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As Propriedades das Misturas (Aulas 18 a 21)
I ‐ Introdução
Em Química, solução é o nome dado a dispersões cujo tamanho das moléculas
dispersas é menor que 1 nanometro (10 Angstrons). A solução ainda pode ser
caracterizada por formar um sistema homogêneo (a olho nu e ao microscópio), por ser
impossível separar o disperso do dispersante por processos físicos.
As soluções compostas por moléculas ou íons comuns. Podem envolver sólidos,
líquidos ou gases como dispersantes (chamados de solventes – existentes em maior
quantidade na solução) e como dispersos (solutos). A solução também pode
apresentar‐se nesses três estados da matéria.
É importante destacar que soluções gasosas são formadas apenas por solvente
e soluto gasosos.
II – Classificação
1. Quanto à condutividade elétrica:
Eletrolíticas ou iônicas ( As substâncias se dissolvem fornecendo íons à solução, Ex.: NaCl.)
Não‐eletrolíticas ou moleculares ( Não libera íons na solução à medida que se dissolve, as partículas dispersas na solução são descarregadas, Etanol.)
2
2. De acord
Tipos de
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1. Concentração Molar, [J] ou cj: É o número de moles do soluto J dividido pelo
volume da solução.
Exemplo: Para preparar uma solução 1,0 M (mol/L) de C6H12O6(aq), devemos dissolver
180g de glicose em água suficiente para produzir 1 L de solução.
2. Molalidade, bj: É o número de moles do soluto J dividido pela massa do
solvente usado para preparar a solução.
Exemplo: Para preparar uma solução 1 m (mol/kg) de C6H12O6(aq), devemos dissolver
180g de glicose em 1,0 kg de água.
Uma distinção entre concentração molar e molalidade é que a primeira varia
com a temperatura devido à expansão ou contração do volume da solução, enquanto a
molalidade é independente da temperatura.
3. Fração Molar, xj: É uma medida de concentração intimamente relacionada à
molalidade e está associada às misturas de gases:
V ‐ Grandezas parciais molares
Uma grandeza parcial molar é a contribuição (por mol) que uma substância faz a
uma propriedade total da mistura. A grandeza parcial molar mais fácil de visualização é
o volume parcial molar, Vj, de uma substância J. Ele representa a contribuição que J
faz ao volume total da mistura.
Temos que atentar para o fato de que, apesar de 1 mol de uma substância, quando
pura, ter um volume característico, 1 mol da mesma substância pode contribuir
diferentemente para o volume total de uma mistura, pois as moléculas interagem de
forma diferente nas substâncias puras e nas misturas.
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6
Entretanto, a grandeza parcial molar mais importante do ponto de vista
termodinâmico é a energia de Gibbs parcial molar, GJ, de uma substância J, que é a
contribuição (por mol) de J para a energia de Gibbs de uma mistura.
A energia de Gibbs parcial molar tem exatamente o mesmo significado que o
volume parcial molar. Por exemplo, o etanol tem um determinado valor da energia de
Gibbs molar quando puro (com cada molécula envolvida apenas por outras moléculas
de etanol), e tem um valor da energia de Gibbs parcial molar diferente numa solução
aquosa de uma certa composição (onde cada molécula de etanol está envolvida por
uma mistura de moléculas de etanol e por moléculas de água).
A energia de Gibbs parcial molar é tão importante em química que a ela foi dado
um nome e um símbolo especial. Passaremos, de agora em diante, a chamá‐la de
potencial químico, e a representaremos por µ. Então a equação anterior pode ser
reescrita da seguinte forma:
μ μ
onde µA é o potencial químico de A na mistura e µB é o potencial químico de B na
mistura.
O nome “potencial químico” é muito apropriado, pois µJ mede a potencialidade
de J em produzir transformações físicas e/ou químicas. Uma substância com elevado
valor do potencial químico tem uma grande capacidade de impulsionar uma reação
química ou outro processo físico qualquer.
Precisamos, agora, de uma fórmula explícita para a variação do potencial
químico de uma substância com a composição da mistura. Após uma série de
deduções simples chegamos à seguinte equação:
onde é o potencial químico padrão do gás J, que é idêntico à sua energia de Gibbs
molar padrão, ou seja, o valor de Gm para o gás puro à pressão de 1 bar.
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VI ‐ Formação espontânea de misturas
Todos os gases se misturam espontaneamente, pois as moléculas de um gás
podem se misturar com as moléculas de um outro gás. Mas, como podemos mostrar
que o processo de mistura dos gases é termodinamicamente espontâneo? Precisamos
mostrar que, a temperatura e pressão constantes, ΔG < 0.
Deduzindo a fórmula para o cálculo da energia de Gibbs de uma mistura
chegaremos à seguinte equação:
∆
∆
A equação acima nos dá a variação de energia de Gibbs quando dois gases se misturam numa data temperatura e pressão. O ponto crucial é que, como xA e xB são ambas menores que 1, os dois logarítimos são negativos ( lnx < 0 se x < 1), o que torna ΔG < 0 para todas as composições. Portanto, gases ideais se misturam espontaneamente em todas as proporções.
