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Resumo• O critério de oscilação
• Controlo de Amplitude Não Linear
• O oscilador Wien-Bridge
• O oscilador de deslocamento de Fase
• O oscilador de Quadratura
• O oscilador Filtro Activo Sintonizado
– p. 1/24
Geradores de Sinal e Circuitos Formatadores
de OndasNos circuitos electrónicos existe frequentemente a necessidade de sinais com
formas de onda standard, por exemplo sinais sinusoidais, triangulares ou
quadrados.
Estes sinais podem ser necessários para fazer temporizações, para sistemas de
comunicação e teste e medida, entre muitas outras aplicações.
Existem duas formas distintas de geração de sinusóides.
A primeira utiliza uma malha de realimentação positiva consistindo num
circuito RC ou LC. A amplitude das ondas sinusoidais geradasé limitada
usando um dispositivo limitador não linear ou mesmo as não linearidades do
próprio circuito. Apesar disso estes circuitos que utilizam circuitos
ressonantes para gerar ondas sinusoidais são chamados deosciladoreslineares.A outra forma de gerar ondas sinusoidais é gerar uma onda sinusoidal a partir
de uma onda triangular por formatação da mesma.
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Geradores de Sinal e Circuitos Formatadores
de OndasCircuitos que geram formas de onda quadradas, triangular e impulsivas são
chamadososciladores não linearesougeradores de funçõese usam os
circuitos chamadosMultivibradores . Existem três tipos de multivibrador:
biestável, astávele monoestável.Os multivibradores a estudar empregam AmpOp e são utilizados para
aplicações analógicas de precisão.
Uma forma geral de gerar ondas triangulares ou quadradas é obtida ligando
um circuito biestável e um AmpOp integrador na malha de realimentação.
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O critério de oscilação
A técnica desenvolvida
para o projecto
de osciladores sinusoidais
inclui dois passos: o
primeiro, linear, permite
utilizar um método
no domínio da frequência
através de análise de realimentação e o segundo que consisteem introduzir
uma não linearidade para controlar a amplitude.
A estrutura básica dum oscilador sinusoidal consiste num amplificador
realimentado com uma malha dependente da frequência com realimentação
positiva como mostrado na figura.
Com realimentação positiva a equação do ganho é:
Af (s) = A(s)1−A(s)β(s)
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O critério de oscilação
O ganho da malha é−A(s)β(s) mas para a análise seguinte é possível retirrar
o sinal menos
L (s) = A(s)β(s)
A equação característica (1) é a condição para a malha de realimentação
fornecer oscilação sinusoidal à frequênciaw0 (2) sendo:
1−L (s) = 0 (1) L ( jw0) = A( jw0)β( jw0) = 1(2)
Critério Barkhausen:Em w0 a fase do ganho da malha deve ser zero e o
módulo do ganho da malha deve ser unitário
Deve notar-se que para o circuito oscilar só a uma frequênciao critério de
oscilação só pode satisfazer-se a uma frequência (ou o resultado não será uma
sinusóide).
É possível encontrar uma forma intuitiva para explicar o critério de
Barkhausen. Para este circuito produzir uma saída de frequência constante e
manter essa saída com uma entrada nula (xs = 0) o sinal realimentado é
xf = βxo que multiplicado porA produz novamentexo, entãoAxf = xo e
Aβxo = xo ⇔ Aβ = 1– p. 5/24
O critério de oscilaçãoA frequência de oscilação
w0 é determinada apenas pelas
características de fase da malha
de realimentação; a malha oscila
à frequência à qual a fase é
zero. A estabilidade da oscilação
é determinada pela forma
como a faseφ(w) varia com a
frequência. Uma faseφ(w) que
tem um declive acentuado em torno de 0◦resulta numa frequência mais
estável. Isto pode ser analisado supondo uma variaçãoδφ devido a uma
variação num dos componentes do circuito. Sedφ/dw é grande então a
mudança resultante emw0 será pequena.
Uma abordagem alternativa ao estudo de circuitos osciladores consiste em
analisar os pólos do circuito que são as raízes da equação característica. Para
o circuito produzir oscilações contínuas a equação característica tem que ter
as raízess= ± jw0. Por isso 1−A(s)β(s) deve ter um factors2 +w20.
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Controlo de Amplitude Não Linear
É necessário que|Aβ| > 1 paraw = w0 para tomar em conta possíveis
variações de parâmetros que levem o circuito a não oscilar.
Nesta situação as oscilações crescem em amplitude sem limite. Por isso é
necessário um mecanismo para forçar|Aβ| = 1 para um determinado valor de
amplitude de saída.
Primeiro garante-se que as oscilações começaram, projectando o circuito de
forma a que|Aβ| seja ligeiramente superior a um. Isto corresponde a projectar
o circuito de forma que os pólos estejam no semi-planosdireito. Por isso
quando se ligar a fonte de alimentação as oscilações crescemem amplitude.
Quando a amplitude chega a um certo valor o circuito não linear provoca a
redução do ganho para 1. Desta forma os pólos passam para o eixo
imaginário.
