiramos a relação θ2(s)/T(s) sendo a função de transferência.

ANALOGIA ENTRE SISTEMAS ELÉTRICOS E MECÂNICOS Entre os sistemas elétricos e mecânicos, existem dois tipos de analogias:

• Analogia Força-Tensão; • Analogia Força-Corrente.

( ) ( ) ( ) ( )

( ) ( ) ( ) 0222

21

2112

1

=+++−

=−++

s

b

s

sss

a

ksDsJk

TkksDsJ

θθ

θθ

( )( ) ( )

( ) ( )ssss

s Tkk

abtemosdosubstituin

kb

=−→= 222

1 θθθ

θ

( )

( )2

2

kabk

T s

s

−=

θ 2(s) 1abT(s) KK

θ=

− ou



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a) Analogia Força-Tensão Abaixo é mostrado as grandezas análogas entre os sistemas Elétricos e Mecânicos para este caso.

Sistema Elétrico Sistema mecânico De translação

Sistema mecãnico De rotação

Tensão elétrica V(t) Força f(t) Torque T(t) Indutância L Massa M Momento de Inércia J Resistência R Coefic. de atrito fv Coef. de atrito D

Inverso da Capacitância 1/C Coef. de elasticidade K Coef. de elasticidade K Carga elétrica q Deslocamento x(t) Desloc. angular θ(t)

Corrente elétrica i(t) Velocidade dx(t)/dt Veloc. angular dθ(t)/dt = ω(t) b) Analogia Força-Corrente Sejam os sistemas elétricos e mecânicos, abaixo representados.

Sistema Elétrico Sistema mecânico De translação

Sistema mecãnico De rotação

Corrente elétrica i(t) Força f(t) Torque T(t) Capacitãncia C Massa M Momento de Inércia J

Inverso da Resistência 1/R Coefic. de atrito fv Coef. de atrito D Inverso da Indutância 1/L Coef. de elasticidade K Coef. de elasticidade K

Fluxo magnético φ(t) Deslocamento x(t) Desloc. angular θ(t) Referências: Nize, Norman S. – Engenharia de Sistemas de Controle – 3.a edição LTC -2002. Hey, L.H. – Apostila de Sistema de Controle I – 1997.

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