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Dinâmica do Sistema Solar
• Introdução• Problema de dois corpos• Problema de N corpos e movimento planetário• Dinâmica de pequenos corpos
– Problema de 3 corpos– Movimento ressonante
• Caos
Introdução
• Segunda lei de Newton
• Lei da gravitação de Newton
• Equação de movimento
iiji m aF =
3ij
ijjiij r
mGmr
F −=
32
2
ji
jij
i
rGm
dtd rr
−=
jiij rrr −=
Problema de dois corpos
• O centro de massa é um sistema inercial => eq. do movimento relativo:
• O momento angular se conserva (3 constantes)• A energia se conserva (1 constante)• A força não depende do tempo => equação da
trajetória
32
2
)(r
mmGdtd
jrr
+−=
Problema de dois corpos
• Solução: órbitas keplerianas definidas por um conjunto de parâmetros chamados elementos orbitais– Semi-eixo maior– Excentrcidade– Posição do corpo na órbita
(ou anomalia)
Problema de N corpos
• Não ha suficientes constantes do movimento => problema sem solução
• Procuram-se aproximações e simplificações:– Modelos perturbativos– Modelos restritos
Modelos perturbativos
• A idéia é escrever as equações do movimento na forma:
de forma que a força perturbativa seja pequena comparada com a força principal
vaperturbati forçaprincipal força2
2
+=dtdm i
ir
Modelos perturbativos
• Problema planetário
• R é a denominada função perturbadora
)()(
)(
2
2
3332
2
ki
ii
ij j
j
ji
jij
i
ii
i
Rr
mMGdtd
rrGm
rmMG
dtd
iirr
rrrr
rr ∇++
∇=
⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣
⎡+−+−= ∑
≠
Modelos perturbativos
• Solução 1: método de variação das constantes
))(,( )()(
),( )(
ttdtd
tdtd
cxxgxfx
cxxfx
⇒+=
⇒=
ε
Modelos perturbativos
• O movimento planetário é representado por órbitas keplerianas que mudam com o tempo
• No caso planetário é possível resolver estas equações fazendo-se certas simplificações na função perturbadora
),( )( 0ccchc tdtd
⇒=
Modelos perturbativos
• Solução 2: teoria de perturbações
)()(
)()(
xgxfxxx
xgxfx
′′+′′=′
′→
+=
n
dtd
dtd
ε
ε
Modelos perturbativos
• A teoria de perturbações leva implícita a aplicação de um método de média
• Através da média elimino os termos da perturbação que oscilam rapidamente => movimento secular
)()()( xgxfxf ′+′=′′ ε
Modelos perturbativos
• Para manipular um modelo perturbativo é necessário desenvolver a função perturbadora
• Isto é feito, basicamente, através de séries de Fourier
)()( kk RR er →
∑=n
nne )cos()( θCR k
Modelos perturbativos
• Assim, fazer uma média da função perturbadora é equivalente a cortar da série os harmônicos de curto período
para certos i• Fisicamente, a média é equivalente a espalhar a
massa do corpo ao longo de um anel
∫=π
θ2
0
)()( ikk dRR ee
Modelos perturbativos
• Como os planetas se movem em órbitas quase circulares e co-planares, podemos ficar apenas com os primeiros termos do desenvolvimento:
– O semi-exio dos planetas não tem variações seculares– A excentricidade e inclinação apresentam variações de
longo período– O periélio dos planetas avança em sentido direto– O nodo das órbitas precesa em sentido retrógrado
Modelos perturbativos
• Principais conseqüências da aplicação de modelos perturbativos– A comprovação da estabilidade do sistema planetário– A descoberta de Netuno– A descoberta da precesão do periélio de Mercúrio– A evidência de caos no sistema planetário
Modelos restritos
• A idéia é simplificar o problema assumindo que um dos corpos tem massa desprezível
• O problema equivale ao de uma pártícula de teste movendo-se num dado potencial
Problema de 3 corpos restrito
• Sol + Júpiter + asteróide• Sol + Terra + Lua• Sol + Netuno + trans-netuniano• Saturno + Satélite + partículas
dos anéis
• Não é integrável, mas podemos deduzir certas propriedades do movimento
Problema de 3 corpos restrito
• Principais resultados obtidos com o P3CR:– A órbita da Lua é estável (fundamental para que o eixo
de rotação da Terra também seja estável!)– Manobras de trasnferência de órbita– Processos de captura de satélites retrógrados– O papel das ressonâncias na dinâmica dos asteróides e
dos objetos trans-netunianos
Problema de 3 corpos restrito
• Principais resultados obtidos com o P3CR:– Os fenômenos de maré nos satélites galileanos (Io)– A estrutura dos anéis de Saturno (Pan e o anel F)
Ressonâncias
• Ressonâncias ocorrem quando algúm harmônico na função perturbadora tem uma freqüência próxima de zero
jijiji nnnnnn Ω+Ω++++= 654321 ϖϖλλθn
Ressonâncias
• Nesse caso, é possível aplicar uma transformação
tal que as equações se transformam naquelas de um péndulo => oscila em torno de um valor fixo
nn θθ ′→
nθ ′
Ressonâncias
• Exemplo: na ressonância 2/1 com Júpiter o asteróide completa duas voltas em torno do Sol no mesmo tempo em que Júpiter completa uma. Nesse caso
o que significa que o asteróide e Júpiter se re-encontram quando o asteróide está no periélio
021/2 ≈−−= iij ϖλλθ