VII ‐ Soluções Ideais
Em química, estamos interessados tanto em líquidos como em gases. Assim,
precisamos de uma expressão para o potencial químico de uma substância numa
solução líquida.
A base para a obtenção de uma expressão para o potencial químico de um
soluto é o trabalho realizado pelo químico francês François Raoult (1830 – 1901). Ele
mediu a pressão parcial de vapor, pj, de cada componente da mistura, que é a pressão
parcial do vapor de cada componente em equilíbrio dinâmico com a solução, e
estabeleceu o que hoje se conhece como a lei de Raoult:
“A pressão parcial do vapor de uma substância numa mistura é proporcional à
sua fração molar na solução e à sua pressão de vapor quando pura”
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Em termos matemáticos: pj = xjpj*
A origem molecular da lei de Raoult é o efeito do soluto na entropia da solução.
No solvente puro, as moléculas têm uma certa desordem e uma entropia
correspondente; a pressão de vapor representa uma tendência do sistema e de suas
vizinhanças em alcançar uma entropia maior. Quando um soluto está presente, a
solução tem uma desordem maior do que a do solvente puro, pois não podemos
garantir que uma molécula escolhida ao acaso será a do solvente (ver figura abaixo).
Sendo a entropia da solução maior do que a do solvente puro, a solução
apresenta uma tendência menor de aumentar a sua entropia pela vaporização do
solvente. Em outras palavras, a pressão de vapor do solvente na solução é menor do
que a pressão de vapor do solvente puro.
Uma solução hipotética que obedece a lei de Raoult em toda a faixa de
composição, de A puro até B puro, é chamada de solução ideal.
Nenhuma solução é perfeitamente ideal e as soluções reais apresentam desvios
em relação à lei de Raoult. Entretanto, os desvios são pequenos para o componente
que está em grande excesso (o solvente) e se tornam menores à medida que a
concentração do soluto diminui.
A importância teórica da lei de Raoult é que, como ela relaciona a pressão de
vapor com a composição e como sabemos relacionar a pressão ao potencial químico,
podemos usá‐la para relacionar o potencial químico à composição de uma solução.
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Assim, para calcular o potencial químico de um solvente podemos utilizar a
seguinte equação:
VIII – Soluções Diluídas Ideais
A lei de Raoult fornece uma boa descrição da pressão de vapor do solvente
numa solução muito diluída. Entretanto, não podemos esperar que ela forneça uma
boa descrição da pressão de vapor do soluto, pois o mesmo está muito longe de ser
puro numa solução diluída. Numa solução diluída, cada molécula do soluto está
envolvida pelo solvente quase puro, o que torna o seu ambiente químico bastante
diferente daquele onde o soluto está puro. Porém, verificou‐se experimentalmente
que, em soluções diluídas, a pressão de vapor do soluto é, de fato, proporcional a sua
fração molar em solução, tal como para o caso do solvente. Essa dependência linear foi
descoberta pelo químico inglês Willian Henry (1775 – 1836) e se traduz na lei de
Henry:
“A pressão de vapor de um soluto volátil B é proporcional à sua fração molar na
solução.”
Em termos matemáticos: pB = xBKB
onde KB é chamada de constante da lei de Henry e é característica de cada soluto.
A lei de Henry é normalmente obedecida apenas em concentrações baixas do
soluto (próximas de xB = 0). Soluções que estão suficientemente diluídas para que o
soluto obedeça a lei de Henry são chamadas de soluções diluídas ideais.
A tabela abaixo apresenta as constantes da lei de Henry de alguns gases. Essas
constantes são utilizadas, freqüentemente, no cálculo da solubilidade de gases, como
na estimativa da concentração de dióxido de carbono no plasma sanguíneo.
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Tabela 1. Constantes da lei de Henry a 25 oC, (K/Torr)
Solvente
Água Benzeno
Metano, CH4 3,14 x 105 4,27 x 105
Dióxido de Carbono, CO2 1,25 x 106 8,57 x 104
Hidrogênio, H2 5,34 x 107 2,75 x 106
Nitrogênio, N2 6,51 x 107 1,79 x 106
Oxigênio, O2 3,30 x 107
A lei de Henry nos permite escrever uma expressão para o potencial químico de
um soluto em solução:
Essa expressão se aplica quando a é de Henry é válida, ou seja, em soluções
muito diluídas.
É comum exprimir a concentração de uma solução em termos da concentração
molar do soluto, [B], em vez da fração molar. A fração molar e a concentração molar
são proporcionais em soluções diluídas, o que nos permite escrever:
xB = constante x [B]
Desse modo, a equação anterior pode ser reescrita da seguinte forma:
Podemos combinar os dois primeiros termos dessa expressão numa única
constante, que também representaremos por , de modo que:
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IX – Soluções Reais: Atividades
Nenhuma solução é, na realidade, ideal, e muitas soluções se desviam do
comportamento de solução diluída ideal quando a concentração do soluto atinge um
pequeno valor.