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Controlo de Amplitude Não Linear
Existem duas formas básicas para implementar o mecanismo não linear de
limitação de ganho.
A primeira utiliza um limitador. Permite-se que as oscilações cresçam até ao
limite pré-definido. Quando o limitador entra em funcionamento a amplitude
mantém-se estável.
O limitador de ganho deve ser suave, ou seja, não deve diminuir o ganho
duma forma abrupta para minimizar a distorção não linear.
Em termos práticos os limitadores são abruptos gerando ondas quadradas que
passam por uma malha de realimentação composta por um filtro passa-banda
que elimina as componentes de frequência não pretendidas obtendo-se
novamente a sinusóide.
Quanto maior o factor de qualidadeQ do filtro menos harmónicos são gerados
da onda sinusoidal inicial.
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Controlo de Amplitude Não Linear
O outro mecanismo para controlo de amplitude utiliza um elemento cuja
resistência pode ser controlada pela amplitude da onda de saída. É possível
colocar este elemento no circuito de realimentação de formaa garantir que a
resistência determine o ganho da malha da forma pretendida.
Díodos e JFETs a operar na região de tríodo são vulgarmente utilizados para
implementar um elemento cuja resistência é controlada por tensão.
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Um circuito para controlo de amplitude
Considerando quevI evo são pequenos,
vA é positivo,vB é negativo e os díodos estão
ao corte, toda a correntevI/R1 flui pela resistência
de realimentaçãoRf . O ganho de tensão é:
v0 = −RfR1
vI
É possível analisar as tensões nos nós A
e B a partir de V ev0 por sobreposição obtendo-se:
vA = V R3R2+R3
+v0R2
R2+R3(1)
vB = −V R4R4+R5
+v0R5
R4+R5(2)
QuandovI fica positivo,vo torna-se negativo
evB torna-se mais negativo mantendoD2 ao corte.
Continuando a aumentarvI vai-se atingir um valor negativo devo que permite
quevA coloqueD1 a conduzir.
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Um circuito para controlo de amplitude
Considerando que o díodo está justamente
a começar a conduzir. FazendovA = −0.7 = −VD
a tensãovo a que isso acontece é (colocando
em (1)vA = −VD e resolvendo em relação avo)
L− = −V R3R2
−VD
(
1+ R3R2
)
O valor correspondente devI pode ser encontrado
dividindoL− por−Rf /R1. SevI é aumentado
além desse valor mais corrente é injectada
emD1 evA permanece aproximadamente igual
a−VD. Por isso a corrente atravésR2 permanece
aproximadamente constante e a corrente adicional
no díodo flui através deR3. Por issoR3 aparece em paralelo comRf e o ganho
incremental (ignorando a resistência do díodo) é−(Rf ‖ R3)/R1. Para obter
um declive da função de transferência pequeno na região de limitação é
seleccionado um valor baixo deR3.
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Um circuito para controlo de amplitude
A característica de transferência para
vI negativo pode ser encontrado de forma idêntica.
ComvB = VD
L+ = V R4R5
+VD
(
1+ R4R5
)
Finalmente, seRf for aumentado
obtém-se um ganho maior enquanto se mantêm
L+ e L− inalterados. No limite removendoRf
resulta na curva da figura que é de um comparador.
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O oscilador Wien-Bridge
A figura mostra um oscilador
Wien-Bridge sem controlo
não linear de ganho. O circuito
consiste num amplificador
operacional em montagem não
inversora com ganho 1+R2/R1.
Na malha de realimentação deste
amplificador com ganho positivo
está ligado uma malha RC. O ganho da malha é então
L (s) =[
1+ R2R1
]
ZpZp+Zs
= 1+R2/R13+sCR+1/(sCR)
Substituindos= jw
L ( jw) = 1+R2/R13+ j(wCR−1/(wCR))
O ganho da malha será um número real (com fase zero) à frequência dada por:
w0CR= 1w0CR ⇔ w0 = 1
CR
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O oscilador Wien-Bridge
Para obter oscilações continuadamente à frequênciaw0 = 1/(RC) é necessário
que o ganho da malha seja igual à unidade, logo:R2R1
= 2
Para as oscilações começaremR2/R1 deve ser ligeiramente superior a dois.
Pode-se verificar que para essa situação as raízes da equaçãocaracterística
1−L (s) = 0 estarão no semiplano direitos. A amplitude de oscilação pode
ser determinada e estabilizada usando um limitador não linear de amplitude.
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O oscilador Wien-Bridge
O limitador é idêntico ao apresentado
no acetato 10. No pico positivo
da tensão de saídavo, a tensão no nó
b excederá a tensãov1 (que é cerca de
vo/3) e o díodo D2 conduz. Isto cortará
o pico positivo num valor determinado
porR5, R6 e a tensão negativa. O
valor do pico de saída positivo pode ser
calculado porvb = v1 +VD2 e aplicando
a lei dos nós emb, desprezando a
corrente de D2.
