orificios
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3.1--Generalidades 3.2- Coeficientes de velocidades, vazão e
contracção 3.3-Orifício de grandes dimensões 3.4 - Contracao incompleta 3.5 - Escoamento com nível variável 3.6- Tempo necessário para igualar o nível de
dois reservatórios
CAP. III - ORIICIOS
Los orificios.
Clasificación de los orificios.
Los orificios.
Clasificación de los orificios.
Según la descarga : SumergidoNo sumergido
Según la descarga : No sumergido
Los orificios.
Clasificación de los orificios.
Según el espesor de la pared - Pared delgada- Pared gruesa
Circular
Cuadrado
Triangular
Según la forma geométrica :
Examinaremos el carácter del flujo al salir por un pequeño orificio practicado en una pared de un recipiente y determinaremos la velocidad para altura constante:
Para pequeños orificios Cc = 0.64
0A
ACc c
Compongamos la ecuación de Bernoulli para las secciones 1 - 2 del recipiente.
Compongamos la ecuación de Bernoulli para las secciones 1 - 2 del recipiente.
212
222
1
211
22 fhhg
V
w
ph
g
V
w
p
La velocidad en la sección 1 es pequeña (pero se tiene en consideración).Para tomarla para todos los casos que se puedan presentar.
gV
KhgVp
hgVp
222
22
2
222
1
211
Tendremos la ecuación de Bernoulli.
Haciendo un análisis según las consideraciones para aplicar la ecuación:
Las pérdidas de carga son iguales a las pérdidas locales debido a la deformación; contracción del chorro al pasar por el orificio. -
a.atmosféric la a igualPresión 01 p
a.atmosféric la a igual Pr02 esiónp
02 h
. totalCarga2
21
10 g
Vhh
-
.
Bernoulli de 22
22
22
0 EcuacióngV
KgV
h
g
VS
2comùn factor acamos
22
Kg
Vh CO
2
2
021
ghK
vC
v2 – v1 --- Velocidad en 2 es igual a la velocidad en la contracción.
CvK
1
0
r
gh2
VCv
Para orificios pequeños y altos números de Reynolds Cv = 0.97.
021
ghK
vC
Cv - Coeficiente de velocidad.
K - Coeficiente de de perdedas locales..
coriolis. de eCoeficient
CC vAQ
COC CAA
El Caudal que pasa por el orificio se calcula por la fórmula:
0A
ACc c
Cc – Coeficiente de contraccion
Ac – Área en la contrcción.. Ao – Área del orificio.
OVCO ghCCAQ 2..
62,0 VCg CCC
OgO ghCAQ 2..
Cg = 0.62 (tabla )
Tabla: Caudal en l/s a través de orificios rectangulares de diferentes áreas (A)1.
Tabla: Caudales en l/s a través de orificios circulares de diferentes diámetros'.
Tabla: Caudales en l/s a través de orificios circulares de diferentes diámetros'.
Flujo con nivel variable.
En los casos anteriores se vio la carga constante. Si el nivel del agua varia, la altura h disminuye.
Con la reducción de la carga , disminuye la descarga por el orificio.
El problema en la practica consiste en determinar el tiempo necesario para evacuar el recipiente.
Siendo:
Ao --- Área del orificio.
A --- Área del recipiente(Superficie).T -- Tiempo necesario para su evacuación (s).
En un pequeño intervalo de tiempo dt, el caudal será:
ghAC og 2.
Volumen del líquido evacuado:
dtghAC odg .2.
En el intervalo de tiempo dt, el nivel en recipiente baja dh, Lo que corresponde a un volumen de líquido de:
dhA. Igualando tenemos:
dtghACdhA g .2.. ghAC
dhAdt
og 2..
.
Integrando entre dos niveles h1 y h2
dhhgAC
At
h
hog
1
2
21
2..)(
2..
2 21
22
1
1 hhgAC
At
og
Para evacuación completa:
h2 = 0h1 = h
hgAC
At
og
.2.
.2
Expresión aproximada.
Cuando pase un tiempo el flujo por el orificio deja de ser pequeño:
Donde: Cd = 0, 61
43,4.2 g
Se encuentra:
hA
At
o
.74,0
)(2..
2 21
22
1
1 hhgAC
At
og
Determine el tiempo de descarga de un orifiio de diámetro de 10 cm, practicado en un recipiente de diámetro de un metro, si la alturadel agua en el es de 1 m
Ejemplo:
Orifício de grandes dimensões.
Salida del liquido por compuerta com fondo horizontal..
Como se ve detrans de la compuerta a la distancia a se forma la sección contraida co una profundidad hc
Orifício de grandes dimensões.
Como se ve detrans de la compuerta a la distancia a se forma la sección contraida co una profundidad hc
ahc .
1H
af
Zhukovski demostro
Orifício de grandes dimensões.
1H
afZhukovski
demostro
Orifício de grandes dimensões.
wcc hhg
vH
g
v
22
2
1
20
Aplicamos Bernoulli
Las perdidas de carga son iguales a las perdidas locales
g
vCrh c
w 2
2
Orifício de grandes dimensões.
v
Aplicamos Bernoulli
Transformamos la ecuación
g
vCrh c
w 2
2