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Óptica 2/2007Propagação da luz por diversos
meios
Fowles Cap. 6, Saleh & Teich Cap. 5 e 6
Sumário
• Equações de Maxwell
• Tipos de meios
• Equação de onda
• Absorpção e dispersão
• Propagação por meios anisotrópicos
• Birefringência
Equações de Maxwell
• No vácuo: !"E = #µ0!H!t
!"H = !0!E!t
! · E = 0! · H = 0
• Equação de onda:
!2E = 1c2
!2E!t2
Propriedades eletromagnéticas da matéria
• Densidade de volume de carga elétrica ρ
• Densidade de dipólos elétricos: Polarização P (do meio)
• Densidade de corrente J
• Densidade de dipólos magnéticos M
Propriedades “macroscópicas” - médias tomadas sobre volume de muitos átomos
Equações de Maxwell num meio
!"E = #!B!t
!"H = !D!t + J
! · D = !
! · B = 0onde
D = !0E + P
B = µ0(H + M)
Deslocamento elétrico
Indução magnética
Considerações:
• Materiais não-magnéticos: M=0
• Materiais eletricamente neutros: ρ=0
• Materiais não-condutores: J=0
Equações de Maxwell
!"E = #µ0!H!t
! · H = 0
!"H = !0!E!t + !P
!t
! · E = " 1!0! · P
Tipos de meios dielétricos
• Linear: P(r,t)∝E(r,t)
• Não-dispersivo: Resposta instantânea P(r,t)=f[E(r,t)] (não depende de ω do campo)
• homogêneo: a relação entre P e E não depende de r
• isotrópico: a relação entre P e E não depende da direção de E
Tipos de meios dielétricos
• Linear: P(r,t)∝E(r,t)
• Não-dispersivo: Resposta instantânea P(r,t)=f[E(r,t)] (não depende de ω do campo)
• homogêneo: a relação entre P e E não depende de r
• isotrópico: a relação entre P e E não depende da direção de E
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Tipos de meios dielétricos
• Linear: P(r,t)∝E(r,t)
• Não-dispersivo: Resposta instantânea P(r,t)=f[E(r,t)] (não depende de ω do campo)
• homogêneo: a relação entre P e E não depende de r
• isotrópico: a relação entre P e E não depende da direção de E
✔
✔
Tipos de meios dielétricos
• Linear: P(r,t)∝E(r,t)
• Não-dispersivo: Resposta instantânea P(r,t)=f[E(r,t)] (não depende de ω do campo)
• homogêneo: a relação entre P e E não depende de r
• isotrópico: a relação entre P e E não depende da direção de E
✔
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Tipos de meios dielétricos
• Linear: P(r,t)∝E(r,t)
• Não-dispersivo: Resposta instantânea P(r,t)=f[E(r,t)] (não depende de ω do campo)
• homogêneo: a relação entre P e E não depende de r
• isotrópico: a relação entre P e E não depende da direção de E
✔
✔
➜
➜
Meio linear, não-dispersivo, homogêneo e isotrópico
P = !0"E
D = !0E + P
D = !0(1 + ")E ! !E
é a susceptibilidade elétrica !
Meio linear, não-dispersivo, homogêneo, isotrópico e não-
magnético
!"E = #µ0!H!t
! · E = 0! · H = 0
!"H = !!E!t
Análogo ao vácuo com !0 =! !
Dispersão
• Meio dispersivo: polarização do meio P depende da freqüência ω do campo
índice de refração depende de ω
Dispersão: alargamento de um pulso
meio dispersivo
pulso = luz policromática
Modelo
meio
ee
eeE
P
KK K
K
Campo Estático
• Se o campo é estático (monocromático)
• Polarização (soma dos dipolos) P=-Ner
E = 0
E
r
e
e
-eE=Kr
-e
-ep=-er
Campo Estático II
• Logo,
P = Ne2
K E
E = 0
E
r
e
e
Campo policromático
• Equação de movimento do tipo (oscilador harmônico amortecido):
• Usando r=-P/(Ne), temos
mNe
d2P(t)dt2 ! m!
NedP(t)
dt ! KNeP(t) = !eE(t)
md2r(t)dt2 + m! dr(t)
dt + Kr(t) = !eE(t)
Campo policromático
• Se E(t) = Eei!t P(t) = Pei!t, usamos
• Temos
P é uma função de ω e se reduz ao valor estático quando ω=0
!0 =!
