Download - Aula - MHS 1-2
MOVIMENTO HARMÔNICO SIMPLES
DEFINIÇÃO – É um movimento retilíneo em que o sentido se inverte periodicamente.
EXEMPLO - O tipo mais simples de oscilação ocorre quando a força restauradora diretamente proporcional ao deslocamento (x) da posição de equilíbrio. Na verdade o movimento se dá pela força de reação (-F) EXERCIDA PELA MOLA SOBRE O BLOCO.
Ex – Sistema massa – mola
F = - k x (1)
Esta forma para a força ''e chamada Lei de Hooke. As molas reais obedecem esta lei para pequenos deslocamentos.
APLICANDO A SEGUNDA LEI DE NEWTON AO MOVIMENTO - Suponha que a mola seja estendida por uma distância X, e seja liberada. O objeto preso à mola acelera com
a = - (k/m) x (2)
ANÁLISE DO MOVIMENTO
Ele ganha velocidade à medida que se move para a posição de equilíbrio, já que a aceleração é na direção de sua velocidade. Quando a mola está na posição de equilíbrio a aceleração é zero, mas o objeto possui energia cinética. Ele passa da posição de equilíbrio e começa a desacelerar, já que a aceleração é no sentido oposto ao sentido da velocidade. Desprezando o atrito, ele parará quando a mola estiver comprimida por uma distância d e então se acelerará de volta para a posição de equilíbrio. Ela novamente passa pela posição de equilíbrio e pára na posição inicial quando a mola está esticada de uma distância d. O movimento se repete. O
objeto oscila de um lado para outro. Ele executa um movimento harmônico simples.
GRANDEZAS CARCTERÍSTICAS DO MHS
FREQUÊNCIA (f) – É o número de oscilações completas efetuadas em um intervalo de tempo.
PERÍODO (T) - É o intervalo de tempo decorrente de uma oscilação completa.
AMPLITUDE (A) – De acordo com o referencial adotado, amplitude do ponto material no MHS é o módulo da abscissa de valor máximo.
MHS E O MOVIMENTO CIRCULAR UNIFORME
FUNÇÕES NO MHS.
DEDUÇÃO MATEMÁTICA
FREQUÊNCIA E PERÍODO EM SISTEMAS OSCILANTES
SISTEMA MASSA – MOLA - Vamos considerar apenas movimentos em uma dimensão.
Como a aceleração é a derivada temporal da velocidade, de modo que podemos escrever:
a = dv/dt
v = dx/dt
a = d2x/dt2, logo:
d2x/dt2 = - (k/m) x (3)
RESOLVENDO A EQUAÇÃO ACIMA TEMOS:
A forma mais geral da solução procurada. Por exemplo,
x(t) = a cos(wt) + b sen (wt) (4) se for derivada duas vezes teremos:
d2x/dt2 = - wx
No nosso caso, a constante w = (k/m)1/2.
ENERGIA NO MOVIMENTO HAMÔNICO SIMPLES
A energia do sistema é dada pela soma da energia cinética e a energia potencial do sistema. A energia cinética é
Ec = mv2/2
]A energia potencial é, por definição, o negativo do trabalho realizado pela mola, ou seja, a variação da energia potencial é dada por
dU = - F dx, ou F = - dU/dx
]
Como F = - kx, temos que a solução da equação acima fica:
U(x) = kx2/2
Logo a energia total (mecânica )é dada por:
Et = Ec + U = (m/2) d2x/dt2 + kx2/2 (constante)
Obs. A equação mostra que existe uma mudança contínua entre energia cinética e potencial. Um objeto numa mola é um exemplo de um oscilador harmônico
No ponto onde (d) é máximo a energia cinética é zero. Consequentemente, a energia total é proporcional ao quadrado da amplitude d:
Et = (1/2) k A2.
EXEMPLOS DE SISTEMAS QUE EXECUTAM UM MHS
Pêndulo simples. - A maioria dos sistemas que possuem uma posição de equilíbrio, executam um movimento harmônico simples em torno desta posição quando eles são deslocados do equilíbrio, desde que os deslocamentos sejam pequenos. As forças de restituição obedecem à lei de Hooke. No entanto, para grandes acelerações os sistemas se tornam osciladores não-harmônicos, ou seja, as forças de retorno não mais são proporcionais aos deslocamentos. Neste caso, o período depende da amplitude. Um exemplo familiar é pêndulo simples.
O PÊNDULO FÍSICO
PÊNDULO DE TORÇÃO
PÊNDULO DE TORÇÃO
VIBRAÇÕES DAS MOLÉCULAS
MOVIMENTO AMORTECIDO
SUPERPOSIÇÃO DE MHS (MESMA DIREÇÃO E FFEQUÊNCIA)
DEDUÇÃO EM CLASSE
SUPERPOSIÇÃO DE MHS (MESMA DIREÇÃO E FFEQUÊNCIAS DIFERENTES)
VIBRAÇÕES DAS MOLÉCULAS