O valor do pico negativo pode ser determinado porva = v1−VD1 e escrevendo
a equação dos nós do nóa, desprezando a corrente em D1. Para se obter uma
onda simétricaR3 é escolhida igual aR6 eR4 igual aR5.
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O oscilador Wien-Bridge
Método alternativo de estabilizaçãoO potenciómetro P é
ajustado até as oscilações começarem a
crescer. Quando as oscilações crescem
os díodos começam a conduzir fazendo
o ganho diminuir para um. A amplitude
de saída pode ser variada ajustando
o potenciómetro P. A saída é tirada
no pontob uma vez que tem menos
distorção do que ema. Deve notar-se
que a tensão emb é proporcional à
tensão nos terminais de entrada do AmpOp e aí o sinal (dea) já foi filtrado
pela malha RC. Por o nób ser um nó de alta impedância será preciso um
bufferpara fornecer a onda a uma carga.
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O oscilador de deslocamento de FaseEste oscilador
consiste num
amplificador com
ganho negativo com
um circuito RC de
três secções na malha
de realimentação. O
circuito irá oscilar à frequência em que a fase do circuitoRCseja 180◦. A
razão de usar uma tripla rede passivaRCé o número mínimo de secções que é
capaz de fazer um deslocamento de fase de 180◦a uma frequência finita.
Para as oscilações serem mantidas, o valor deK deve ser igual ao inverso do
ganho da tripla rede passiva à frequência de oscilação. Mas para as oscilações
começarem o valor deK deve ser ligeiramente maior que esse valor.
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O oscilador de deslocamento de FaseA figura mostra
o oscilador de deslocamento
de fase com um limitador
na malha de realimentação.
A ganho da malha é dada por
Aβ = Vo( jw)Vx( jw) =
w2C2RRf4+ j(3wCR−1/(wCR))
Para começar a oscilarRf
tem que ser ligeiramente maior
que o mínimo valor requerido.
Apesar do circuito estabilizar
mais rapidamente e gerar ondas
sinusoidais mais estáveis com
Rf ainda maior, nessa situação
há mais distorção harmónica.
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O oscilador de QuadraturaO
amplificador 1 está ligado
como um integrador
com um limitador
na realimentação para
controlo de amplitude.
O amplificador
2 está ligado como um
integrador não inversor.
Para compreender a
operação deste integrador
não inversor considere o
circuito equivalente mostrado em (b). Este é o circuito equivalente na entrada
no segundo AmpOp.
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O oscilador de Quadratura
A relação entrevo2 e v é v = vo2/2. Pelo teorema de Miller é possível
decomporRf na entrada sendoRf /(1−2). Obtém-se uma resistência
negativa−Rf . SeRf for igual a 2R o paralelo de−Rf com 2R em (b) dá uma
resistência infinita, ficando o circuito equivalente apenascomposto por uma
fonte de corrente e um condensador. Então:
v = vO22 = 1
C
∫ t0
vO12R
A ondavO2 é uma onda sinusoidal mais pura quevO1 pois no primeiro
integrador existe limitação de amplitude e no segundo integrador a onda é
filtrada.
O ganho da malha é
L (s) = Vo2Vx
= − 1s2C2R2
Por isso o circuito oscilará em
w0 = 1CR
O nome de oscilador de Quadratura resulta do circuito fornecer duas
sinusóides em quadratura (diferença de 90◦).
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O oscilador Filtro Activo SintonizadoO circuito consiste
num filtro passa-banda
de factor de qualidade
elevada ligado numa
malha de realimentação
positiva com
um limitador abrupto.
Considerando que as
oscilações já começaram, a saída do filtro passa banda será uma onda
sinusoidal cuja frequência é igual à frequência central do filtro f0. A ondav1 é
fornecida ao limitador que produz uma onda quadrada cujos níveis são
determinados pelos níveis limite. A onda quadrada é então fornecida ao filtro
passa-banda que filtra os harmónicos e fornece uma saída sinusoidalv1 com a
frequênciaf0.
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O oscilador Filtro Activo SintonizadoA pureza da onda de saída será função directa da selectividade (ou factor de
qualidade Q) do filtro passa banda.
Existe controlo independente da frequência, amplitude e distorção da
sinusóide de saída.
Qualquer filtro com ganho positivo pode ser usado.
A estabilidade em frequência do oscilador é determinada pela estabilidade em
frequência do filtro passa-banda.
O circuito do acetato seguinte implementa um filtro desse tipo. R1, D1 e D2 é
o circuito limitador. O circuito restante é um filtro activo passa-banda que será
estudado mais tarde.
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O oscilador Filtro Activo Sintonizado
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ConclusãoOs Circuitos Osciladores RC com OpAmps são úteis para operação desde os
10Hz aos 100KHz (no máximo 1MHz).
O limite inferior é determinado pelo tamanho dos componentes passivos
requeridos; o limite máximo é determinado pelas limitaçõesde resposta em
frequência eslew-ratedos amplificadores operacionais.
Para frequências mais elevadas são usados circuitos com transístores
juntamente com circuitos sintonizados LC ou cristais.
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