A atividade, aj, de uma substância é definida de forma que a expressão:
é sempre verdadeira em qualquer concentração, tanto para o
solvente quanto para o soluto.
Para soluções ideais, aA = xA, a atividade de cada componente é igual à sua
fração molar. Para soluções diluídas ideais, aA = [B], e a atividade do soluto é igual ao
valor numérico de sua concentração molar. Para soluções não ideais escrevemos:
onde é o chamado coeficiente de atividade.
Observe que o solvente tende a seguir a lei de Raoult à medida que se torna
puro, 1 1.
Como o soluto tende a seguir a lei de Henry à medida que a solução torna‐se
mais diluída, 1 0.
Como um líquido ou um sólido puros estão em seus estados padrões, a
atividade de um líquido ou um sólido puro é 1, e temos que .
X – Propriedades Coligativas
Um Soluto ideal não produz nenhum efeito na entalpia de uma solução. Entretanto,
ele afeta a entropia da solução, induzindo um grau de desordem que não está presente no
solvente puro. Podemos, portanto, esperar que um soluto modifique as propriedades físicas da
solução. Além de baixar a pressão de vapor do solvente, um soluto não‐volátil produz três
efeitos principais:
(i) eleva o ponto de ebulição de uma solução;
(ii) abaixa o ponto de congelamento da solução
(iii) dá origem a pressão osmótica.
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Uma vez que as propriedades surgem de variações na desordem do solvente, e sendo
o aumento da desordem independente da natureza da espécie química do soluto, esses efeitos
dependem apenas do número de partículas presentes e não da sua natureza química. Por essa
razão, são chamadas de propriedades coligativas.
1. Elevação Ebulioscópica e Abaixamento Crioscópico
O efeito de um soluto é o de elevar o ponto de ebulição de um solvente e de baixar o
seu ponto de congelamento. A elevação do ponto de ebulição, ΔTeb, e o abaixamento do ponto
de congelamento, ΔTf ,são ambos proporcionais à molalidade, beb , do soluto:
ΔTeb = Kebbeb ΔTf = Kfbeb
onde Keb é a constante ebulioscópica e Kf é a constante crioscópica do solvente. As duas
constantes podem ser calculadas a partir de outras propriedades do solvente, mas é melhor
considerá‐las como constantes empíricas (ver tabela abaixo).
A origem das propriedades coligativas é a diminuição do potencial químico do solvente
devido à presença do soluto. Como sabemos os pontos de congelamento e de ebulição
correspondem à temperaturas nas quais a curva da energia de Gibbs molar do líquido
intercepta as curvas da energias de Gibbs molares da fase sólida e gasosa. Como estamos
agora tratando de misturas, devemos raciocinar em termos da energia de Gibbs parcial molar
(potencial químico) do solvente.
A elevação do ponto de ebulição é muito pequena para ter um significado prático.
Uma conseqüência prática do abaixamento do ponto de congelamento, portanto do
abaixamento do ponto de fusão do sólido puro, é o seu uso em química orgânica para avaliar a
pureza de uma amostra, pois qualquer impureza diminui o ponto de fusão de uma substância
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em relação ao seu valor tabelado. A água salgada dos oceanos congela numa temperatura
inferior à da água doce; em países de clima muito frio, espalha‐se sal nas rodovias para
retardar o início do congelamento das pistas.
2. Osmose
Consideremos um sistema constituído por uma solução separada do solvente puro por
uma membrana semipermeável. O fenômeno da osmose é a passagem do solvente puro para
a solução através da membrana semipermeável. Essa membrana é permeável ao solvente mais
não ao soluto.
A pressão osmótica, Π (letra pi maiúscula), é a pressão que deve ser aplicada à solução
para interromper o fluxo de entrada do solvente. Um dos mais importantes exemplos de
osmose é o transporte de fluídos através de membranas celulares, mas a osmose também é a
base da técnica denominada osmometria, através da qual a massa molar, principalmente de
macromoléculas, é determinada pela medição da pressão osmótica.
A pressão osmótica de uma solução é proporcional à concentração do soluto. Pode‐se
demonstrar que a expressão da pressão osmótica (equação de Van’t Hoff) de uma solução
ideal tem uma semelhança inesperada com a expressão da pressão de um gás perfeito, como
pode ser observado abaixo:
Equação de Van’t Hoff: Π V = nBRT
Equação do gás perfeito: pV = nRT
Como nB/V = [B] podemos reescrever a equação de Van’t Hoff da seguinte forma: Π = [B]RT
Essa equação aplica‐se somente apenas a soluções que são suficientemente diluídas para
apresentar comportamento ideal.