K/m
Esperamos observar um fenômeno de ressonância
P = Ne2/m!2
0!!2!i!"E
Equação de onda
!"!"E = !0!2E!t2 + !2P
!t2
Usando as equações de Maxwell:
!0! · E = "! · P =# ! · E = 0
!2E = 1c2
!1 + Ne2
m!01
"20!"2!i"#
"$2E$t2
Solução: E = E0ei(!z!"t)
!2 = !2
c2
!1 + Ne2
m"01
!20!!2!i!#
"com
Note que κ é complexo: ! = k + i"
! = n + i"Índice de refração η também é complexo:
! = "#/c =! "2 = 1 + Ne2
m!01
"20!"2!i"#
O Campo
E = E0e!!zei(kz!"t)
{decrescente
2α = coeficiente de absorção
β = índice de extinção
β
n
ω
ω
Depêndência do índice η em ω
absorção
β
n
ω
ω
Depêndência do índice η em ω
absorção
dispersão normal
β
n
ω
ω
Depêndência do índice η em ω
absorção
dispersão normal
β
n
ω
ω
Depêndência do índice η em ω
absorção
dispersão normal
β
n
ω
ω
Depêndência do índice η em ω
absorção
dispersão normal dispersão anómala
β
n
ω
ω
Depêndência do índice η em ω
absorção
dispersão normal dispersão anómala
DispersãoDispersão normal:
Dispersão anómala:
meio
meio
violeta
vermelho
vermelho
violeta
• Átomos com diferentes freqüências de ressonância
!2 = 1 + Ne2
m!0
!j
pj
"20!"2!i"#
pj =fração de cada ω
n
β
Equações de Sellmeier
Longe da ressonância, η≈n=real
n2(!) = 1 +!j
Bj!2
!2!Cj
Propagação por meios anisotrópicos
P depende da direção de E
Modelo: meios anisotrópicos
-e
K1
K2K3
Susceptibilidade Elétrica
P = !0"E
! =
!
"!11 !12 !13
!21 !22 !23
!31 !32 !33
#
$
um tensor
Para materiais não-absorvedores, existem eixos principais, tais que
! =
!
"!11 0 00 !22 00 0 !33
#
$
velocidades de fase dependem da direção de oscilação do campo elétrico (polarização):
vj = !kj
= cnj
nj =!
1 + !jj
Definimos índices principais de refração:
j=1,2,3
k! k!E + !2
c2 E = "!2
c2 !E
Soluções são ondas planas monocromáticas
E = E0ei(k·r!!t)
dado que
A equação de onda fica
!"!"E + 1c2
!2E!t2 = # 1
c2 !!2E!t2
Sistema de 3 equações
Solução não-trivial se
figura 6.8 fowles
Superfíce dos vetores de onda
Projeções no plano
kk
Projeção em qualquer plano: um elípse e um círculo
Dois possíveis valores de k
kk
eixo óptico eixo óptico
Cristais uniaxiaisCristais uniaxiais = dois índices iguais
nx = ny = no nz = ne
vamos supôr que
Assim temos
{ {Eq. de uma esfera Eq. de um elipsóide
k2x + k2
y + k2z = !2n2
oc2 ! |k|2
Capıtulo 2. Estados de Bell 16
Figura 2.3: Os ındices de refracao do cristal podem ser representados geometri-camente. O ındice de refracao ordinario no e constante em relacao a direcao depropagacao da luz, entao representa-se como a superfıcie de uma esfera. O ındicede refracao extraordinario ne depende da direcao de propagacao, e e representadopela superfıcie de um elipsoide.
Eq. de esfera:
Eq. de elipsóide:
eixo óptico
k2x + k2
y + n2e
n2ok2
z = n2e!2
c2
ne(!)
ne(0!) ! no
ne(90!) ! ne
ne
índice “ordinário”
índice “extraordinário”no
“ordinário” = polarização da luz é perpendicular ao eixo óptico
“extraordinário” = polarização da luz fica no plano do eixo óptico
eixo óptico
θ
eixo óptico (plano xz)
Propagação por um cristal
z
e
o
cristal uniaxial
negativopositivo
Cristais uniaxiais
no > nene > no
ex: BBO, Iodato de Lítio
Alguns Cristais
Birefringência
!1
!2
!
cristal
Num cristal anisotrópico, uma onda EM se divide em dois componentes
Birefringência
A birefringência de um cristal é definida como
!n = ne ! no
Birefringência ou “dupla refração”
Vetor de Poynting e velocidade de raio
H
S=ExH
k
ED frente de onda
v
u
Sfrentes de onda
“Walk-off”
“walk-off” longitudinal
“walk-off” transversal
cristal
Aplicações
• Óptica Não-linear (casamento de fases)
• Dispositivos de polarização: placas de onda, divisores de feixes polarizados, etc.
Fim
Obrigado!
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